Содержание
- 2. Наблюдаемые малые значения напряжения начала течения металлических кристаллов связаны с перемещением дислокаций. Поэтому справедливо полагать, что
- 3. Известно, что монокристаллы даже очень чистых металлов заметно упрочняются при деформации, то становится очевидным, что другие
- 4. 2. Ранние теории Первая общая теория упрочнения, оперирующая дислокационными представлениями, была предложена Тейлором в 1934 г.
- 6. Расстояние между дислокациями I равно и они упруго взаимодействуют с соседними. Эффективное внутреннее напряжение τ являющееся
- 8. Тейлор рассмотрел расположение дислокаций, образующих трехмерную решетку в кристалле. Скорость упрочнения зависит от величины L, которая,
- 9. Модель Тейлора не согласуется с экспериментами в том отношении, что деформация в действительности осуществляется не путем
- 10. Мотт преодолел некоторые из затруднений теории Тейлора, заменив взаимное влияние индивидуальных дислокаций взаимодействием между группами дислокаций
- 12. Дислокационные скопления можно рассматривать как сверхдислокации с вектором Бюргерса nb, где n − число дислокаций в
- 13. Пластическая деформация ε определяется простым суммированием деформации от каждого скопления и является произведением величины nbL на
- 14. . Более новые теории упрочнения Детальному рассмотрению определенных стадий упрочнения металлических кристаллов логично предпослать выяснение вопроса
- 18. Первая стадия упрочнения
- 19. Предполагается, что имеется N источников дислокаций на единицу объёма, каждый из которых испускает n дислокационных петель
- 20. Величину N также можно определить через d и L: так что
- 22. Вторая стадия упрочнения Наиболее значительная доля упрочнения в гранецентрированных кубических металлах приходится на вторую стадию, которая
- 23. Наблюдения линий скольжения на второй стадии показывают, что они становятся все более коротким. Это является результатом
- 25. Если в каждом скоплении имеется n дислокаций и полное число таких скоплений в единице объема составляет
- 26. Из приведенных соотношений можно видеть, что
- 27. Попытка дальнейшего развития теории второй стадии упрочнения гранецентрированных кубических металлов принадлежит Мотту, который так же основывался
- 28. Мотт не согласился с теорией Зегера по нескольким причинам. Во-первых, следует ожидать, что большие напряжения в
- 29. Мотт и Хирш развили теорию, в которой предполагается, что сопротивление течению обусловлено сидячими ступеньками на дислокациях.
- 30. Если подобные ступеньки тянутся за движущимися дислокациями, то образуются диполи. С другой стороны, если напряжение и
- 31. Мотт положил, что дислокационные источники на первичных плоскостях скольжения содержат ступеньки благодаря влиянию дислокаций, находящихся на
- 32. Теория Мотта
- 33. Возвращаясь теперь к скольжению по вторичным плоскостям, примем, что оно происходит в g раз чаще, чем
- 34. Но из числа ступенек dm лишь малая часть dmv представляет собой вакансионные ступеньки, т. е. dmv
- 35. Эта теория успешно объясняет ряд важных характерных черт второй стадии упрочнения гранецентрированных кубических металлов. Упрочнение обусловлено
- 36. С другой стороны, теория требует протекания вторичного скольжения в довольно значительном масштабе (g ≈ 1/3); кроме
- 37. Хиршем сделана попытка развить общую теорию второй стадии упрочнения, в которой основное внимание уделено рассмотрению наблюдаемых
- 40. Несмотря на значительное число теоретических и экспериментальных работ, посвященных изучению второй стадии упрочнения, общей приемлемой теории
- 41. Третья стадия упрочнения Главными особенностями этой стадии являются уменьшение скорости упрочнения (по параболическому закону) и тенденция
- 42. Наступление третьей стадии характеризуется появлением грубых полос скольжения с частым поперечным скольжением. Степень развития этого явления
- 43. . С другой стороны, в металле с большой энергией дефекта упаковки, таком, как алюминий, при комнатной
- 45. Скачать презентацию