Содержание
- 2. Лекция 2. Волновая оптика. Дифракция и дисперсия света План лекции 2.1. Дифракция света. Принцип Гюйгенса. Принцип
- 3. 2.1. Дифракция света. Принцип Гюйгенса. Принцип Гюйгенса-Френеля Дифракция света - явление перераспределения световой энергии в пространстве
- 4. Принцип Гюйгенса: каждая точка фронта волны является источником вторичных когерентных сферических волн. Огибающая этих волн дает
- 5. Сферический и плоский фронт световой волны Сферический фронт Плоский фронт v v
- 6. Дифракция вторичных когерентных волн может проявиться на резких неоднородностях среды и привести: к огибанию световыми волнами
- 7. Принцип Гюйгенса не позволял рассчитать интенсивность света в дифракционной картине. Принцип Гюйгенса – Френеля Действие источника
- 8. Принцип Гюйгенса – Френеля Элементы dS из точки Р видны под разными углами, поэтому они дают
- 9. 4. Колебание от элемента dS пройдёт расстояние r до точки наблюдения Р на экране и дойдёт
- 10. Множители зависят от значения угла между вектором к элементам поверхности dS и радиусом-вектором до точки наблюдения
- 11. 2.2. Метод зон Френеля Полностью открытый фронт волны разделим на зоны Френеля геометрически с помощью циркуля.
- 12. Сферический фронт волны (красная линия) 0 1 2 3 P a b b1 b2 rk bn
- 13. Введём расстояния: а – от источника света до сферического фронта волны; b - от фронта волны
- 14. Площадь всех зон одинакова; не зависит от номера зоны. Радиус зон - для сферического фронта волны:
- 15. Амплитуды волн, приходящих в точку экрана Р от каждой последующей зоны, обозначим соответственно через ЕО, Е1,
- 16. Результирующая амплитуда в точке Р определяется следующей суммой: Выражение представляет собой монотонно убывающий знакопеременный ряд, называемый
- 17. В итоге суммирования: При достаточно большом числе зон амплитуда последней зоны Еn=0. Окончательно получим . Вывод:
- 18. При полностью открытом фронте световой волны ( т.е. если нет преград) - в результате интерференции вторичных
- 19. Рассмотрим два случая. Непрозрачный экран закрывает все зоны, кроме центральной. Результирующая амплитуда увеличится в 2 раза:
- 20. Условия наблюдения максимумов и минимумов света при дифракции Максимумы света наблюдаются в тех точках экрана, в
- 21. 2.3. Дифракция Френеля на круглом отверстии и диске Различают два вида дифракции: дифракцию Френеля (дифракцию в
- 22. Дифракция света на щели Френеля Фраунгофера экран экран
- 23. Дифракция Френеля на круглом отверстии
- 24. Пусть на непрозрачный экран с круглым отверстием падает расходящийся пучок лучей от точечного источника монохроматического света.
- 25. Результирующая амплитуда в точке Р экрана наблюдения, согласно правилу сложения амплитуд, запишется как При небольшом числе
- 26. Если число зон чётное, то в центре дифракционной картины (в точке Р) будет минимум освещённости: Если
- 27. Анализ дифракционной картины 1. При переходе от центра дифракционной картины к периферии интенсивность в максимумах будет
- 28. Дифракция Френеля на круглом диске (k+1)-зона n - зона Первые k зон закрыты диском P
- 29. При небольших размерах диска ( ) свет будет диск огибать, создавая на экране дифракционную картину в
- 30. Вывод: результирующая амплитуда равна половине амплитуды волны, пришедшей от первой открытой зоны Френеля. В центре дифракционной
- 31. 2.4. Дифракция Фраунгофера на щели Рассмотрим падение плоской монохроматической световой волны на длинную узкую прямую щель,
- 32. Дифракция Фраунгофера на щели экран
- 33. Вид дифракционной картины 0,045 0,045 0 1 -1 1 1
- 34. Все лучи, идущие под углом , линзой соберутся в одной точке экрана. Дано: а – ширина
- 35. Зоны Френеля выглядят как полоски, параллельные щели. Ширина зоны Френеля: х а х
- 36. Количество зон Френеля, уложившихся на ширине щели: В точке Р экрана будут наблюдаться максимумы, если в
- 37. Условие наблюдения максимумов света: Условие наблюдения минимумов света: В дифракционной картине максимумы располагаются симметрично по обе
- 38. Количество максимумов в дифракционной картине определяется как . С увеличением порядка максимума интенсивность снижается, а угловая
- 39. Чёткая дифракционная картина от щели наблюдается, если ширина щели в несколько раз больше длины волны: .
