Содержание
- 2. Много различных методов было использовано для измерения диффузии водородных изотопов в металлах, предоставивших информации относительно: a)
- 3. При конечных температурах атом растворенного вещества будет находиться в непрерывном движении под воздействием колебания, взаимодействуя с
- 4. = Поскольку движение вызвано случайными силами, каждая траектория для многих таких событий будет различна, но распределение
- 5. , В изотропных средах, упрощается форма уравнения диффузии (5.3) (5.4) (5.5) если D можно считать константой.
- 6. где B, подвижность, определяемая из (5.8) а именно, v – это коэффициент, который дает среднюю скорость
- 7. D* называется химическим коэффициентом диффузии (или коэффициент диффузии Фика). В разбавленных регулярных растворах, химический потенциал может
- 8. В диффузии (коррелированной), геометрическая корреляция существует между последовательными скачками: атом, который только что перешел, имеет большую
- 9. Отношение D* к D может быть написано в форме где HR= f1/ fM – так называемое
- 10. Как HR, так и ftherm оба стремятся к единице в низкоконцентрированных твердых растворах внедрения атомов растворенного
- 11. В простой модели блокировки одиночного нахождения, pv для композиции x = [M] / [H] pv может
- 12. Рис.3.1. Коэффициенты диффузии Н и С в ванадии (V) и коэффициент самодиффузии в ванадии
- 13. Рис.3.2. Механизмы диффузии водорода в металлах. Превалирующий механизм представлен в порядке от (I) до (V) с
- 14. Рис.3.3. Предполагаемая температурная зависимость коэффициента Диффузии водорода в металлах (схема). Температурная область (I) –(V) согласуется с
- 15. Таблица 3.1. Параметры коэффициентов диффузии изотопов водорода в некоторых ОЦК металлах (значения Dо для D в
- 16. Таблица 3.2. Параметры коэффициентов диффузии изотопов водорода в некоторых ГЦК металла
- 17. Рис.3.4. Коэффициенты диффузии некоторых изотопов водорода в ОЦК металлах
- 18. Рис.3.5. Коэффициенты диффузии некоторых изотопов водорода в ГЦК металлах
- 19. Рис.3.6. Коэффициенты диффузии водорода в Pd0.47Cu0.53. Диффузия много больше в ОЦК фазе (равновесной), чем в ГЦК
- 20. Рис.3.7. Скорость захвата положительных мюонов (+μ) в Al и Cu (пунктирная кривая) и данные более поздних
- 21. Рис.3.8. Скорость возврата после закалки электросопротивления для Н, D и T в Ta как функция температуры
- 22. Рис.3.9. Эффективные коэффициенты диффузии, Deff, полученные из закалочных экспериментов по возврату электросопротивления для D в Ta.
- 23. Рис.3.10. Собственные коэффициенты диффузии D(T) H, D, Т в Ta полученные из закалочных экспериментов при низких
- 24. Рис.3.11. Коэффициенты диффузии Н в Ta. Коэффициенты диффузии получены из эффекта Горского и закалочных экспериментов (верхняя
- 25. .Рис.3.12. Скорость возврата электроспротвления в закалочных экспериментах для H и D в Nb как функция температуры
- 26. Рис.3.13. Гексагональная плотноупакованная решетка (сплошные кружочки). Показана локализация Т пор (светлые кружочки). Атомы водорода в порах
- 27. Рис.3.14. Температурная зависимость скорости протонной релаксации (1/Т1) для α-ScH0.27 при 40 MHz. Прямая линия показывает расчет
- 28. Рис.3.15. Коэффициенты диффузии водорода в V. Данные получены абсорбционным методом (∙), при нейтронном рассеянии QNS (о)
- 29. Рис.3.16. Интенсивность квазиупругого нейтронного рассеяния, I(Q) в α-VН0.07 как функция от Q2. Отклонение от ервоначального наклона
- 30. 3.4.2. Взаимодействия между водородными атомами При высоких концентрациях водорода поведение диффузии изменяется из-за взаимодействия между водородными
- 31. Однако эксперимент на PdHx показал незначительное отклонение от этого поведения: pv,(x) уменьшается немного более быстро при
- 32. химический коэффициент диффузии может быть записан как имеет тенденцию стремиться к нулю около критической точки. (3.59)
- 33. В этом случае химический потенциал и, следовательно, химический коэффициент диффузии становятся зависящими от формы образца, так
- 34. где ε1 - энергия макроскопической моды, свободной от когерентных напряжений, данная в терминах компонента Λ тензора
- 35. (3.62) Эффективный коэффициент диффузии, который будет получен в этом случае, становится равным (3.63a) (3.63b) при использовании
