Лекция 3. Электромагнитная индукция

Содержание

Слайд 2

ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ

ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ

Слайд 3

В 1824 году французом Араго было обнаружено, что ко-лебания свободно подвешенной

В 1824 году французом Араго было обнаружено, что ко-лебания свободно подвешенной

магнитной стрелки затухают значительно быстрее, если под ними находит-ся магнитная пластина. Более поздние опыты показа-ли, что при быстром вращении медной пластины, рас-положенная над ней магнитная стрелка начинает коле-баться в том же направлении.
Объяснение этому было дано англичанином Фарадеем (1831). Он исходил из того что электрическое и магнит-ное поля взаимосвязаны, и если вокруг проводника с электрическим током возникает магнитное, то спра-ведливо и обратное: ВОЗНИКНОВЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ТОКА В ЗАМКНУТОМ ПРОВОДНИКЕ, ПОД ДЕЙСТВИЕМ МАГНИТНОГО ПОЛЯ.
Слайд 4

Фарадей провел ряд опытов. На немагнитный стержень намотаны два куска медного

Фарадей провел ряд опытов. На немагнитный стержень намотаны два куска медного

про-вода. Один(1) подсоединен к батарее Б вто-рой (2)к гальванометру Г. При постоянном токе в проводе 1 стрелка гальванометра не отклоняется,и это значит, тока в проводе 2 нет. При замыкании и размыкании ключа К стрел-

ка гальванометра слегка отклонялась и быстро возвращалась в исходное положение, что показывало возникновение в цепи 2 кратковременного тока наз-ванного ИНДУКЦИОННЫМ ТОКОМ. Направление этого тока при размыкании и замыкании ключа было проти-воположным. Было неясным, что является причиной возникновения индукционного тока: изменение ис-ходного тока или магнитного поля.

К

Слайд 5

Если к катушке К₂ с гальванометром Г подвести катушку К₁ с

Если к катушке К₂ с гальванометром Г подвести катушку К₁ с

батареей Б создающей ток , то в К₂ возникнет ток . При удалении катушки К₁ от К₂ ток возникает, но направлен противоположно.
Индукционный ток возникает , так же если к катушке с гальванометром

подвести магнит и перемещать его вдоль катушки. Направление индукционного тока зависит от того ка-ким концом был обращен магнит к катушке, и от того приближался ли он или удалялся.
Причиной появления индукционного тока является изменение магнитного поля создаваемого катушкой К₁ или магнитом.

K₂

K₁

Слайд 6

ЗАКОН ФАРАДЕЯ

ЗАКОН ФАРАДЕЯ

Слайд 7

ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ Открытое Фарадеем явление получило название : ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ –

ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ

Открытое Фарадеем явление получило название : ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ – возникновение

электродвижущей силы в проводнике движущемся в магнитном поле, или в замкнутом проводящем конту-ре при изменении его потокосцепления. (вследствие движения контура в магнитном поле или изменения самого поля).
Возникновение индукционного тока в цепи указывает на наличие в цепи электродвижущей силы (ЭДС), называ-емой электродвижущей силой электромагнитной индукции (ЭДС индукции ).
Значение индукционного тока, а значит и ЭДС индукции определяются только скоростью изменения магнитно-го потока.
Слайд 8

ЗАКОН ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ ФАРАДЕЯ ЭДС электромагнитной индукции в контуре численно рав-на

ЗАКОН ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ ФАРАДЕЯ

ЭДС электромагнитной индукции в контуре численно рав-на и

противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность ограниченную этим контуром.
Закон универсален не зависит от способа изменения магнитного потока.
ОСНОВНОЙ ЗАКОН ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ
Единица измерения - В (вольт).
Слайд 9

ПРАВИЛО ЛЕНЦА Знак «-» – показывает что увеличение потока вызывает ЭДС

ПРАВИЛО ЛЕНЦА

Знак «-» – показывает что увеличение потока вызывает ЭДС индукции

меньше нуля то есть поле индукционного тока направлено навстре-чу потоку, и наоборот, то есть направ-ление потока и поля индуцированного тока совпали.
Знак «-» – математическое выражение ПРАВИЛА ЛЕНЦА – общего правила для нахождения направления ин-дукционного тока.
Индукционный ток в контуре всегда имеет такое направ-ление, что создаваемое им магнитное поле препятст-вует изменению магнитного потока вызвавшего этот индукционный ток.
Слайд 10

