Динамика вращательного движения твердого тела. Лекция 5

Сентябрь 16, 2022

Главная
Физика
Динамика вращательного движения твердого тела. Лекция 5

Содержание

2. План лекции 1. Движение твердого тела (плоское движение). 2. Момент силы. Момент импульса. Основной закон динамики
3. 1. Движение твердого тела (плоское движение)
4. Любое тело можно представить как систему материальных точек. Если расстояние между этими точками остается неизменным, при
5. Рассмотрим качение цилиндра по плоскости из положения 1 в положение 2. Это движение можно представить как
6. Разделим ds на промежуток времени dt, получим скорость точки υ0 – одинаковая скорость поступательного движения для
7. 2. Момент силы. Момент импульса. Основной закон динамики вращательного движения
8. А. Момент силы Моментом силы М относительно неподвижной точки О называется векторная физическая величина, определяемая векторным
9. Моментом силы М относительно неподвижной оси OZ называется скалярная величина МZ, равная проекции на эту ось
10. Б. Момент импульса Моментом импульса м.т. А относительно неподвижной точки О называется векторная физическая величина, определяемая
11. При вращении абсолютно твердого тела вокруг неподвижной оси момент импульса отдельной м.т. равен и направлен по
12. Вектор, равный геометрической сумме моментов относительно неподвижной точки О всех внешних сил, действующих на механическую систему,
13. Пусть на тело действуют две антипараллельные силы, равные по модулю. Такие силы называются парой сил. M1
14. 3. Момент инерции. Теорема Штейнера
15. Момент инерции Рассмотрим твердое тело вращающееся вокруг неподвижной оси OZ. Основной закон динамики тела, вращающегося вокруг
16. Величина, равная сумме произведений масс всех материальных точек, образующих механическую систему, на квадраты их расстояний от
17. Уравнение с учетом можно записать в виде: В процессе вращения считается, что I=const, т.е. тело не
18. Моменты инерции однородных тел правильной формы 1. Момент инерции тонкого стержня массой m и длинной l
19. 2. Момент инерции тонкого стержня массой m и длинной l относительно оси, проходящей перпендикулярно стержню через
20. 3. Момент инерции однородного кольца (полого цилиндра) массы m и радиуса R относительно его оси
21. 4. Момент инерции однородного сплошного диска (цилиндра) массы m и радиуса R относительно его оси Масса
22. Значения моментов инерции для некоторых тел (тела считаются однородными, m – масса тела)
23. Моменты инерции однородных тел относительно произвольной оси Теорема Штейнера: Момент инерции тела относительно любой оси равен
24. Покажем справедливость теоремы Штейнера на примере со стержнем: Применение теоремы Штейнера к расчету момента инерции тонкого
25. 4. Кинетическая энергия твердого тела при плоском движении
26. Мысленно разобьем твердое тело на маленькие объемы (м.т.) с элементарными массами m1, m2, …, mn, находящиеся
27. - формула справедлива для тела, вращающегося вокруг неподвижной оси. В случае плоского движения тела, например цилиндра,
28. Элементарная работа при вращательном движении δA = Fτ dr = Fl = FR·dϕ = M·dϕ Работа
29. Работа при вращении тела идет на увеличение его кинетической энергии: где Поэтому или Учитывая, что получаем
30. 5. Закон сохранения момента импульса
31. Для замкнутой системы момент внешних сил Мвнеш всегда равен нулю, так как на нее внешние силы
32. Момент импульса замкнутой системы относительно любой неподвижной оси а также остается постоянным: Закон сохранения момента импульса
34. Скачать презентацию

Слайд 2

План лекции
1. Движение твердого тела (плоское движение).
2. Момент силы. Момент импульса.

Основной закон динамики вращательного движения.
3. Момент инерции. Теорема Штейнера.
4. Кинетическая энергия твердого тела при плоском движении.
5. Закон сохранения момента импульса.

Слайд 3

1. Движение твердого тела (плоское движение)

Слайд 4

Любое тело можно представить как систему материальных точек. Если расстояние между

этими точками остается неизменным, при действии любых сил, то такое тело называют абсолютно твердым.
Поступательным называют движение тела, при котором любая прямая, связанная с телом, перемещается параллельно самой себе.
Вращательным движением твердого тела называется движение при котором все его точки движутся по окружностям, центры которых лежат на одной прямой, называемой осью вращения.

Плоским движением называется движение точки, если ее траектория плоская кривая, т.е. траектория целиком лежит в одной плоскости.

Слайд 5

Рассмотрим качение цилиндра по плоскости из положения 1 в положение 2.

