Содержание
- 2. Поскольку ЭМВ распространяется вдоль прямоугольного волновода, то следует ожидать, что поле как функция z будет колебаться
- 3. Электрическое поле должно согласовываться с остальными уравнениями Максвелла для пустого пространства внутри прямоугольного волновода. Это равнозначно
- 4. Длина λ бегущей волны дается формулой λ=2πv/ω, так что kz также равняется 2π/λg, где λg —длина
- 5. Если хотя бы один из индексов m или n равен нулю, все поперечные компоненты напряженности электрического
- 6. Кроме электрических полей, существуют и магнитные поля, которые тоже движутся волнообразно. Ведь c2 v X В
- 9. Скачать презентацию
Поскольку ЭМВ распространяется вдоль прямоугольного волновода, то следует ожидать, что поле
Поскольку ЭМВ распространяется вдоль прямоугольного волновода, то следует ожидать, что поле
Электрическое поле не должно иметь составляющих, касательных к проводнику. Для этого наше поле вверху и внизу направлено поперек стенок, а с боков равно нулю. Для последнего необходимо, чтобы полволны sin kхх как раз укладывалось на всей ширине волновода, т. е.
где n — целое. Все они представляют различные сложные расположения полей, но самое простое, когда kх=π/а, а — внутренняя ширина прямоугольного волновода.
Дивергенция Е в пустом пространстве внутри трубы должна быть равна нулю, потому что в трубе нет зарядов. У нашего Е есть только y-компонента, но по у она не меняется, так что действительно div·E=0.
Электрическое поле должно согласовываться с остальными уравнениями Максвелла для пустого пространства
Электрическое поле должно согласовываться с остальными уравнениями Максвелла для пустого пространства
Вторая производная Еу по х просто равна – kx2Еу.. Вторая производная по у равна нулю, потому что от у ничего не зависит. Вторая производная по z есть –kz2Еу., а вторая производная по t это –ω2Еy
это уравнение выполняется всегда, если
Число kх мы уже закрепили, так что это уравнение говорит нам, что волны предположенного нами типа возможны лишь тогда, когда kz связано с частотой ω условием, т. е. когда
Волновое число kz,дает нам при данной частоте ω скорость, с которой бегут вдоль трубы узлы волны. Фазовая скорость равна
Длина λ бегущей волны дается формулой λ=2πv/ω, так что kz также равняется 2π/λg, где λg —длина волны осцилляции
Длина λ бегущей волны дается формулой λ=2πv/ω, так что kz также равняется 2π/λg, где λg —длина волны осцилляции
Условие распространения волны в волноводе λ < λg
Критическая частота для прямоугольного волновода зависит от геометрических размеров волновода (a и b), типа волны (m и n) и параметров внутреннего заполнения волновода (εa, μa). Условие прохождения волны в волноводе можно записать в виде f > fкр.
В полом металлическом волноводе распространяются волны не любых частот, а только превышающих некоторую критическую. Это основной недостаток волноводных ЛП.
Если хотя бы один из индексов m или n равен нулю,
Если хотя бы один из индексов m или n равен нулю,
Кроме электрических полей, существуют и магнитные поля, которые тоже движутся волнообразно.
Кроме электрических полей, существуют и магнитные поля, которые тоже движутся волнообразно.