Для объяснения возникновения ЭДС индукции в непод-вижных проводниках Максвелл предположил, что

Для объяснения возникновения ЭДС индукции в непод-вижных проводниках Максвелл предположил, что

вся-кое переменное магнитное поле возбуждает в окружа-ющем пространстве электрическое поле, которое и яв-ляется причиной возникновения индукционного тока в проводнике.
Циркуляция вектора напряженности этого поля по лю-бому неподвижному контуру представляет собой ЭДС электромагнитной индукции.
Слайд 11

ВРАШЕНИЕ РАМКИ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ Пусть рамка равномерно вращает-ся с угловой

ВРАШЕНИЕ РАМКИ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

Пусть рамка равномерно вращает-ся с угловой скоростью

, в однородном магнитном поле с индукцией .
Магнитный поток сцепленный с рамкой в любой момент време-

ни будет равен:
– угол поворота рамки в момент времени .
При вращении рамки в ней будет возникать ЭДС индук-ции изменяющаяся по гармо-ническому закону.

Слайд 12

Если в однородном магнитном поле вращается рамка, то в ней возникает

Если в однородном магнитном поле вращается рамка, то в ней возникает

переменная ЭДС изменяющаяся по гармоническому закону.
Явление электромагнитной индукции явилось основой, на базе которой были созданы электрические двига-тели, генераторы и трансформаторы.
ГЕНЕРАТОРЫ – применяются для преобразования одного вида энергии в другой.
Простейший генератор, преобразующий механическую энергию в энергию электрического поля – рассмотрен-ная выше рамка вращающаяся в однородном магнит-ном поле. Процесс преобразования механической энергии в электрическую обратим. На этом принципе основано действие электродвигателей, превращаю-щих электрическую энергию в механическую энергию.
Слайд 13

ВИХРЕВЫЕ ТОКИ (ТОКИ ФУКО) Индукционный ток возникает не только в тонких

ВИХРЕВЫЕ ТОКИ (ТОКИ ФУКО)

Индукционный ток возникает не только в тонких проводах,

но и в массивных спло-шных проводниках помещенных в пере-менное магнитное поле. Эти токи оказыв-аются замкнутыми в толще проводника и называются вихревыми или токами Фуко.
Токи Фуко подчиняются правилу Ленца: их магнитное поле направлено так, что бы противодействовать изменению магнит-ного потока индуцирующего вихревые токи.
Вихревые токи возникают в проводах по ко-торым течет переменный ток. Направление токов Фуко можно опреде-
Слайд 14

лить по правилу Ленца: если первичный ток увеличи-вается ( ) то

лить по правилу Ленца: если первичный ток увеличи-вается ( ) то

токи Фуко направлены против на-правления , а если убывает ( ) то по направ-лению.
Направление вихревых токов такого, что они препятст-вуют изменению первичного тока внутри проводника и способствуют его изменению вблизи поверхности. Это проявления скин-эффекта или поверхностного эф-фекта.
Так как токи высокой частоты практически текут в тонком поверхностном слое, то провода для них делают полыми.
Слайд 15

ИНДУКТИВНОСТЬ КОНТУРА САМОИНДУКЦИЯ ВЗАИМНАЯ ИНДУКЦИЯ ТРАНСФОРМАТОРЫ

ИНДУКТИВНОСТЬ КОНТУРА САМОИНДУКЦИЯ ВЗАИМНАЯ ИНДУКЦИЯ ТРАНСФОРМАТОРЫ

Слайд 16

ИНДУКТИВНОСТЬ. САМОИНДУКЦИЯ Электрический ток текущий в контуре создает вокруг се-бя электромагнитное

