Содержание
- 2. Магнитооптические методы исследования ферромагнитных металлов и сплавов δ=aε’1 +b ε’2 , где a и b функции
- 3. Задача теории получить выражение для тензора ε на основе существующих представлений о строении твердого тела и
- 4. В основе зонной теории лежат следующие главные приближения: Твёрдое тело представляет собой идеально периодический кристалл. Равновесные
- 5. Особенности потенциальной энергии электрона в кристалле Симметрия V(r) – должна совпадать с симметрией кристалла V(r+n) =
- 6. (15.1) V(r) 0
- 7. Общие положения теории твердого тела
- 9. Общие положения теории твердого тела
- 10. Общие положения теории твердого тела
- 11. Энергетические полосы в приближении свободных электронов
- 12. Энергетические полосы в приближении свободных электронов
- 13. ! Каждая энергетическая зона может вместить по два электрона на примитивную ячейку( разные направления спинов). Гранецентрированная
- 16. В отличие от благородных металлов для ферромагнитных металлов Fe, Co и Ni с незаполненной 3d оболочкой
- 17. Основы квантовой оптики металлов
- 18. Основы квантовой оптики металлов
- 19. Основы квантовой оптики металлов Классическое поглощение - При котором электроны поглощают световую энергию за счет их
- 20. Основы квантовой оптики металлов место в УФ области.
- 21. Основы квантовой оптики металлов В оптике металлов следует различать три области поглощении света металлами: 1. классическое
- 22. Основы квантовой оптики металлов Тензор диэлектрической проницаемости в приближении хаотических фаз для зонной теории при условии
- 23. Основы квантовой оптики металлов Уравнение 2-24 получено с помощью уравнения Лиувиля для одночастичной матрицы плотности (2.25)
- 25. Первые попытки дать объяснение эффектам Фарадея и Керра на основе микроскопической теории сводились к тому ,
- 26. Основы квантовой оптики металлов Отличные от нуля недиагональные члены ε могут быть получены при учете спин-орбитального
- 27. Основы квантовой оптики металлов (2-27) Подставляя (2-27) в (2-24) получим соответствующие выражения для действительной и мнимой
- 28. В случае неферромагнитного ме- талла вклады подзон с разным направлением спинов взаимно уничтожаются и никаких магнитооптических
- 29. Внутризонные переходы Учет влияния спин-орбитального взаимодействия приводит не только к изменению вероятности межзонных переходов, но и
- 30. Связь межзонных оптических переходов со структурой оптических и магнитооптических спектров Вклад за счет межзонных переходов в
- 31. Связь межзонных оптических переходов со структурой оптических и магнитооптических спектров fmn- межзонная сила осциллятора, а S
- 32. В металлах существует и еще одна особенность появления аномалий в спектрах не обязательно связанная с критическими
- 33. Зонная структура металлов Обычно, когда приводится энергетический спектр реального кристалла энергети- ческие зоны в нем задаются
- 34. Зонная структура металлов Не все неприводимые представления, соответствующие данной пространственной группе отвечают реальным энергетическим уровням. Большинство
- 35. Зонная структура металлов Методы расчета электронного энергетического спектра Вычисление из первых принципов: Метод присоединенных плоских волн
- 36. Зонная структура металлов Медь содержит в элементарной ячейке 1 атом, но на каждый атом в ней
- 37. Зонная структура металлов Радиус области соприкосновения , радиус шейки был определен по эффекту де Гааза-ван –Альфена,
- 38. Зонная структура никеля Переходя от меди к никелю мы вправе ожидать , что хотя общий вид
- 39. Зонная структура никеля Первые модели зонной структуры Ni были построены по аналогии с медью. За счет
- 40. Зонная структура никеля Для объяснения эксперимента пришлось сменить порядок уровней L2’(s-p) и L32(d- типа) и с
- 41. Возможные модели для зонной структуры Ni вблизи L точки зоны Бриллюзна.
- 42. Зонная структура никеля При исследовании Ферми поверхности Ni было обнаружено изменение формы дырочного кармана в точке
- 43. Механизмы возникновения ориентационных эффектов: Расщепление энергетических зон вдоль линии симметрии (вдоль Λ) переходы Λ1 Λ3 от
- 44. Таким образом, появляется принципиальная возможность наблюдать указанное изменение электронной структуры ФМ металла при повороте вектора намагниченности
- 45. Переход : 0.3 eV ħω = L32(↓) - L32(↑) Прямое спектральное измерение обменного расщепления.
- 46. ОМЭ Изменение межзонной плотности состояний при снятии случайного вырождения подзон с противоположным направлением спинов Для вычисления
- 48. ЭЭК
- 49. (13.17) той потенциальной энергии в кристалле является ее симметрия
- 51. Скачать презентацию