Это движение можно представить как сумму двух перемещений – поступательного из положения 1 в положение 1’ или 1” и поворота цилиндра вокруг оси О’ или оси О”. Такое разбиение перемещения может быть осуществлено бесчисленным множеством способов, в любом случае поворот цилиндра производится на один и тот же угол ϕ.
Элементарное перемещение точки цилиндра разложим на два – поступательное и вращательное:

Слайд 6

Разделим ds на промежуток времени dt, получим скорость точки
υ0 – одинаковая

скорость поступательного движения для всех точек тела;
υ' - различная скорость для разных точек тела, обусловленная вращением.
Плоское движение можно представить как сумму двух движений – поступательного со скоростью υ0 и вращательного с угловой скоростью ω.
Линейная скорость точки обусловленная вращением тела, равна .
Скорость этой точки при сложном (плоском) движение можно представить в виде

Движение цилиндра, катящегося без скольжения по плоскости можно представить как поступательное движение со скоростью υ0 и одновременное вращение с угловой скоростью ω вокруг оси О, или как поступательное движение со скоростью υ=2υ0 и вращение с угловой скоростью ω вокруг оси O”, либо как только одно вращение вокруг оси О’ с угловой скоростью ω.

Слайд 7

2. Момент силы. Момент импульса. Основной закон динамики вращательного движения

Слайд 8

А. Момент силы
Моментом силы М относительно неподвижной точки О называется векторная

физическая величина, определяемая векторным произведением радиуса вектора r, проведенного из точки О в точку А приложения силы , на силу F:

Момент силы является псевдовектором, его направление совпадает с направлением поступательного движения правого винта при его вращении от r к F. Вектор направлен перпендикулярно плоскости образованной векторами r и F.
Модуль момента силы
α – угол между векторами r и F;
- плечо силы F, кратчайшее расстояние между линией действия силы и точкой О, т.е. длина перпендикуляра, опущенного из точки О на линию действия силы.

Слайд 9

Моментом силы М относительно неподвижной оси OZ называется скалярная величина МZ,

равная проекции на эту ось вектора момента силы, определенного относительно произвольной точки О находящейся на данной оси OZ.
Значение момента MZ не зависит от выбора положения точки О на оси OZ.

Если ось OZ совпадает с направлением вектора , то момент силы представляется в виде вектора, совпадающего с осью:

Слайд 10

Б. Момент импульса
Моментом импульса м.т. А относительно неподвижной точки О называется

векторная физическая величина, определяемая векторным произведением радиуса-вектора м.т., проведенного из точки О, на импульс этой материальной точки :

- радиус-вектор, проведенный из точки О в точку А;
- импульс материальной точки.
Момент импульса является псевдовектором, его направление совпадает с направлением правого винта при его вращении от к .
Модуль вектора момента импульса
α – угол между векторами и .

Слайд 11

При вращении абсолютно твердого тела вокруг неподвижной оси момент импульса отдельной

м.т. равен
и направлен по оси в сторону, определяемую правилом правого винта.
Моментом импульса механической системы относительно неподвижной точки О называется вектор , равный геометрической сумме моментов импульса относительно той же точки О всех м.т. механической системы:
Моментом импульса твердого тела относительно неподвижной оси ОZ, есть сумма моментов импульса всех м.т. из которых состоит это тела и равен:
С учетом, что , получим

Слайд 12

Вектор, равный геометрической сумме моментов относительно неподвижной точки О всех внешних

сил, действующих на механическую систему, называется главным моментом внешних сил относительно неподвижной точки О:
Получаем основное уравнение динамики вращательного движения (ОУДВД) твердого тела:
Скорость изменения момента импульса механической системы относительно неподвижной точки (оси) равна главному моменту всех внешних сил, действующую на систему относительно той же точки (оси).

В. Основной закон динамики вращательного движения

Слайд 13

Пусть на тело действуют две антипараллельные силы, равные по модулю.
Такие силы

называются парой сил.

