Презентация по физике Колебания и волны

Содержание

Слайд 2

5. Механические колебания и волны 5.1. Гармонические колебания и их характеристики

5. Механические колебания и волны

5.1. Гармонические колебания и их характеристики

Колебаниями называются

движения или процессы, которые характеризуются опреде­ленной повторяемостью во времени.

Гармоническими колебаниями называются колебания, при которых колеб­лющаяся величина изменяется со временем по закону синуса или косинуса.

А — амплитудой колебания, максимальное значение величины,
ω0 — круговая (угловая) частота,
ϕ — начальная фаза колебания, в мо­мент времени t=0,
(ω0t+ϕ) — фаза колебания в момент времени t.

Слайд 3

- период колебаний - частота колебаний Связь между угловой и обычной

- период колебаний

- частота колебаний

Связь между угловой и обычной

частотой колебаний:

Единица частоты — герц (Гц): 1 Гц — частота периодического процесса, при кото­рой за 1 с совершается один цикл процесса.

Слайд 4

Дифференциальное уравнение гармонических колебаний: Решение дифференциального уравнения:

Дифференциальное уравнение гармонических колебаний:

Решение дифференциального уравнения:

Слайд 5

Вещественная часть вектора: Гармонические колебания можно графически представить в виде вращающегося вектора:

Вещественная часть вектора:

Гармонические колебания можно графически представить в виде вращающегося вектора:

Слайд 6

5.2. Гармонический осциллятор. Пружинный, физический и математический маятники Гармоническим осциллятором называется

5.2. Гармонический осциллятор. Пружинный, физический и математический маятники

Гармоническим осциллятором называется система,

совершающая колебания, описыва­емые уравнением вида;

1. Пружинный маятник — это груз массой т, подвешенный на абсолютно упругой пружине и совершающий гармонические колебания под действием упругой силы F = –kx.

Физические примеры гармонических осцилляторов.

Слайд 7

Уравнение движения маятника: Пружинный маятник совершает гармоничес­кие колебания по закону: с

Уравнение движения маятника:

Пружинный маятник совершает гармоничес­кие колебания по закону:

с циклической частотой

Потенциальная

энергия пружинного маятника равна

и периодом

Слайд 8

2. Физический маятник — это твердое тело, совершающее под действием силы

2. Физический маятник — это твердое тело, совершающее под действием силы

тяжести колебания вокруг неподвижной горизонтальной оси, проходящей через точку О, не совпадающую с центром масс С тела.

Момент M возвращающей силы:

— возвращающая сила.

Слайд 9

Уравнение динамики физического маятника: или: где: Решение динамического уравнения:

Уравнение динамики физического маятника:

или:

где:

Решение динамического уравнения:

Слайд 10

3. Математический маятник — это идеализированная система, состоящая из материальной точки

3. Математический маятник — это идеализированная система, состоящая из материальной точки

массой т, подвешенной на нерастяжимой невесомой нити, и колеблющаяся под действием силы тяжести.

Период малых колебаний математического маятника:

Слайд 11

1) Сложение параллельных колебаний одинаковой частоты. Пусть имеется два гармонических сигнала

1) Сложение параллельных колебаний одинаковой частоты.

Пусть имеется два гармонических

сигнала

Постановка задачи:

5.3. Сложение гармонических колебаний

Слайд 12

Необходимо сложить два колебания с одинаковыми частотами:

Необходимо сложить два колебания с одинаковыми частотами:

Слайд 13

Слайд 14

Суммарное колебание s0(t) опережает по фазе колебание s1(t) и отстает по фазе от колебания s2(t).

Суммарное колебание s0(t) опережает по фазе колебание s1(t) и отстает по

фазе от колебания s2(t).
Слайд 15

2) Сложение параллельных гармонических колебаний с близкими частотами. Найдем сумму двух

2) Сложение параллельных гармонических колебаний
с близкими частотами.

Найдем сумму двух

гармонических колебаний, частоты которых различны, но близки по величине:
Слайд 16

Суммарное колебание можно рассматривать как «почти синусоидальное» колебание с «условным периодом»:

Суммарное колебание можно рассматривать как «почти синусоидальное» колебание с «условным периодом»:

и

с медленно меняющейся «амплитудой»

Периодические изменения амплитуды описанного выше вида называются биениями.

Период биений:

Частота биений равна разности частот слагаемых колебаний:

Слайд 17

Чтобы получить траекторию движения, исключим из выражений текущее время и преобразуем

Чтобы получить траекторию движения, исключим из выражений текущее время и преобразуем

синус по формулам тригонометрии:

3) Сложение взаимно перпендикулярных колебаний с одинаковыми частотами.

Слайд 18

Умножим первое уравнение на cos φ2, а второе — на cos

Умножим первое уравнение на cos φ2, а второе — на cos

φ1 и вычтем второе уравнение из первого

Теперь умножим первое уравнение на sin φ2, а второе — на sin φ1 , повторим вычитание, получим:

Возведем в квадрат каждое из равенств и сложим их.
В результате время будет исключено, а уравнение траектории движения будет уравнением эллипса:

Слайд 19

В результате будут совершатьcя периодические движения по эллиптической траектории. Направление движения

В результате будут совершатьcя периодические движения по эллиптической траектории. Направление движения

вдоль траектории и ориентация эллипса относительно осей s1 и s2 зависят от разности фаз Δφ = φ2 – φ1 .

При разности фаз 0 < Δφ < π вектор движется по часовой стрелке, а при π < Δφ < 2 π -против часовой стрелки.

Слайд 20