Первый закон термодинамики. Применение первого закона термодинамики к различным процессам

Июль 24, 2022

Главная
Физика
Первый закон термодинамики. Применение первого закона термодинамики к различным процессам

Содержание

2. Тема: « Первый закон термодинамики. Применение первого закона термодинамики к различным процессам». У него особая история
3. 1736 год - паровая лодка
4. 1770 год – паровая повозка
5. 1775 год - отказ Парижской Академии наук принимать проекты вечных двигателей
6. 1807 год - пароход Фултона
7. 1824 год – паровоз Стефенсона
8. 1842 год - статья Роберта Майера “Замечания о силах неживой природы”
9. Формула закона сложна, но будет понятна на простых примерах. Когда человек болеет у него поднимается температура,
10. И это будет ещё более логично, если учесть, что этот закон открыл ученый, по образованию врач.
11. Первый закон термодинамики – закон сохранения энергии, связанный с тепловыми явлениями. Этот закон показывает от чего
12. N: Кузнец ударяет молотом по куску железа – железо нагревается N: Искры от забивания гвоздя N:
13. Закон сохранения энергии. Количество энергии неизменно, она не возникает из ничего и не исчезает, она только
14. Этот закон был открыт в середине XIX в. немецким учёным, врачом по образованию Юлиусом Робертом фон
15. Изменение внутренней энергии системы при переходе её из одного состояния в другое равно сумме работы внешних
16. Изолированная система: А = 0 Q = 0 ΔU = U2 - U1 = 0, или
17. Вид работы в термодинамике А - работы внешних тел над системой А' - работу системы над
18. Q = ΔU + А' Количество теплоты, переданной системе, идёт на изменение её внутренней энергии и
19. Отсюда вытекает невозможность создания вечного двигателя, т.к. если к системе не поступает тепло (Q = 0),
20. Работа и количество теплоты характеристики процесса изменения внутренней энергии В данном состоянии система всегда обладает определённой
21. N: нагретый газ в цилиндре может уменьшить свою энергию остывая, без совершения работы (рис.1). Но он
22. Изохорный процесс Рассмотрим и запишем различные процессы, при которых одна из физических величин, характеризующих состояние газа,
23. Изохорный процесс нагревание ΔU = Q Q > 0 и ΔU > 0 U ↑ Объём
24. Изохорный процесс охлаждение Q ΔU = U2 - U1 U ↓ При охлаждении газа Q
25. Изотермический процесс Получение тепла Q = А' Q > 0, то А' > 0 (Т =
26. Изотермический процесс отдача тепла Q Если, напротив, газ отдаёт тепло окружающей среде (термостату), то Q Работа
27. Изобарный процесс Q = ΔU + А' = ΔU + pΔV. При изобарном процессе передаваемое газу
28. Адиабатный процесс процесс, происходящий без теплообмена с окружающей средой. ΔU = А При адиабатном процессе изменение
29. Задачи. Закон термодинамики 1. Идеальный газ получил количество теплоты, равное 300 Дж, и совершил работу, равную
30. Задачи. Закон термодинамики 2. Идеальный газ совершил работу, равную 100 Дж, и отдал количество теплоты, равное
31. Задачи. Закон термодинамики 3. Идеальный газ совершил работу, равную 300 Дж. При этом внутренняя энергия уменьшилась
32. Задачи. Закон термодинамики 4. При изотермическом расширении идеальным газом совершена работа 15 кДж. Какое количество теплоты
33. Задачи. Закон термодинамики 5. В закрытом баллоне находится газ. При охлаждении его внутренняя энергия уменьшилась на
34. Первый закон термодинамики Изменение внутренней энергии системы при переходе её из одного состояния в другое равно
35. Применение первого закона термодинамики к различным процессам
36. Закрепление материала Для изобарного нагревания газа, количество вещества которого 800 моль, на 500 К ему сообщили
38. Скачать презентацию

Слайд 2

Тема: « Первый закон термодинамики. Применение первого закона термодинамики к различным

процессам».

У него особая история открытия, которая не похожа на открытия других законов. Обычно сначала формулируется закон, а затем создаются технические устройства. В этом случае было наоборот.

Слайд 3

1736 год - паровая лодка

Слайд 4

1770 год – паровая повозка

Слайд 5

1775 год - отказ Парижской Академии наук принимать проекты вечных двигателей

Слайд 6

1807 год - пароход Фултона

Слайд 7

1824 год – паровоз Стефенсона

Слайд 8

1842 год - статья Роберта Майера “Замечания о силах неживой природы”

Слайд 9

Формула закона сложна, но будет понятна на простых примерах.
Когда человек

болеет у него поднимается температура, и увеличивается внутренняя энергия.
Человек принимает лекарства, понижающие температуру, вызывающие потоотделение.
Количество теплоты отрицательно, так как тепло отдаётся.
Температура снижается до нормальной температуры.

Слайд 10

И это будет ещё более логично, если учесть, что этот закон

открыл ученый, по образованию врач.

