Динамические характеристики инжекционных лазеров. Модуляция излучения током накачки

Содержание

Слайд 2

Задержка включения лазера

Задержка включения лазера

Слайд 3

Оценка времени задержки включения и важные практические следствия из этого

Оценка времени задержки включения и важные практические следствия из этого

Слайд 4

Малосигнальный анализ скоростных уравнений

Малосигнальный анализ скоростных уравнений

Слайд 5

Лианеризация скоростных уравнений

Лианеризация скоростных уравнений

Слайд 6

Гармоническая модуляция тока накачки

Гармоническая модуляция тока накачки

Слайд 7

Гармонический отклик плотности электронов, n(ω)

Гармонический отклик плотности электронов, n(ω)

Слайд 8

Гармонический отклик плотности фотонов, b(ω)

Гармонический отклик плотности фотонов, b(ω)

Слайд 9

Зависимость параметров ω0 и γ от стационарной плотности фотонов S0

Зависимость параметров ω0 и γ от стационарной плотности фотонов S0

Слайд 10

Частотные зависимости фаз a(ω) и b(ω)

Частотные зависимости фаз a(ω) и b(ω)

Слайд 11

Эквивалентная схема инжекционного лазера

Эквивалентная схема инжекционного лазера

Слайд 12

Свободные колебания в системе «носители-фотоны» (релаксационные колебания)

Свободные колебания в системе «носители-фотоны» (релаксационные колебания)

Слайд 13

Эквивалентная схема инжекционного лазера

Эквивалентная схема инжекционного лазера

Слайд 14

Свободные колебания в системе «носители-фотоны» (релаксационные колебания)

Свободные колебания в системе «носители-фотоны» (релаксационные колебания)

Слайд 15

За пределами одномодового приближения

За пределами одномодового приближения

Слайд 16

«Чирп» или уширение спектральных линий в режиме гармонической модуляции Явление “чирп”

«Чирп» или уширение спектральных линий в режиме гармонической модуляции

Явление “чирп” (“chirp”

- чирикание) связано с динамическим изменением показателя преломления в резонаторе лазера под действием измененяющейся во времени концентрации носителей в активном слое лазера.

Условие определяющее длину волны
продольной моды с индексом «m»:

Под действием гармонического изменения тока накачки
J(t) = J0+ δJ(t) где δJ(t)= j eiω t
отклик концентрации носителей
n(t) = n0 + δn(t) где δn(t)= a(ω) eiω t

Это приводит к уширению каждой линии в спектре излучения лазера -
появляются гармоники сдвинутые на частоту модуляции тока накачки.

λ

λm

λm+1