Дифракция электромагнитной волны

как свет имеет природу электромагнитной волны, то оптическая физика базируется на уравнениях Максвелла и всех выражениях, вытекающих из них. 

прямолинейного распространения света, если оно не может быть истолковано как результат отражения, преломления или изгибания световых лучей в средах с непрерывно меняющимся показателем преломления. Явления дифракции для своего истолкования и количественного рассмотрения не требуют никаких новых принципов. Всякая дифракционная задача, если ее рассматривать строго, сводится к нахождению решения уравнений Максвелла, удовлетворяющего соответствующим граничным условиям.

гласит, что каждая точка первичного волнового фронта является источником вторичных волновых фронтов, которые интерферируют между собой. Иными словами, вторичный фронт складывается из большого числа так называемых волночек.
Фазы вторичных волновых фронтов не являются такими же, как у первичного волнового фронта. Учет изменения фазы связан с применением перед выражением для дифрагированного поля множителя . Этот множитель означает, что при любых условиях дифракции прошедшая волна отстает по фазе от исходной волны на П/2.

и точки наблюдения(экрана) от препятствия, поставленного на пути распространения света. Если эти расстояния очень велики (бесконечно велики), то дифракция называется дифракцией в параллельных лучах или дифракцией Фраунгофера. Практически для осуществления дифракции Фраунгофера точечный источник света помещают в фокусе собирательной линзы. Получающийся параллельный пучок света дифрагирует на каком-то препятствии. Дифракционная картина наблюдается в фокальной плоскости линзы, поставленной на пути дифрагированного света, или в зрительную трубку, установленную на бесконечность. Позже мы увидим что между фраунгоферовой и френелевой дифракциями нет принципиального различия и резкой границы. Одна непрерывно переходит в другую.

малы, то дифракция называется дифракцией в непараллельных лучах или дифракцией Френеля.

точка наблюдения так же находится на оси . Если в отверстии укладывается небольшая часть первой зоны Френеля, то дифракция будет фраунгоферовой. В этом случае все колебания в плоскости отверстия совершаются и приходят в точку наблюдения практически в одинаковых фазах. При смещении точки наблюдения вбок появляются разности фаз между вторичными волнами, приходящими в точку наблюдения от различных точек отверстия. Этим и обусловлено появление дифракционных колец. Если же в отверстии или экране укладывается заметная часть первой зоны или несколько зон Френеля, то дифракция считается френелевой.