Содержание
- 2. Энтропия Адиабатические процессы в термодинамических системах могут быть равновесными и неравновесными. Для характеристики равновесного адиабатического процесса
- 5. Следовательно, S = const, адиабатный процесс по другому называют – изоэнтропийным процессом. Энтропия системы пропорциональна массе
- 6. Изопроцессы могут быть изображены графически в координатных системах, по осям которых отложены параметры состояния. давление p
- 7. Удобство координатной системы р, V В масштабе чертежа внешняя работа изображается площадью, ограниченной кривой процесса 1—2
- 8. Круговые (замкнутые) процессы Совокупность термодинамических процессов, в результате которых система возвращается в исходное состояние, называется круговым
- 9. Тепловая машина Циклически действующее устройство, превращающее теплоту в работу, называется тепловой машиной или тепловым двигателем. Q1
- 12. Для того чтобы поршень совершил полезную работу, необходимо выполнить условие: А2 Процесс 2–1: – первое начало
- 13. Сложим два уравнения и получим: Рабочее тело совершает круговой процесс 1a2b1 – цикл. К.п.д.
- 14. Процесс возвращения рабочего тела в исходное состояние происходит при более низкой температуре. Следовательно, для работы тепловой
- 15. Цикл Карно Никола Леонард Сади Карно –французский офицер инженерных войск, в 1824 г. опубликовал сочинение «Размышления
- 16. из всех периодически действующих тепловых машин, имеющих одинаковые температуры нагревателей и холодильников, наибольшим КПД обладают обратимые
- 17. Цикл Карно.
- 18. Процесс А-В – изотермическое расширение Процесс В-С – адиабатическое расширение γ – коэффициент Пуассона. Цикл Карно
- 19. Процесс С-D – изотермическое сжатие Процесс D-A – адиабатическое сжатие Цикл Карно
- 21. КПД цикла Карно η Если Т2 = 0, то η = 1, что невозможно, т.к. абсолютный
- 22. Цикл Карно в координатах S-T Изотермы: А-Б система получает извне теплоту, Q — положительно, следовательно, S2
- 23. Теоремы Карно. К.п.д. η обратимой идеальной тепловой машины Карно не зависит от рабочего вещества. 2. К.п.д.
- 24. ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ
- 25. Функция состояния, дифференциал которой , называется – энтропией. Энтропия обозначается S – это отношение полученной или
- 26. При любом необратимом процессе в замкнутой системе энтропия возрастает. выражение dS > 0 называют неравенством Клаузиуса.
- 27. Так как для каждого из подвергнутых исследованию круговых процессов сумма равна нулю, то выражение универсально, т.е.
- 28. 1. круговые процессы, в течение которых система только получает, но не отдает теплоту, невозможны. В этом
- 29. 2. круговые процессы, в течение которых система только отдает теплоту, но не получает невозможны. Тогда все
- 30. осуществить такой круговой процесс, в результате которого система полностью превращала бы в механическую работу всю полученную
- 31. Пусть получение теплоты извне и отдача ее окружающим телам происходит изотермически. или т. е. система, совершающая
- 32. В результате круговых процессов, идущих в обратном направлении, система получает теплоту Q1 от окружающих тел, имеющих
- 33. Второе начало термодинамики 1) невозможны круговые процессы, в результате которых система только получала бы извне теплоту
- 34. Совершение над газом работы на элементарном участке dh. Совершаемая работа показана красными лампочками Тепловое движение молекул
- 35. U2-U1=Q - A Применяя это соотношение к круговым процессам, полагали U1= U2, и поэтому Q =
- 36. Первый и второй законы термодинамики определяют работу периодически действующих тепловых и холодильных машин, предназначенных для превращения
- 37. Q =Q Второй закон термодинамики ограничивает возможности превращения теплоты в механическую работу: невозможно построить такую периодически
- 38. Примеры конструкций вечного двигателя Колесо Да Винчи
- 39. Q1 =Q1-Q2 Q2 нагреватель холодильник Идеальными тепловыми машинами называются такие машины, которые работают на равновесных и
- 40. Можно показать, что при заданных температурах источника теплоты Т1 и холодильника Т2 коэффициент полезного действия КПД
- 41. Идеальный газ
- 42. Идеальным газом называется газ, который удовлетворяет следующим условиям: Идеальный газ 1) собственный объем частиц (молекул или
- 43. Выведем «основное уравнение кинетической теории газов», связывающее давление газа со скоростями движения его частиц. Основное уравнение
- 44. Согласно второму закону Ньютона, это изменение должно быть вызвано силой, приложенной со стороны стенки к частицам
- 45. Мы предполагали, что скорости молекул одинаковы; если же в газе имеются молекулы с разными скоростями vкв
- 46. Функцию f(v) = ΔNI(N ·Δv), показывающую относительное число молекул, приходящихся на единицу интервала скоростей, называют функцией
- 48. Уравнение состояния идеального газа Пусть в объеме V при давлении р и температуре Т находятся N
- 49. при данном р и Т V ~ М ~ N ~ N, тогда k – коффициент
- 51. Скачать презентацию