Содержание
- 2. Тема 1. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ 1.1.Магнитные взаимодействия 1.2.Закон Био-Савара-Лапласа 1.3.Магнитное поле движущегося заряда 1.4.Напряженность магнитного поля 1.5.Магнитное
- 3. От статических п о л е й - - к полям динамическим!
- 4. 1.1. Магнитные взаимодействия В пространстве, окружающем намагниченные тела, возникает магнитное поле. Помещенная в это поле маленькая
- 5. При отклонении магнитной стрелки от направления магнитного поля, на стрелку действует механический крутящий момент Мкр, пропорциональный
- 6. Отличие постоянных магнитов от Электрических диполей заключается в следующем: Электрический диполь всегда состоит из зарядов, равных
- 7. Подводя итоги сведениям о магнетизме, накопленным к 1600 г., английский ученый-физик Уильям Гильберт написал труд «О
- 9. Все же, к середине XVIII века, окрепло убеждение о наличии тесной связи между электрическими и магнитными
- 10. В 1820 г. Х. Эрстед открыл магнитное поле электрического тока. А. Ампер установил законы магнитного взаимодействия
- 12. Открытие Эрстеда. При помещении магнитной стрелки в непосредственной близости от проводника с током он обнаружил, что
- 13. Общий вывод: вокруг всякого проводника с током есть магнитное поле. Но ведь ток – это направленное
- 14. Появляется магнитное поле qV=const
- 15. Появляется магнитное поле Вокруг всякого движущегося заряда
- 17. т о к линия индукции магнитного поля Правило буравчика
- 18. Правило буравчика т о к направлен к нам линия индукции
- 19. Правило буравчика т о к направлен от нас линия индукции
- 20. Магнитное поле материально. Подобно электрическому полю, оно обладает энергией и, следовательно, массой. Определение магнитного поля: Магнитное
- 21. Возьмем такой контур с током I и поместим его в магнитное поле. Основное свойство магнитного поля
- 22. Контур ориентируется в данной точке поля только одним способом. Примем положительное направление нормали за направление магнитного
- 23. Вращающий момент прямо пропорционален величине тока I, площади контура S и синусу угла между направлением магнитного
- 24. Направление вектора магнитного момента совпадает с положительным направлением нормали:
- 25. для данной точки магнитного поля будет одним и тем же и может служить характеристикой магнитного поля,
- 26. Магнитная индукция характеризует силовое действие магнитного поля на ток (аналогично, характеризует силовое действие электрического поля на
- 27. Условились, за направление принимать направление северного конца магнитной стрелки. Силовые линии выходят из северного полюса, а
- 28. Конфигурацию силовых линий легко установить с помощью мелких железных опилок которые намагничиваются в исследуемом магнитном поле
- 29. Три способа задать вектор магнитной индукции В
- 30. Направление нормали и вектора магнитного момента Рm связанно с движением тока по контуру «правилом буравчика» Возьмем
- 31. Вращающий момент М прямо пропорционален величине тока I, площади контура S, вектору В и синусу угла
- 32. для данной точки магнитного поля будет одним и тем же и может служить характеристикой магнитного поля,
- 33. Второй способ по силе Ампера. dF=[Idl,B] или F=[Jl,B] B=Fmax / Jl
- 35. Третий способ: по силе Лоренца F = q[V,B].
- 36. Выражение для силы было получено Лоренцем путем обобщения опытных данных F = q[V,B]. Вектор B является
- 37. 1.2. 3акон Био–Савара–Лапласа В 1820 г. французские физики Жан Батист Био и Феликс Савар, провели исследования
- 39. Появляется магнитное поле qV=const
- 40. 3акон Био–Савара–Лапласа Элемент тока длины dl создает поле с магнитной индукцией:
- 41. Здесь: I – ток; – вектор, совпадающий с элементарным участком тока и направленный в ту сторону,
- 42. Вектор магнитной индукции направлен перпендикулярно плоскости, проходящей через и точку, в которой вычисляется поле.