ИНДУКТИВНОСТЬ. САМОИНДУКЦИЯ

Электрический ток текущий в контуре создает вокруг се-бя электромагнитное поле,

индукция которого про-порциональна току. Поэтому, сцепленный с контуром магнитный поток пропорционален току в контуре.
– индуктивность контура (коэффициент индукции)
При изменении силы тока в контуре будет изменяться так же и скрепленный с ним магнитный поток, а зна-чит в контуре будет индуцироваться ЭДС.
Возникновение ЭДС индукции в проводящем контуре, при изменении в нем силы тока называется – САМОИНДУКЦИЕЙ.
Слайд 17

Единица измерения индуктивности – Генри (Гн). 1 Гн – индуктивность такого

Единица измерения индуктивности – Генри (Гн).
1 Гн – индуктивность такого контура,

магнитный поток самоиндукции которого при токе 1 А равен 1 Вб.
Для бесконечно длинного соленоида полный магнит-ный поток (потокосцепление) будет равен:
Значит, индуктивность бесконечно длинного контура:
Индуктивность соленоида зависит от числа витков , длины , площади соленоида и магнитной про- ницаемости вещества из которого изготовлен соле-ноид.
Слайд 18

ЭДС САМОИНДУКЦИИ Индуктивность контура зависит в общем случае только от геометрической

ЭДС САМОИНДУКЦИИ

Индуктивность контура зависит в общем случае только от геометрической формы,

размеров и магнитной про ницаемости окружающей среды контура, и, можно сказать, что индуктивность контура это аналог элект-рической емкости уединенного проводника. Применяя к самоиндукции закон Фарадея ( ) получим:
Если контур не деформируется , и магнитная проницаемость окружающей среды не изменяется следовательно:
Слайд 19

Знак «-» показывает, что наличие индуктивности в конту-ре приводит к замедлению

Знак «-» показывает, что наличие индуктивности в конту-ре приводит к замедлению

изменения тока в нём.
Если со временем ток возрастает, то то есть ток самоиндукции направлен навстречу току, об-условленному внешним источником, и тормозит его возрастание.
Если со временем ток убывает , то ин-дукционный ток имеет такое же направление, как и убывающий ток в контуре и замедляет его убывание.
Контур обладая определенной индуктивностью приоб-ретает электрическую инертность: любое изменение тока тормозится тем сильнее, чем больше индуктив-ность контура.
Слайд 20

ТОКИ ПРИ РАЗМЫКАНИИ И ЗАМЫКАНИИ ЦЕПИ При всяком изменении силы тока

ТОКИ ПРИ РАЗМЫКАНИИ И ЗАМЫКАНИИ ЦЕПИ

При всяком изменении силы тока в

проводящем контуре возникает ЭДС самоиндукции, в результате чего в кон-туре возникают дополнительные токи называемые ЭКСТРАТОКАМИ САМОИНДУКЦИИ. Согласно правилу Ленца, они всегда направлены так, что бы препятство-вать изменению тока в цепи (противоположно току от источника тока).

Рассмотрим цепь имеющую источник то-

ка с ЭДС , резистор сопротивления ,катушку инду-ктивности . Под действием внешней ЭДС в цепи течет постоянный ток .
В момент времени t=0 отключили источник тока. Ток че-рез катушку станет уменьшаться. Что вызовет появ-ление ЭДС самоиндукции препятствующей

Слайд 21

по правилу Ленца уменьшению тока. В каждый момент времени ток определяется

по правилу Ленца уменьшению тока. В каждый момент времени ток определяется

законом Ома:

Интегрируя это выражение по (изменяя от до ) и по (изменяя от 0 до ) получим:
Ток в момент времени после выключения источника.
– постоянная время релаксации (время за кото-рое сила тока убывает в е раз).
Чем больше индуктивность цепи и меньше сопротивле-ние, тем меньше ,а значит тем медленнее уменьша

Слайд 22

ется ток в цепи при размыкании. При замыкании цепи помимо внешней

ется ток в цепи при размыкании.
При замыкании цепи помимо внешней ЭДС

,возникает ЭДС самоиндукции препятствующая воз-растанию тока. Согласно закону Ома:
В момент замыкания цепи сила тока и , зна-чит интегрируя по (от до ) и по (от 0 до ) получим
Ток в момент времени после включения. ( ).
Слайд 23

