Содержание
- 2. Для обратимого цикла, с учетом отрицательного знака Q2 получим: Приведённое количество теплоты, сообщаемое телу в любом
- 3. Функция состояния, дифференциалом которой является величина называется энтропией. В отличии от теплоты энтропия такая же функция
- 4. Свойства энтропии : Энтропия – функция состояния. Если процесс проводят вдоль адиабаты, то энтропия системы не
- 5. Принцип возрастания энтропии замкнутых систем представляет собой формулировку второго начала термодинамики: Любой необратимый процесс в замкнутой
- 6. По Клаузиусу: невозможен круговой процесс, единственным результатом которого является передача теплоты от менее нагретого тела к
- 7. Вычисление энтропии Уравнение состояния идеального газа 2) Энтропия идеального газа Энтропию определяют с точностью до const,
- 9. при изотермическом процессе dT=0: - при изохорическом процессе dV=0: - при адиабатическом процессе dQ=0:
- 10. 3) Цикл Карно
- 11. Макросистемы и их особенности
- 12. Фиксируя конкретные состояния каждой частицы макросистемы, мы получаем одно из возможных состояний макросистемы, которое называется микросостоянием.
- 14. Таким образом, энтропия определяется логарифмом числа микросостояний, с помощью которых может быть реализовано данное макросостояние макросистемы.
- 15. Каждому состоянию газа (или иного тела) соответствует некоторое распределение его молекул по объёму. Пусть в сосуде
- 17. Однако, в однородном газе, все молекулы тождественны друг другу. Поэтому все состояния, соответствующие одинаковому числу молекул
- 18. В макросистемах мы имеем дело с очень большим числом частиц. А с ростом числа молекул стремительно
- 19. Квантовые статистики
- 20. Все микрочастицы подразделяют на два класса, которым соответствуют две квантовые статистики: Частицы с полуцелым спином, их
- 21. Различаются статистики в способах определения микросостояний и статистических весов. В статистике Больцмана даже тождественные частицы принципиально
- 22. Для описания состояния системы частиц рассматривают воображаемое шестимерное пространство, каждая точка которого характеризуется шестью координатами: x,
- 23. Квантовые распределения представляют собой функции f(Ei) определяющие средние числа частиц в одной фазовой ячейке с энергией
- 24. Свойства распределений: Для фермионов функция f(Ei) не может быть больше единицы, а для бозонов её значение
- 25. 3) В макросистеме уровни энергии Ei частиц квазинепрерывны (расположены очень плотно). Поэтому индекс i у Ei
- 26. Число фазовых ячеек Найдём число dZ фазовых ячеек, в интервале энергий от Е до Е+dE. Объём
- 28. Зная число dZ фазовых ячеек в интервале энергий от Е до Е+dE и среднее число частиц
- 29. Распределение Ферми-Дирака для электронов в металле Электропроводность металлов обусловлена наличием в них свободных электронов. Они не
- 30. f(E ≤ μ)=1, f(E > μ)=0.
- 31. Из рисунка а) видно, что при Т=0 все состояния с энергией Е μ оказываются незанятыми. Состояния
- 32. При Т > 0 распределение Ферми-Дирака размывается в окрестности уровня Ферми (рис . б)). Это происходит
- 34. Если в распределение Ферми-Дирака подставить энергию Ферми, то Т.е уровень Ферми – это энергия при которой
- 36. Скачать презентацию