M1 = F1l1

M2 = F2l2

F1 = F2

Момент пары сил:
M = M1 + M2 = F1l1 + F2l2 = F(l1 + l2) = FL

Слайд 14

3. Момент инерции. Теорема Штейнера

Слайд 15

Момент инерции
Рассмотрим твердое тело вращающееся вокруг неподвижной оси OZ.
Основной закон динамики

тела, вращающегося вокруг неподвижной оси OZ, имеет вид:

Слайд 16

Величина, равная сумме произведений масс всех материальных точек, образующих механическую систему,

на квадраты их расстояний от данной оси вращения, называется моментом инерции системы относительно этой оси:
Таким образом, момент импульса тела относительно оси OZ равен
где I – момент инерции тела относительно оси вращения OZ.
Если известен закон распределения массы тела, то момент инерции твердого тела можно определить по формуле:
Моментом инерции м.т. относительно некоторой оси называют скалярную физическую величину, равную произведению массы материальной точки на квадрат расстояния до оси вращения:

Слайд 17

Уравнение с учетом можно записать в виде:
В процессе вращения считается, что

I=const, т.е. тело не деформируется
или
Из уравнения видно, что угловое ускорение обратно пропорционально моменту инерции. Следовательно, момент инерции тела относительно оси является мерой инертности тела в его вращении вокруг этой оси.
- основное уравнение динамики вращательного
движения

Слайд 18

Моменты инерции однородных тел правильной формы
1. Момент инерции тонкого стержня массой

m и длинной l относительно оси, проходящей через один из концов стержня перпендикулярно его длине.

Слайд 19

2. Момент инерции тонкого стержня массой m и длинной

l относительно оси, проходящей перпендикулярно стержню через его середину.

Слайд 20

3. Момент инерции однородного кольца (полого цилиндра) массы m и радиуса

R относительно его оси

Слайд 21

4. Момент инерции однородного сплошного диска (цилиндра) массы m и радиуса

R относительно его оси

Масса диска m = ρV = ρπR2h, следовательно

Слайд 22

Значения моментов инерции для некоторых тел (тела считаются однородными, m – масса

тела)

Слайд 23

Моменты инерции однородных тел относительно произвольной оси
Теорема Штейнера:
Момент инерции тела

относительно любой оси равен сумме момента инерции относительно оси, параллельной данной и проходящей через центр масс и произведение массы тела на квадрат расстояния между осями.

Слайд 24

Покажем справедливость теоремы Штейнера на примере со стержнем:
Применение теоремы Штейнера к

расчету момента инерции тонкого стержня массой m и длинной l относительно оси, проходящей через один из концов стержня перпендикулярно его длине.

Слайд 25

4. Кинетическая энергия твердого тела при плоском движении

Слайд 26

Мысленно разобьем твердое тело на маленькие объемы (м.т.) с элементарными массами

m1, m2, …, mn, находящиеся на расстоянии r1, r2, …, rn от оси.
Так как рассматриваем абсолютно твердое тело, то угловая скорость вращения м.т. одинакова:
Кинетическую энергию вращающегося тела найдем как сумму кинетических энергий его м.т.:
Получаем:
- момент инерции тела относительно оси Z.

Слайд 27

- формула справедлива для тела, вращающегося вокруг неподвижной оси.
В случае

плоского движения тела, например цилиндра, скатывающего с наклонной плоскости без скольжения, энергия движущегося тела складывается из энергии поступательного движения со скоростью, равной скорости центра масс υС, и энергии вращения тела вокруг оси, проходящей через центр тела:
где m – масса катящегося тела; υС – скорость центра масс тела; JС – момент инерции тела относительно оси, проходящей через его центр масс; ω – угловая скорость тела.

Слайд 28

Элементарная работа при вращательном движении
δA = Fτ dr = Fl =

FR·dϕ = M·dϕ

Работа при вращательном движении

- мощность при вращательном движении

Найдем работу при вращательном движении твердого тела

Слайд 29

Работа при вращении тела идет на увеличение его кинетической энергии:
где

Поэтому или
Учитывая, что
получаем
Получили основное уравнение динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси.

Слайд 30

5. Закон сохранения момента импульса

Слайд 31

Для замкнутой системы момент внешних сил Мвнеш всегда равен нулю, так

как на нее внешние силы не действуют.
Из основного закона динамики вращательного движения твердого тела
вытекает закон сохранения момента импульса: момент импульса замкнутой системы относительно неподвижной точки (оси) не изменяется с течением времени.
Из уравнения следует:
момент импульса замкнутой системы относительно ее центра масс не изменяется с течением времени

Слайд 32

Момент импульса замкнутой системы относительно любой неподвижной оси а также остается

постоянным:
Закон сохранения момента импульса является фундаментальным законом природы, который далеко выходит за рамки классической механики.
Закон сохранения момента импульса связан со свойством симметрии пространства – его изотропностью, т. е. с инвариантностью физических законов относительно выбора направления осей координат системы отсчета.
Моментом импульса обладают не только движущиеся макроскопические тела и системы, но также и отдельные атомы, атомные ядра и элементарные частицы.
Атомные ядра имеют моменты импульса, не связанные с их движением в пространстве.