Содержание
- 2. Открытие нейтрона (Дж. Чедвик – 1932 г.) Нейтрон: заряд = 0, масса = 1.6749·10-27 кг 2He4
- 3. Состав ядра Ядро состоит из нуклонов: протонов и нейтронов. Протонно-нейтронная модель была предложена Гейзенбергом и Иваненко
- 4. Размер ядра Объем ядра A – массовое число – число нуклонов в ядре Шар, состоящий из
- 5. Спин ядра Протон имеет спин s = ½ и собственный магнитный момент μp = +2.79 μЯ
- 6. Нейтрон тоже обладает спином s = ½ и собственным магнитным моментом μn = –1.91 μЯ несмотря
- 7. Спин ядра нуклоны в ядре ядро атома гелия Спины нуклонов в основном состоянии ядро атома фтора
- 8. Момент импульса ядра складывается с моментом электронной оболочки в результирующий момент атома с квантовым числом F
- 9. Модели ядра Для описания свойств ядра создают ядерные модели, т.к. построение общей теории затруднительно из-за недостатка
- 10. Модели ядра
- 11. Из опыта: особо устойчивые ядра у которых число протонов или число нейтронов (или оба числа) равно
- 12. Модели ядра
- 13. Капельная модель. Я.Н. Френкель 1939 год. Н Бор – развитие. Сходство ядра с каплей жидкости; одинаковая
- 14. Модели ядра Механизм деления ядра Ядро представляется в виде шара с электрическим зарядом, равномерно распределенным по
- 15. Ядерные силы и энергия связи ядра Ядерные силы – силы, удерживающие нуклоны в ядре, во много
- 16. Пример расчета для бора 5B10 Дефект масс и энергия связи ядра Дефект массы часто легче посчитать
- 17. Дефект масс и энергия связи ядра Удельная энергия связи – энергия связи на один нуклон. В
- 18. У 2He4 Удельная энергия связи составляет 7.1 МэВ (ΔM = 0.03 а.е.м. Eсв = 28.3 МэВ)
- 19. Дефект масс и энергия связи ядра
- 20. Сильнее всего связаны нуклоны в ядрах с A = 50 ÷ 60 от Cr до Zn
- 21. Одно деление урана 240 МэВ, слияние двух 1H2 → 2He4 ⇒ 24 МэВ. Образование CO2 ⇒
- 22. Ядерные силы Между нуклонами очень интенсивное взаимодействие, имеющее характер притяжения. Ядерные силы короткодействующие (радиус действия 10–15
- 23. Ядерные силы Обладают свойством насыщения: нуклон в ядре взаимодействует с ограниченным числом соседей, ⇒ примерно постоянная
- 24. α – распад и энергетические уровни ядра Распад протекает по схеме: ZXA → Z–2YeA–4 + 2He4
- 25. Пролетая через вещество, α –частица затрачивает энергию на ионизацию (по 35 эВ на пару ионов) ⇒
- 26. Энергии α –частиц оказывается строго определенными (линейчатый спектр). В большинстве случаев испускается несколько групп α –частиц
- 27. α – распад и энергетические уровни ядра α –распад обычно сопровождается испусканием γ – лучей дочерним
- 28. Энергия возбужденного состояния может выделяться и другими способами: испускание какой-либо частицы, или внутренней конверсией – передачей
- 29. α –частица не существует в ядре в готовом виде, а возникает в момент распада. Покидая ядро
- 30. Аналогично происходит α –распад и другие. Процесс самопроизвольного деления ядер урана, открыт Г.Н. Флеровым и К.А.
- 31. Ядерные реакции Так называются процессы сильного взаимодействия атомных ядер или ядер с частицами (p, n, α,
- 32. Частицы можно ускорять искусственно. В 1932 году Кокрофт и Уолток с помощью умножителя напряжения ускорили протоны
- 33. В 1936 году Бор установил, что реакции с не очень быстрыми частицами протекают в два этапа.
- 34. Быстрые частицы реагируют с ядром без образования компаунда. ⇒ прямое ядерное взаимодействие. Реакции срыва: ядро срывает
- 35. Ядерный синтез, термоядерные реакции Слияние легких ядер в одно, сопровождается выделением огромного количества энергии. Такой синтез
- 36. Водородная бомба: : 1H2 + 1H3 →2He4+ 0n1 – сопровождается выделением 17.6 МэВ энергии (3.5 МэВ
- 37. Для осуществления управляемых реакций надо поддерживать в некотором объеме температуру 108 К ⇒ огромные трудности удержания
- 38. Ядерный синтез, термоядерные реакции : 1H1 + 1H3 →2He4 : 1H2 + 1H3 →2He4+ 0n1 :
- 39. Деление ядер Наибольшее значение имеют реакции, вызываемые нейтронами, Нейтроны не испытывают кулоновского отталкивания и могут проникать
- 40. Деление ядер Деление может происходить разными путями (80 различных видов осколков). Наиболее вероятные – когда отношение
- 41. Деление ядер Удельная энергия связи для осколков примерно на 1 МэВ больше чем у урана ⇒
- 43. Испускание нескольких нейтронов при делении ядер 92U233, 92U235 и 94Pu239 дает возможность осуществления цепной реакции. В
- 44. В куске чистого урана один нейтрон вызывает реакцию деления с выходом двух – трех нейтронов. При
- 45. В земной атмосфере всегда найдутся нейтроны, рожденные космическими лучами ⇒ для начала реакции надо соединить несколько
- 46. Другой способ используется в ядерных реакторах. Здесь используют природный или немного обогащенный уран. Требуется выделение энергии
- 47. Деление ядер Сравнительно большие блоки из природного или немного обогащенного урана располагают на некотором расстоянии. Промежутки
- 48. 55Cs140 → 56Ba140 → 57La140 → 58Ce140; и 37Rb94→ 38Sr94→39Y94→ 40Zr94 Выделение нейтронов 92U235 + 0n1
- 49. Кроме урана, при облучении нейтронами делятся: 90Th232, 91Pa231 и трансурановый 94Pu239. Тепловыми нейтронами делятся: 92U235, 92U233,
- 50. Аналогично ведет себя 90Th232: 90Th232(n,γ)90Th233 Образовавшиеся ядра нестабильны, ⇒ β – распад ⇒ освобождение от избытка
- 51. Ядерный синтез, термоядерные реакции
- 52. Ядерный синтез, термоядерные реакции
- 55. Скачать презентацию