Слайд 11

Первый закон термодинамики – закон сохранения энергии, связанный с тепловыми явлениями.
Этот

закон показывает от чего зависит изменение внутренней энергии.
К 19 веку ученые имели представление о том, что механическая энергия не исчезает бесследно, а переходит в другую форму энергии

Слайд 12

N: Кузнец ударяет молотом по куску железа – железо нагревается
N: Искры

от забивания гвоздя
N: Тормозные колодки зажимают диск
На основании множества подобных наблюдений был сформулирован Закон сохранения энергии.

Слайд 13

Закон сохранения энергии.
Количество энергии неизменно, она не возникает из ничего и

не исчезает, она только переходит из одной формы в другую.

Закон сохранения энергии управляет всеми явлениями природы и связывает их воедино.
Он всегда выполняется абсолютно точно.

Слайд 14

Этот закон был открыт в середине XIX в.
немецким учёным, врачом по

образованию Юлиусом Робертом фон Майером (1814—1878),
английским учёным Джеймс Джоулем (1818—1889)
получил наиболее точную формулировку в трудах немецкого учёного Германа Гельмгольца (1821 —1894)

Закон сохранения и превращения энергии, носит название первого закона термодинамики.

Слайд 15

Изменение внутренней энергии системы при переходе её из одного состояния в

другое равно сумме работы внешних сил и количества теплоты, переданной системе:
ΔU = А + Q

Первый закон термодинамики

Слайд 16

Изолированная система:
А = 0
Q = 0
ΔU = U2 - U1 =

0,
или
U1 = U2

В изолированной системе, т.е. система не обменивается с внешней средой ни энергией, ни веществом, работа внешних сил равна нулю (А = 0) и система не обменивается теплотой с окружающими телами (Q = 0).
В этом случае согласно первому закону термодинамики
ΔU = U2 - U1 = 0, или U1 = U2.
Внутренняя энергия изолированной системы остаётся неизменной (сохраняется).

Слайд 17

Вид работы в термодинамике
А - работы внешних тел над системой
А' -

работу системы над внешними телами
А' = - А

Часто вместо работы А внешних тел над системой рассматривают работу А' системы над внешними телами.
Учитывая, что А' = -А, первый закон термодинамики (ΔU = А + Q) можно записать так

Слайд 18

Q = ΔU + А'
Количество теплоты, переданной системе, идёт на изменение

её внутренней энергии и на совершение системой работы над внешними телами.

Слайд 19

Отсюда вытекает невозможность создания вечного двигателя, т.к. если к системе не

поступает тепло (Q = 0), то работа А' системы над внешними телами может быть совершена только за счёт убыли внутренней энергии: А' = -ΔU.
После того как запас энергии окажется исчерпанным, двигатель перестанет работать

Слайд 20

Работа и количество теплоты
характеристики процесса изменения внутренней энергии
В данном состоянии система

всегда обладает определённой внутренней энергией.
Внутренняя энергия системы может измениться на одно и то же значение как за счёт совершения системой работы, так и за счёт передачи окружающим телам какого-либо количества теплоты

Слайд 21

N: нагретый газ в цилиндре может уменьшить свою энергию остывая, без

совершения работы (рис.1).
Но он может потерять точно такое же количество энергии, поднимая поршень, без отдачи теплоты окружающим телам. (рис.2).

Слайд 22

Изохорный процесс
Рассмотрим и запишем различные процессы, при которых одна из физических

величин, характеризующих состояние газа, остаётся неизменной

Слайд 23

Изохорный процесс
нагревание
ΔU = Q
Q > 0 и ΔU > 0
U ↑
Объём

газа не меняется, и поэтому работа газа равна нулю.
Изменение внутренней энергии газа равно количеству переданной ему теплоты: (ΔU = Q)
Если газ нагревается, то Q > 0 и ΔU > 0, его внутренняя энергия увеличивается.

Слайд 24

Изохорный процесс охлаждение
Q < 0
ΔU = U2 - U1 < 0
U ↓
При

охлаждении газа Q < 0 и ΔU = U2 - U1 < 0, изменение внутренней энергии отрицательно и внутренняя энергия газа уменьшается

Слайд 25

Изотермический процесс
Получение тепла
Q = А'
Q > 0, то А' >

(Т = const) внутренняя энергия идеального газа не меняется.
Всё переданное газу количество теплоты идёт на совершение работы: Q = А'.
Если газ получает тепло (Q > 0), то он совершает положительную работу (А' > 0).

Слайд 26

Изотермический процесс
отдача тепла
Q < 0 и А' < 0
Если, напротив, газ

отдаёт тепло окружающей среде (термостату), то Q < 0 и А' < 0.
Работа же внешних сил над газом в последнем случае положительна.

