Вихрь (ротор) векторного поля

Сентябрь 14, 2022

Главная
Физика
Вихрь (ротор) векторного поля

Содержание

2. Теорема Умова – Пойтинга. Вектор Пойтинга. Теорема подобия. Граничные задачи электродинамики.
3. Для определения энергии во всём объёме проинтегрируем выражение по объёму V .
4. характеризует значение и направление перемещения энергии, проходящей в единицу времени через единицу площади, перпендикулярной вектору Пойнтинга
5. Теорема Умова - Пойнтинга в комплексной форме поток комплексного вектора Пойнтинга сквозь замкнутую поверхность равен комплексной
6. Сила постоянного тока I . Напряжение между жилой и оболочкой U . Проводимость материала жилы и
7. Нормальная составляющая вектора напряжённости электрического поля Еn в диэлектрике через напряжение U для коаксиального контура определяется
9. СРСП РЕФЕРАТ: «Поток вектора Пойнтинга в плоскопараллельном конденсаторе» Приложить расчет, показать направление потока. (3-4 страницы)
10. Напряженность электрического поля равномерно заряженной тонкой проволоки бесконечной длины. Найдем зависимость напряженности электрического поля равномерно заряженной
11. http://www.math24.ru/
14. Скачать презентацию

Слайд 2

Теорема Умова – Пойтинга. Вектор Пойтинга. Теорема подобия. Граничные задачи электродинамики.

Слайд 3

Для определения энергии во всём объёме проинтегрируем выражение по объёму V

Слайд 4

характеризует значение и направление перемещения энергии, проходящей в единицу времени через

единицу площади, перпендикулярной вектору Пойнтинга

Слайд 5

Теорема Умова - Пойнтинга в комплексной форме
поток комплексного вектора Пойнтинга сквозь

замкнутую поверхность равен комплексной мощности, выделяемой внутри объёма, ограниченного этой поверхностью.

Слайд 6

Сила постоянного тока I .
Напряжение между жилой и оболочкой U .

Проводимость материала жилы и оболочки γ .
Мощность сигнала, передаваемого по кабелю,
P = IU .

Рассчитать поток вектора Пойнтинга через поперечное сечение диэлектрика,
заполняющего пространство между жилой и оболочкой.

Слайд 7

Нормальная составляющая вектора напряжённости электрического поля Еn в диэлектрике через напряжение

U для коаксиального контура определяется

где R1 – радиус жилы; R2 – внутренний радиус оболочки.

Тогда тангенциальная составляющая вектора Пойнтинга для точек диэлектрика на расстоянии r от оси ( R 1 ≤ r ≤ R 2 ) определяется выражением

Поток вектора Пойнтинга через кольцо диэлектрика с радиусами R1 и R2 :

Электромагнитная энергия от места её генерирования к месту потребления передаётся по диэлектрику; провода являются каналами, по которым проходит ток, и организаторами структуры поля в диэлектрике. По жиле и оболочке энергия к приёмнику не передаётся. Провода сами потребляют из диэлектрика энергию на покрытие тепловых потерь.

Слайд 8

Слайд 9

СРСП РЕФЕРАТ: «Поток вектора Пойнтинга в плоскопараллельном конденсаторе»
Приложить расчет, показать направление

потока. (3-4 страницы)

Слайд 10

Напряженность электрического поля равномерно заряженной тонкой проволоки бесконечной длины. Найдем зависимость

напряженности электрического поля равномерно заряженной тонкой проволоки бесконечной длины от расстояния r до оси проволоки, используя теорему Гаусса. Выделим участок проволоки конечной длины L . Если линейная плотность заряда на проволоке λ, то заряд выделенного участка равен q = λ L .

Слайд 11