- 37. Отношение коэффициента D* (полученного с помощью эффекта Горского) к D (полученному методом NMR), который равен ftherm/
- 38. Были высказаны предположение о существовании краткосрочных отталкивающих взаимодействиях, которые являются непротиворечивыми с присутствием дальних дополнительных взаимных
- 39. Для x>0.6 атомы значительно более мобильны, чем предсказано третьей моделью блокировки. В целом, это представление не
- 40. Принимая во внимание то, что когерентный пик становится шире и слабее по интенсивности, когда Q →
- 41. Коррелированное движение атомов водорода было выявлено в экспериментах по смеси изотопов на NbHxDy и TaHxDy. Пульсирующее
- 42. Из рис. 3.18 ясно видно, что, поскольку большее количество H атомов заменено более медленно диффундируют D
- 43. Из рис. 3.19 видно, что μ+ - диффузия заметно медленнее в NbD0.92, чем в NbH0.92, но
- 44. Подобные аномалии также наблюдались в некоторых суперионных проводниках, например 19F в PbF2. Ни в одной из
- 45. Эффективное время корреляции при высоких температурах становится fc τL , которое может быть намного больше, чем
- 46. 3.5. Диффузия в неоднородных системах 3.5.1. Диффузии в кристаллических и аморфных сплавах В системах, где кристаллическая
- 47. (3.64) (разд. 2.3), эффективный коэффициент диффузии Deff (3.65) Поскольку большее количество водородных атомов находится в ловушках
- 48. Двухчастичная модель применялась к анализу различных экспериментов, включая эксперименты по эвакуации водорода, описанные в разд. 3.4.2,
- 49. Эта корреляция времен была приписана переориентировке водородных атомов, захваченных кислородными атомами. С другой стороны, QNS эксперименты
- 50. Oz2 плоскостях, между Oz1 → Oz2, Oz2 → Oz1) и двумя различными временами корреляции, что действительно
- 51. Это расширение пика успешно объясняется тем, что энергия активации скачков имеет распределение по некоторому интервалу значений,
- 52. Подобные исследования релаксационных пиков были выполнены для механических релаксаций, вызванных водородом в аморфных сплавах. В модели
- 53. Рис.3.17. Коэффициенты диффузии водорода в Nb, определенные из эффекта Горского. Истинный коэффициент диффузии может быть определен
- 54. Рис.3.18. Коэффициенты диффузии водорода в α-NbHxDy (x+y=0,60)
- 55. Рис.3.19. Время корреляции дипольного поля в экспериментах по диффузии мюонов +μ в NbD0.92 (∙)и NbH0.92 (⬜),
- 56. Рис.3.20. График Аррениуса для коэффициента диффузии в присутствии Ловушек (схема). Разнице в наклоне дает энергию захвата
- 57. Рис.3.21. Характеристические времена в NbOxHy измереные различными методами, включая NMR, квазиупругое рассеяние нейтронов, и внутренне трение.
- 58. Рис.3.22. Теплоемкость образцов из сверхпроводника NbOxDy с различной концентрацией туннельных O-D комплексов
- 59. Рис.3.23. Температурная зависимость туннельного разбиения ε1 и затухания Г для Nb(OH)x . Открытые и зачерненные треугольники
- 60. Рис.3.24. Спектр квазиупругого рассеяние нейтронов в Nd(OH)0.002 для четырех температур. Спектры взяты в Q- области от
- 61. Рис.3.25. Температурная зависимость скорости скачков водорода в Nb(OH)x , определенных методом квазиупругого рассеяния нейтронов. ∙, о:
- 62. Рис.3.26. Температурная зависимость внутреннего трения для Nb)OD)0.0014 при двух частотах колебаний
- 63. 3.5.2. Движения водородных атомов около атомов примеси в металлах с ОЦК решеткой Водородные атомы, захваченные междоузельными
- 64. Существование внутренних возбужденных состояний водородных атомов в этой конфигурации, включающих очень маленькие энергии, было сначала отмечено
- 65. Более тщательные измерения удельной теплоемкости производились с целью выяснения природы квантовых состояний водородных атомов. Рисунок 3.22
- 66. Рис.3.22. Теплоемкость образцов из сверхпроводника NbOxDy с различной концентрацией туннельных O-D комплексов
- 67. Таблица 3.1. Параметры коэффициентов диффузии изотопов водорода в некоторых ОЦК металлах (значения Dо для D в
- 68. Параметры коэффициентов диффузии изотопов водорода в некоторых ГЦК металлах
- 69. Таблица 3.3. Наблюдаемые стадии восстановления для D и T в Ta. Для каждой Стадии даны температуры
- 70. Таблица 3.4. Температурная зависимость параметров моделей 3 и 4. р1 - вероятность скачка в ближайшую Т-пору.
- 72. Скачать презентацию