- 40. 2.5. Дифракция Фраунгофера на дифракционной решётке Дифракционную картину на экране можно получить, используя разное количество щелей.
- 41. Дифракционная решетка прибор для наблюдения дифракционного спектра
- 42. Решётка имеет N щелей на длине L. Современные приборы позволяют получить дифракционные решётки с 1200 штрихов
- 43. Схема наблюдения дифракционной картины -1 -2 0 1 2
- 44. Дифракционная картина представляет собой чередование очень интенсивных и узких дифракционных максимумов (главные max), отделеных друг от
- 45. Максимальный наблюдаемый порядок главного максимума определяется условием В минимумах интенсивность сосредоточена в виде большого числа небольших
- 46. Условие наблюдения любых минимумов: k - принимает все целые числа, кроме нуля. Между двумя главными максимумами
- 47. Распределение интенсивности при дифракции света на решетках с различным числом щелей I0 – интенсивность колебаний на
- 48. При увеличении числа щелей N в дифракционной решётке по сравнению с теми же величинами от одной
- 49. Разложение белого света в спектр с помощью дифракционной решетки 1 2 3 0 -1 -2 -3
- 50. Дифракционный спектр 1. В каждом порядке наблюдаются: те же цветные максимумы; меньшей интенсивности; занимаемые больший угловой
- 51. 4. В каждом порядке ближе к нулевому положению отсчёта углов расположена фиолетовая часть спектра. 5. Спектры
- 52. Разрешающая сила оптических приборов - важная характеристика дифракционной решётки и других оптических приборов; характеризует способность решётки
- 53. Изображение любой светящейся точки, наблюдение которой ведётся оптической системой (например, телескопом) в монохроматическом свете представляет собой
- 54. Точечный источник отображается в виде центрального светлого пятна, окружённого чередующимися тёмными и светлыми кольцами. Английский физик
- 55. Предел разрешения по Релею Красная кривая – распределение суммарной интенсивности света
- 56. 2.6. Дифракция рентгеновских лучей Кристаллы для рентгеновских лучей являются естественными пространственными дифракционными решетками. Межатомные расстояния в
- 57. При дифракции кристалл рассеивает рентгеновское излучение плоскостями с определёнными кристаллографическими индексами.
- 58. В направлении угла дифракции θ будет наблюдаться максимум интенсивности лучей, отраженных плоскостями одного семейства, если соблюдается
- 59. Рентгенограмма меди
- 60. 2.7. Дисперсия света. Спектры поглощения Дисперсия волн - явление зависимости частоты волны от модуля её волнового
- 61. Призматический спектр: 1. Является сплошным (переход цветов от красного к фиолетовому происходит непрерывно - радужная окраска);
- 62. Нормальная дисперсия - явление, при котором показатель преломления уменьшается с увеличением длины волны. Количественной оценкой дисперсии
- 63. В области нормальной дисперсии D Нормальная дисперсия наблюдается для видимых лучей во всех прозрачных бесцветных диэлектриках:
- 64. Аномальная дисперсия: показатель преломления увеличивается при увеличении длины волны. В области аномальной дисперсии свет веществом сильно
- 65. Дисперсией обладают все среды, кроме вакуума. В вакууме скорость распространения световых волн любой длины волны одинакова
- 66. Когда ω >> ω0 или ω При совпадении частоты (ω = ω0), наступает резонанс. Амплитуда колебаний
- 67. Абсолютный показатель преломления среды n зависит от диэлектрических и магнитных свойств среды Поскольку практически для всех
- 68. Зависимость показателя преломления от частоты света описывается формулой: Суммирование ведётся по количеству валентных электронов в атоме
- 69. График зависимости показателя преломления от частоты света AB,CD - ветви нормальной дисперсии; ВС – аномальная дисперсия.
- 70. Поглощением света называется явление уменьшения энергии световой волны, проходящей через вещество. Пусть свет интенсивностью IO падает
- 71. Прохождение света через вещество График закона Бугера L IO I I IO L
- 72. Коэффициент поглощения (k): обратно пропорционален той толщине вещества, которая уменьшает интенсивность света в «е» раз. (е1
- 73. Линейчатый спектр поглощения Линейчатые спектры поглощения дают газы в атомарном состоянии. Полосатые спектры поглощения дают молекулярные
- 74. Твёрдые тела (прозрачные диэлектрики) дают широкие полосы поглощения (почти сплошной спектр), но у них наблюдаются узкие
- 76. Скачать презентацию