- 43. Поле элемента проводника с током
- 44. Направление связано с направлением «правилом буравчика»: направление вращения головки винта дает направление , поступательное движение винта
- 45. Закон Био–Савара–Лапласа устанавливает величину и направление вектора в произвольной точке магнитного поля, созданного проводником с током
- 46. Закон Био–Савара–Лапласа для вакуума можно записать так: где – магнитная постоянная.
- 47. I dB r 0
- 48. Магнитное поле любого тока может быть вычислено как векторная сумма (суперпозиция) полей, создаваемых отдельными элементарными участками
- 49. 1.3. Магнитное поле движущегося заряда Электрический ток – упорядоченное движение зарядов, а, как мы доказали только
- 50. (1.2.2) В уравнении заменим ток I на jS, где j – плотность тока. Векторы и имеют
- 51. Если все заряды одинаковы и имеют заряд q, то: где n – число носителей заряда в
- 52. Обозначим – число носителей заряда в отрезке Разделив (1.3.2) на это число, получим выражение для индукции
- 53. В скалярной форме индукция магнитного поля одного заряда в вакууме определяется по формуле: (1.3.4) Эта формула
- 54. 1.4. Напряженность магнитного поля Магнитное поле – это одна из форм проявления электромагнитного поля, особенностью которого
- 55. Магнитное поле создается проводниками с током, движущимися электрическими заряженными частицами и телами, а также переменными электрическими
- 56. Физический смысл магнитной индукции ? Тл = Н·с / Кл·м
- 57. Напряженностью магнитного поля называют векторную величину , характеризующую магнитное поле и определяемую следующим образом: Напряженность магнитного
- 58. Поле прямого тока
- 59. 1.5. Магнитное поле прямого тока Рассмотрим магнитное поле прямого тока
- 60. Пусть точка, в которой определяется магнитное поле, находится на расстоянии b от провода. Из рис. 1.6
- 61. Для конечного проводника угол α изменяется от , до . Тогда:
- 62. Для бесконечно длинного проводника а , тогда: или
- 63. 1.6. Магнитное поле кругового тока Рассмотрим поле, создаваемое током I, текущим по тонкому проводу, имеющему форму
- 64. т.к. угол между и α – прямой, то тогда получим:
- 65. Подставив в (1.6.1) и, проинтегрировав по всему контуру получим выражение для нахождения магнитной индукции кругового тока:
- 66. Поле в центре кругового тока
- 67. При x >> R, т.е., на большом расстоянии от кольца получим На расстоянии x от кольца
- 68. Заметим, что в числителе (1.6.2) – магнитный момент контура. Тогда, на большом расстоянии от контура, при
- 69. Силовые линии магнитного поля кругового тока хорошо видны в опыте с железными опилками (рис. 1.8). Рис.
- 71. однородное поле Поле соленоида
- 72. α Определение потока вектора магнитной индукции dS
- 73. 1.7. Теорема Гаусса для вектора магнитной индукции Поток вектора ФВ через замкнутую поверхность должен быть равен
- 74. В природе нет магнитных зарядов – источников магнитного поля, на которых начинались и заканчивались бы линии
- 75. Магнитное поле обладает тем свойством, что его дивергенция всюду равна нулю: или Электростатического поля может быть
- 76. Основные уравнения магнитостатики Основные уравнения магнитостатики для магнитных полей, созданных постоянными потоками зарядов, записанные в дифференциальной
- 77. Магнитные линии образуют петли вокруг токов. Не имея ни конца, ни начала, линии В возвращаются в
- 78. Сравнив уравнения магнитостатики с уравнениями электростатики можно заключить, что электрическое поле всегда потенциально, а его источниками
- 79. Магнитное поле в пространстве не потенциально, а является вихревым. Его силовые линии замкнуты. Его источником служат
- 80. Из сравнения этих уравнений вытекает, что источниками электрического поля могут быть электрические заряды, а магнитные поля
- 81. Компьютерная модель магнитного поля Земли, подтверждающая вихревой характер, изображена на рис.
- 82. Движение заряженных частиц в магнитосфере Земли
- 83. Радиационные пояса Земли
- 84. Плазма в ТОКАМАКе (магнитное удержание плазмы)
- 85. "Ураган"
- 86. Схема М Г Д - генератора
- 88. Скачать презентацию