Электрический ток. (Лекция 8)

электрически заряженные микрочастицы, не связанные с конкретными атомами или молекулами вещества и способные перемещаться в нем на расстояния, многократно превышающие размеры атомов и молекул.
В металлах свободными зарядами являются электроны, в электролитах – ионы, в газах – электроны и ионы, в полупроводниках - электроны и дырки.

ток обусловлен упорядоченным движением отрицательно заряженных частиц (например, электронов), то направление тока противоположно направлению упорядоченного движения этих частиц.

сечение проводника в единицу времени; [ I ]=А:
. (8.1)

Плотность тока – векторная величина, направление которой совпадает с направлением вектора скорости упорядоченного движения положительно заряженных частиц и численно равная заряду, проходящему в единицу времени через единицу площади поперечного сечения проводника; [ j ]=А/м2.
, (8.2)
где S - площадь поперечного сечения.

, (8.3)
где n - концентрация свободных электронов;
e - элементарный электрический заряд;
- вектор средней скорости упорядоченного движения свободных
электронов.
Для того чтобы вызвать в проводнике постоянный ток необходимо создать внутри проводника постоянное электрическое поле, что приводит к возникновению разности потенциалов на концах проводника. Приборы, способные поддерживать постоянную разность потенциалов в проводниках, называются источниками постоянного тока.
В источниках постоянного тока (за счет химических реакций, фотоэлектрического эффекта и т. д.) осуществляется пространственное разделение зарядов так, что на одном полюсе источника накапливается положительный заряд, а на другом полюсе – отрицательный заряд. Возникающее при этом электрическое поле внутри источника противодействует разделению зарядов, следовательно, разделение осуществляется силами, имеющими неэлектростатическую природу.

движутся внутри источника электрической энергии против сил электростатического поля, так что на концах внешней части цепи поддерживается постоянная разность потенциалов.
Электродвижущая сила (ЭДС) – скалярная величина, характеризующая действие сторонних сил в источниках тока и в замкнутой цепи равная работе сторонних сил по перемещению единичного положительного электрического заряда вдоль этой цепи:
. (8.4)

сил и равная работе, совершаемой результирующим полем электростатических и сторонних сил по перемещению единичного положительного электрического заряда вдоль данного участка электрической цепи:
, (8.5)
где ϕ1-ϕ2 - разность потенциалов на концах участка. Знак «+» берут тогда, когда ток внутри источника течет от катода (отрицательного полюса) к аноду (положительному полюсу); знак «−» - когда ток внутри источника течет от анода к катоду.

сопротивление зависит от материала проводника, его формы и размеров. Для цилиндра
, (8.6)
где ρ, l и S - удельное сопротивление материала, длина и площадь поперечного сечения проводника соответственно.
Удельное сопротивление металлов при температуре T:
, (8.7)
где ρ0 - удельное сопротивление металла при температуре T0 =273К; α - температурный коэффициент сопротивления, [α ]=К-1 .
Формула (8.7) справедлива для металлов при не очень низких температурах (T >250 К).

достижении ими температуры ниже определённого значения. Здесь важно понять, что электросопротивление не становится «очень малым» или «близким к нулю», а исчезает полностью. Существует несколько десятков чистых элементов, сплавов и керамик, переходящих в сверхпроводящее состояние.

История открытия:
В 1911 г. голландский физик Камерлинг-Оннес обнаружил, что при охлаждении ртути в жидком гелии её сопротивление сначала меняется постепенно, а затем при температуре 4,2 К резко падает до нуля.

пропорциональна напряжению на концах проводника и обратно пропорциональна сопротивлению проводника.
Закон Ома для однородного участка цепи:
. . ( 8.8)
Закон Ома для неоднородного участка цепи:
. (8.9)
Закон Ома для замкнутой цепи:
, (8.10)
где r – сопротивление источника тока.

г.)

При протекании электрического тока по проводнику проводник нагревается. Это объясняется тем, что упорядоченно движущиеся по проводнику электрические заряды сталкиваются с ионами проводника и отдают им часть своей энергии.

В случае неподвижного проводника, по которому течет электрический ток, работа тока равна количеству теплоты, выделенному в проводнике. В соответствии с законом Джоуля-Ленца количество теплоты, выделяемое в проводнике, по которому течет ток, пропорционально квадрату силы тока, сопротивлению проводника и времени протекания тока:
. (8.11)
Мощность тока:
. (8.12)