Работа и мощность силы. Консервативные силы, работа консервативных сил. Потенциальная и кинетическая энергия
Содержание
- 2. Энергия — универсальная мера различных форм движения и взаимодействия. Энергия бывает: механическая, тепловая, электромагнитная, ядерная и
- 3. Пусть на материальную точку действует сила F, и под действием этой сила произошло перемещение по некоторой
- 4. Работа А – величина алгебраическая: в зависимости от угла между силой и перемещением работа может быть
- 5. На практике часто имеет значение не само значение работы, а то время, за которое данная работа
- 6. Если в каждой точке пространства на помещенную туда материальную точку действует сила, то говорят, что материальная
- 7. Потенциальная энергия — механическая энергия системы тел, определяемая их взаимным расположением и характером сил взаимодействия между
- 8. Тот факт, что работа консервативных сил зависит только от начального и конечного положения материальной точки, дает
- 9. Для этого достаточно вычислить работу, совершаемую силами поля на любом пути между точками, и представить ее
- 10. При перемещении материальной точки из одной точки поля консервативных сил в другую работа сил поля равна
- 11. Найдем элементарную работу, которую совершает эта сила при элементарном перемещении dr Отсюда видно, что работа результирующей
- 12. Результирующая всех сил может быть представлена как F=Fконс.+Fстор. Тогда работа этих сил идет на приращение кинетической
- 13. Закон сохранения энергии Полная механическая энергия, как и потенциальная, определяется с точностью до произвольной постоянной. Изменение
- 14. Если же рассматривать не одну материальную точку, а систему, то помимо потенциальной энергии во внешнем поле
- 15. Механические системы, на тела которых действуют только консервативные силы (внутренние и внешние), называются консервативными системами. Закон
- 16. «энергия никогда не исчезает и не появляется вновь, она лишь превращается из одного вида в другой».
- 17. Закон сохранения импульса Любое тело или совокупность тел представляет собой систему материальных точек. Для описания системы
- 18. Законы сохранения. Воспользовавшись определением импульса, запишем второй закон Ньютона в иной форме: т.е. производная импульса материальной
- 19. Законы сохранения. Материальные точек, входящие в систему могут взаимодействовать, как между собой, так и с другими
- 20. Законы сохранения. Рассмотрим импульс системы состоящей из двх материальных точек. Тогда импульс такой системы равен p=p1+p2.
- 21. Законы сохранения. Если на систему не действуют внешние силы то получается, что следовательно для замкнутой системы
- 22. Упругие и неупругие соударения Уда́р — толчок, кратковременное взаимодействие тел, при котором происходит перераспределение кинетической энергии.
- 23. Абсолютно упругий удар — модель соударения, при которой полная кинетическая энергия системы сохраняется. В классической механике
- 24. Абсолютно упругие удары при различных условиях
- 25. Для математического описания простейших абсолютно упругих ударов, используется закон сохранения энергии и закон сохранения импульса. Здесь
- 26. Абсолютно неупругим ударом называют такое ударное взаимодействие, при котором тела соединяются (слипаются) друг с другом и
- 27. Удар (или соударение)—это столкновение двух или более тел, при котором взаимодействие длится очень короткое время. Центральный
- 28. Закон сохранения механической энергии: Закон сохранения импульса: Для абсолютно упругого удара справедливы законы:
- 29. Решая совместно два уравнения, получим выражения для скорости тел после удара:
- 30. Абсолютно неупругий удар Закон сохранения импульса: В частном случае, если массы шаров равны (т1=т2), то Если
- 31. Вследствие деформации происходит «потеря» кинетической энергии, перешедшей в тепловую или другие формы энергии. Если ударяемое тело
- 32. Замкнутой (изолированной) называется такая механическая система тел, на которую не действуют внешние силы. «Импульс в замкнутой
- 33. Центром масс (или центром инерции) системы материальных точек называется воображаемая точка С, положение которой характеризует распределение
- 34. Скорость центра масс: Учитывая, что pi = mivi , a есть импульс р системы, то можно
- 35. т. е. центр масс системы движется как материальная точка, в которой сосредоточена масса всей системы и
- 37. Законы сохранения. 4.6 Момент импульса относительно точки О равен: где r – радиус-вектор, проведенный из точки
- 38. Законы сохранения. 4.7 Момент импульса материальной точки может изменяться со временем, продифференцировав выражение для момента импульса,
- 39. Законы сохранения. 4.8 Модуль этого вектора равен M=lF. Таким образом производная от момента импульса относительно некоторой
- 40. Законы сохранения. 4.9 Для определения приращения момента импульса частицы относительно точки О за любой промежуток времени,
- 41. Законы сохранения. 4.10 Момент внутренней силы действующей на 1 частицу со стороны второй обозначим M12, результирующий
- 43. Скачать презентацию