Продольные и поперечные магнитооптические эффекты. Распространение электромагнитной волны в среде. Уравнения Максвелла

Продольные и поперечные магнитооптические эффекты.

Распространение электромагнитной волны в среде. Уравнения Максвелла
Показатель

Тензор магнитной проницаемости

Поправка к 1 в диагональной компоненте

Недиагональная компонента

Уравнения Максвелла

Электромагнитная волна
;

α, β и γ – направляющие косинусы
электромагнитной

Вектор

Вектор

Компоненты

Имеем уравнения

Компоненты

Имеем уравнения

Система уравнений для компонент векторов и

Расположим компоненты векторов и по порядку

Однородная система имеет решение, если ее определитель равен нулю

Пусть α,β=0, γ=1. (Продольные эффекты.)

Пусть α,β=0, γ=1. (Продольные эффекты.)

По шестой строке и шестому столбцу

По третьей строке и третьему столбцу

По первой строке

Имеем биквадратное уравнение относительно n

0

Поворот плоскости поляризации

d – толщина пластинки, n – показатель преломления

Поворот плоскости поляризации

Для бигиротропной среды

Для гироэлектрической среды

Для гиромагнитной среды

Напомним, что

Вращение плоскости поляризации в гиромагнитной среде

При ω>>ωo

Учитывая, что

следовательно

Вращение плоскости поляризации в

Эффект Фарадея в ферритах-гранатах иттрия (Y), эрбия (Er) и гольмия (Ho)

Продольные эффекты.

Нельзя разделить вклады тензоров [ε] и [μ]

Однородная система имеет решение, если ее определитель равен нулю

Пусть α,β≠0, γ=0. (Поперечные эффекты.)

α,β≠0, γ=0. (Поперечные эффекты.)

S – волна
(Hz=0, Hx, Hy≠0);
вектор Е ┴ плоскости падения

Вектор Е в s- и p- волне

Показатели преломления

Для продольных эффектов

Для поперечных эффектов

Магнитооптические эффекты существует только при совместном влиянии обменного и спин-орбитального взаимодействия