ВЗАИМНАЯ ИНДУКЦИЯ Рассмотрим два неподвижных кон-тура 1 и 2 расположенных близко

ВЗАИМНАЯ ИНДУКЦИЯ

Рассмотрим два неподвижных кон-тура 1 и 2 расположенных близко друг

от друга. В контуре 1 течет ток и магнитный поток, созда-ваемый этим контуром , пропор-

ционален .
Обозначим ту часть магнитного потока которая про-низывает контур 2. ( – коэффициент про-порциональности).
Если ток изменяется, то в контуре 2 индуцируется ЭДС, которая по закону Фарадея равна и проти-воположна по знаку скорости изменения магнитного потока созданного током в первом контуре и про-низывающий контур 2.

Слайд 24

Аналогично, при протекании в контуре 2 тока получим: Явление возникновения ЭДС

Аналогично, при протекании в контуре 2 тока получим:
Явление возникновения ЭДС в

одном из контуров, при изменении силы тока в другом называется ВЗАИМНОЙ ИНДУКЦИЕЙ.
и – взаимная индуктивность контуров, зависят от геометрической формы размеров, взаимного рас-положения контуров и магнитнной проницаемости окружающей среды. Единица измерения – Генри (Гн).
Опыты показали что:
Слайд 25

Рассчитаем взаимную индуктивность двух катушек, намотанных на об-щий тороидальный сердечник. Магнитная

Рассчитаем взаимную индуктивность двух катушек, намотанных на об-щий тороидальный сердечник.
Магнитная индукция

поля, создава-

емая первой катушкой, с числом витков , током и магнитной проницаемостью сердечника длиной равна:
Магнитный поток через один виток второй катушки:
Полный магнитный поток (потокосцепление) сквозь вторичную обмотку содержащую витков:

Слайд 26

Так как потокосцепление создается током то: Если вычислить магнитный поток создаваемый

Так как потокосцепление создается током то:
Если вычислить магнитный поток создаваемый катуш-кой

2 сквозь катушку 1, то для индуктивности ана-логично получим то же самое значение. Значит взаимная индуктивность двух катушек намотанных на общий тороидальный сердечник:
Слайд 27

ТРАНСФОРМАТОРЫ Впервые трансформаторы были сконструированы русскими эле-ктротехником П.Н. Яблочковым (1847-1894) и

ТРАНСФОРМАТОРЫ

Впервые трансформаторы были сконструированы русскими эле-ктротехником П.Н. Яблочковым (1847-1894) и физиком

И.Ф. Уса-

гиным (1855-1919).
Принцип действия трансформаторов, применяемых для повышения или понижения напряжения переменного тока, основан на явлении взаимной индукции.
Пусть первичная и вторичная катушки (обмотки) имею-щие соответственно и витков укреплены на замк-нутом железном сердечнике. Концы первой обмотки прикреплены к источнику ЭДС , в ней возникает пе-ременный ток , создающий в сердечнике трансфор-матора переменный магнитный поток , практически

Слайд 28

полностью локализованный в железном сердечнике, а значит, целиком пронизывающий витки вторичной

полностью локализованный в железном сердечнике, а значит, целиком пронизывающий витки вторичной

обмотки. Изменение этого потока вызывает во вто-ричной обмотке появление ЭДС взаимной индукции, а в первичной ЭДС самоиндукции.
Ток первичной обмотки определяется с помощью за-кона Ома где сопротивление первичной обмотки.
Падение напряжения на сопротивлении при быс-тропеременных полях мало, по сравнению с каждой из ЭДС, и можно считать что:
Слайд 29

ЭДС взаимной индукции возникающая во вторичной об-мотке: Сравнив значения ЭДС взаимной

ЭДС взаимной индукции возникающая во вторичной об-мотке:
Сравнив значения ЭДС взаимной и

самоиндукций получим:
– ЭДС возникающая во второй обмотке, знак «-» по-казывает, что ЭДС в первой и второй обмотке противо-положны по фазе.
– коэффициент трансформации, показывает во ско-лько раз ЭДС во вторичной обмотке больше (меньше) чем в первичной.