Содержание
- 2. 1. Магнитное поле и его характеристики 1820 г. Х. Эрстед. На магнитную стрелку, расположенную вблизи проводника
- 3. За направление магнитного поля в данной точке принимается направление, вдоль которого располагается положительная нормаль к рамке
- 4. Рамка с током поворачивается в магнитном поле. Вращающий момент сил зависит как от свойств поля в
- 5. Магнитная индукция в данной точке однородного магнитного поля определяется максимальным вращающим моментом, действующим на рамку с
- 6. Магнитное поле изображают с помощью линий магнитной индукции — линий, касательные к которым в каждой точке
- 8. Гипотеза А. Ампера: в любом теле существуют микроскопические токи, обусловленные движением электронов в атомах и молекулах.
- 9. 2. Закон Био — Савара — Лапласа Магнитное поле постоянных токов различной формы изучалось французскими учеными
- 10. Закон Био — Савара — Лапласа для проводника с током I, элемент которого dl создает в
- 11. Магнитное поле прямого тока — тока, текущего по тонкому прямому проводу бесконечной длины. В произвольной точке
- 12. Магнитное поле в центре кругового проводника с током. Все элементы кругового проводника с током создают в
- 13. 3. Закон Ампера АМПЕР Андре Мари (1775 – 1836) – французский физик математик и химик. Основные
- 14. В 1820 г. А. М. Ампер экспериментально установил, что два проводника с током взаимодействуют друг с
- 15. В современной записи в системе СИ, закон Ампера выражается формулой: Это сила с которой магнитное поле
- 16. Если магнитное поле однородно и проводник перпендикулярен силовым линиям магнитного поля, то Работа силы Ампера
- 17. Направление силы определяется направлением векторного произведения или правилом левой руки (что одно и тоже). Ориентируем пальцы
- 18. Физический смысл магнитной индукции: В – величина, численно равная силе, с которой магнитное поле действует на
- 19. Взаимодействие двух параллельных бесконечных проводников с током Пусть R – расстояние между проводниками. Каждый из проводников
- 20. Вперед
- 21. Воздействие магнитного поля на рамку с током Рамка с током I находится в однородном магнитном поле
- 22. Сила Ампера, действующая на сторону рамки длиной l, равна: Вращающий момент равен: M – вращающий момент
- 23. 4. Единицы измерения магнитных величин Закон Ампера используется для установления единицы силы тока – ампер.
- 24. Ампер – сила тока неизменного по величине, который, проходя по двум параллельным прямолинейным проводникам бесконечной длины
- 25. 1 Тл (один тесла равен магнитной индукции однородного магнитного поля, в котором) на плоский контур с
- 26. ТЕСЛА Никола (1856 - 1943)-сербский ученый в области электротехники, радиотехники Разработал ряд конструкций многофазных генераторов, элек-тродвигателей
- 27. Таблица основных характеристик магнитного поля
- 28. 5. Сила Лоренца Сила, действующая на электрический заряд q во внешнем электромагнитном поле, зависит не только
- 29. Получим формулу для расчета силы Лоренца Найдем силу, действующую на один заряд со стороны магнитного поля.
- 30. Т.к. nSdl –число зарядов в объёме Sdl, тогда для одного заряда
- 31. ЛОРЕНЦ Хендрик Антон (1853 - 1928) – нидерландский физик-теоретик, создатель классической электронной теории, член Нидерландской АН.
- 32. Направлена сила Лоренца перпендикулярно к плоскости, в которой лежат векторы V и B. К движущемуся положительному
- 33. Направление действия силы для отрицательного заряда – противоположно, следовательно, к электронам применимо правило правой руки. Часто
- 34. х у Z Используем законы:
- 35. Основные выводы Сила Лоренца: Полная сила, действующая на заряд в электромагнитном поле, равна Магнитная составляющая силы
- 36. 6. Циркуляция вектора магнитной индукции Возьмем контур l охватывающий прямой ток I, и вычислим для него
- 37. это теорема о циркуляции вектора B: циркуляция вектора магнитной индукции равна току, охваченному контуром, умноженному на
- 38. Если контур охватывает несколько токов, то циркуляция вектора B равна алгебраической сумме токов, охваченных контуром произвольной
- 39. Линии напряженности электрического поля начинаются и заканчиваются на зарядах. Магнитных зарядов в природе нет. Опыт показывает,
- 40. 7. Магнитное поле соленоида Бесконечно длинный соленоид - тонкий провод, намотанный плотно виток к витку на
- 41. магнитная индукция внутри соленоида где n – число витков на единицу длины, I – ток в
- 42. -В точке, лежащей на середине оси конечного соленоида магнитное поле будет максимальным: где L – длина
- 43. Магнитное поле тороида Тороид представляет собой тонкий провод, плотно (виток к витку) намотанный на каркас в
- 44. Внутри тора Контур вне тороида токов не охватывает, поэтому вне тороида
- 45. 8. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле Рассмотрим контур с током, образованный неподвижными
- 46. На элемент тока I (подвижный провод) длиной l действует сила Ампера, направленная вправо: Пусть проводник переместится
- 47. 9. Эффект Холла Одним из проявлений магнитной составляющей силы Лоренца в веществе служит эффект, обнаруженный в
- 48. Представим себе проводник в виде плоской ленты, расположенной в магнитном поле с индукцией B направленной от
- 49. Это позволяет экспериментально определить знак носителя заряда в проводнике. При равной концентрации носителей заряда обоих знаков
- 50. Перераспределение зарядов прекратится, когда сила qEx уравновесит лоренцеву силу, т.е. или Где – коэффициент Холла.
- 51. Холловская разность потенциалов Где – коэффициент Холла.
- 52. Исследования ЭДС Холла привели к удивительным выводам: Металлы могут обладать проводимостью р –типа (Zn, Cd –
- 54. Скачать презентацию