Слайд 27

Изобарный процесс
Q = ΔU + А' = ΔU + pΔV.
При

изобарном процессе передаваемое газу количество теплоты идёт на изменение его внутренней энергии и на совершение им работы при постоянном давлении

Слайд 28

Адиабатный процесс
процесс, происходящий без теплообмена с окружающей средой.
ΔU = А
При адиабатном

процессе изменение внутренней энергии происходит только за счет совершения работы

Слайд 29

Задачи. Закон термодинамики
1. Идеальный газ получил количество теплоты, равное 300 Дж,

и совершил работу, равную 100 Дж. Как изменилась внутренняя энергия газа?

увеличилась на 200 Дж

Слайд 30

Задачи. Закон термодинамики
2. Идеальный газ совершил работу, равную 100 Дж, и

отдал количество теплоты, равное 300 Дж. Как при этом изменилась внутренняя энергия?

уменьшилась на 400 Дж

Слайд 31

Задачи. Закон термодинамики
3. Идеальный газ совершил работу, равную 300 Дж. При

этом внутренняя энергия уменьшилась на 300 Дж. Каково значение количества в этом процессе?

отдал 600 Дж

Слайд 32

Задачи. Закон термодинамики
4. При изотермическом расширении идеальным газом совершена работа 15

кДж. Какое количество теплоты сообщено газу?

15 кДж

Слайд 33

Задачи. Закон термодинамики
5. В закрытом баллоне находится газ. При охлаждении его

внутренняя энергия уменьшилась на 500 Дж. Какое количество теплоты отдал газ? Совершил ли он работу?

Q=500 Дж, А=0

Слайд 34

Первый закон термодинамики
Изменение внутренней энергии системы при переходе её из одного

состояния в другое равно сумме работы внешних сил и количества теплоты, переданного системе
Количество теплоты, переданное системе, идёт на изменение её внутренней энергии и на совершение системой работы над внешними телами

Слайд 35

Применение первого закона термодинамики к различным процессам

Слайд 36

Закрепление материала
Для изобарного нагревания газа, количество вещества которого 800 моль, на

500 К ему сообщили количество теплоты 9,4 МДж. Определить работу газа и приращение его внутренней энергии.
Удельная теплоемкость азота, когда его нагревают при постоянном давлении, равна 1,05 кДж/(кг • К), а при постоянном объеме — 0,75 кДж/(кг⋅К). Почему эти величины имеют разные значения? Какая совершается работа при изобарном нагревании азота массой 1 кг на 1 К?
Какую работу совершил воздух массой 200 г при его изобарном нагревании на 20 К? Какое количество теплоты ему при этом сообщили?

Первый закон термодинамики. Применение первого закона термодинамики к различным процессам

Содержание

Тема: « Первый закон термодинамики. Применение первого закона термодинамики к различным

1736 год - паровая лодка

1770 год – паровая повозка

1775 год - отказ Парижской Академии наук принимать проекты вечных двигателей

1807 год - пароход Фултона

1824 год – паровоз Стефенсона

1842 год - статья Роберта Майера “Замечания о силах неживой природы”

Формула закона сложна, но будет понятна на простых примерах. Когда человек

И это будет ещё более логично, если учесть, что этот закон

Первый закон термодинамики – закон сохранения энергии, связанный с тепловыми явлениями.Этот

N: Кузнец ударяет молотом по куску железа – железо нагреваетсяN: Искры

Закон сохранения энергии.Количество энергии неизменно, она не возникает из ничего и

Этот закон был открыт в середине XIX в.немецким учёным, врачом по

Изменение внутренней энергии системы при переходе её из одного состояния в

Изолированная система:А = 0Q = 0ΔU = U2 - U1 =

Вид работы в термодинамикеА - работы внешних тел над системойА' -

Q = ΔU + А'Количество теплоты, переданной системе, идёт на изменение

Отсюда вытекает невозможность создания вечного двигателя, т.к. если к системе не

Работа и количество теплотыхарактеристики процесса изменения внутренней энергииВ данном состоянии система

N: нагретый газ в цилиндре может уменьшить свою энергию остывая, без

Изохорный процессРассмотрим и запишем различные процессы, при которых одна из физических

Изохорный процесснагреваниеΔU = QQ > 0 и ΔU > 0U ↑Объём

Изохорный процесс охлаждениеQ < 0ΔU = U2 - U1 < 0U ↓При

Изотермический процессПолучение теплаQ = А' Q > 0, то А' >

Изотермический процессотдача теплаQ < 0 и А' < 0Если, напротив, газ

Изобарный процессQ = ΔU + А' = ΔU + pΔV. При

Адиабатный процесспроцесс, происходящий без теплообмена с окружающей средой.ΔU = АПри адиабатном

Задачи. Закон термодинамики1. Идеальный газ получил количество теплоты, равное 300 Дж,

Задачи. Закон термодинамики2. Идеальный газ совершил работу, равную 100 Дж, и

Задачи. Закон термодинамики3. Идеальный газ совершил работу, равную 300 Дж. При

Задачи. Закон термодинамики4. При изотермическом расширении идеальным газом совершена работа 15

Задачи. Закон термодинамики5. В закрытом баллоне находится газ. При охлаждении его

Первый закон термодинамикиИзменение внутренней энергии системы при переходе её из одного