Кинематика жидкости, как конвенция

Август 24, 2022

Главная
Физика
Кинематика жидкости, как конвенция

Содержание

2. Кинематика жидкости – раздел механики жидкости и газа, в котором изучается движение жидкой среды вне зависимости
3. Метод Лагранжа
4. Метод Лагранжа Кинематические характеристики (скорость и ускорение) при этом выражаются следующим образом. Ускорение Скорость
5. Метод Эйлера В методе Эйлера движение жидкости задается полем скоростей в каждой точке пространства с координатами
6. Метод Эйлера Поле ускорений жидкости при этом выразится следующим образом Векторный вид - Локальное ускорение -
7. Переход от Эйлеровых координат к Лагранжевым производится решением системы обыкновенных дифференциальных уравнений:
8. Согласно теореме Коши-Гельмгольца, движение жидкой частицы раскладывается на переносное движение вместе с некоторым полюсом, вращательное с
9. Кинематические элементы Линия тока – кривая, к каждой точке которой вектор скорости направлен по касательной Элементарная
11. Закон сохранения массы для жидкой среды выражает уравнение неразрывности: (Л. Эйлер, 1750): где w – средняя
13. Скачать презентацию

Слайд 2

Кинематика жидкости – раздел механики жидкости и газа, в котором изучается

движение жидкой среды вне зависимости от действующих на нее сил. Основная задача кинематики заключается в установлении связи между координатами жидких частиц, их скоростями, ускорениями и другими параметрами, а также закономерностями их изменения во времени.
Движение жидкости описывается двумя методами: Лагранжа (субстанциональный) и Эйлера (локальный).

Слайд 3

Метод Лагранжа

Слайд 4

Метод Лагранжа
Кинематические характеристики (скорость и ускорение) при этом выражаются следующим

образом.

Ускорение

Скорость

Слайд 5

Метод Эйлера
В методе Эйлера движение жидкости задается полем скоростей в

каждой точке пространства с координатами x, y, z.

Слайд 6

Метод Эйлера
Поле ускорений жидкости при этом выразится следующим образом
Векторный

вид

- Локальное ускорение

- Конвективное ускорение

В координатах

Слайд 7

Переход от Эйлеровых координат к Лагранжевым производится решением системы обыкновенных дифференциальных

уравнений:

Слайд 8

Согласно теореме Коши-Гельмгольца, движение жидкой частицы раскладывается на переносное движение вместе

с некоторым полюсом, вращательное с угловой скоростью вокруг мгновенной оси, проходящей через этот полюс:
И деформационное движение. Таким образом, любое движение жидкой среды может рассматриваться как суперпозиция потенциального и вихревого течений
Наглядное представление о характере движения жидкой среды дается кинематическими элементами: линей тока, элементарной струйкой (для потенциального течения); вихревой линией, вихревым шнуром (для вихревого течения).

Слайд 9

Кинематические элементы
Линия тока – кривая, к каждой точке которой вектор скорости

направлен по касательной
Элементарная струйка (трубка тока) – поверхность, ограничивающая линию тока по замкнутому контуру dl. Поверхность dS, образованная контуром dl и перпендикулярная линии тока, называется живым сечением.
Вихревая линия – кривая, к каждой точке которой вектор угловой скорости направлен по касательной
Вихревой шнур – поверхность, ограничивающая вихревую линию по замкнутому контуру dl. Поверхность dσ, образованная контуром dl и перпендикулярная вихревой линии, называется сечением вихря.

Слайд 10

Слайд 11

Закон сохранения массы для жидкой среды выражает уравнение неразрывности: (Л. Эйлер,

1750):
где w – средняя скорость, S – гидравлический диаметр

Кинематика жидкости, как конвенция

Содержание

Кинематика жидкости – раздел механики жидкости и газа, в котором изучается

Метод Лагранжа

Метод Лагранжа Кинематические характеристики (скорость и ускорение) при этом выражаются следующим

Метод Эйлера В методе Эйлера движение жидкости задается полем скоростей в

Метод Эйлера Поле ускорений жидкости при этом выразится следующим образом Векторный