Содержание
- 2. Гидростатика - раздел гидравлики, в котором изучаются равновесие жидкости и воздействие покоящейся жидкости на погруженные в
- 3. Выделим на плоскости А–В элементарную площадку , на которую будет приходиться некоторая сила Р. Если будем
- 4. Гидростатическое давление характеризуется тремя основными свойствами. Первое свойство. Гидростатическое давление направлено всегда по внутренней нормали к
- 5. Второе свойство. Гидростатическое давление в любой точке жидкости действует одинаково по всем направлениям. Выделим в жидкости,
- 6. Так как частица жидкости находится в равновесии, в покое, то сумма проекций всех сил, приложенных к
- 7. Третье свойство. Гидростатическое давление в точке зависит только от ее координат в пространстве, т.е. р=f( х,
- 8. Дифференциальные уравнения равновесия жидкости (уравнения Эйлера)
- 9. Предположим, что гидростатическое давление в точке А с координатами х, у, z будет р. Тогда гидростатическое
- 10. Суммируя проекции всех действующих на параллелепипед сил на ось X и приравнивая эту сумму к 0,
- 11. Поверхности равного давления, представляют собой семейство горизонтальных плоскостей, во всех точках которой давление одинаково. Свободная поверхность
- 12. Для нахождения величины давления р по его трем частным производным по координатам умножим уравнения Эйлера соответственно
- 13. Уравнение можно переписать в следующем виде: , или Интегрируя уравнение получим: где С – произвольная постоянная
- 14. Если на покоящуюся жидкость действует внешняя сила, сила тяжести, тогда X = 0, У = 0,
- 15. Геометрическая интерпретация основного уравнения гидростатики
- 16. Рассмотрим уравнение основное уравнение гидростатики для точек А и В : , или p=p0+γ (z0–z). где
- 17. С энергетической точки зрения уравнение представляет собой постоянную величину суммы удельной потенциальной энергии положения z и
- 18. Равновесие двух неоднородных жидкостей в сообщающихся сосудах Рассмотрим равновесие двух неоднородных жидкостей покоящихся в сообщающихся сосудах
- 19. Избыточное и вакуумметрическое давление Возможны три случая (рис.): а) р0=рат; б) р0>рат; в) р0
- 20. Рассмотрим случай, когда р0>рат. Для точки А давление, действующее слева и справа: p0+γh= pат+γhм затем найдем
- 21. В инженерной практике часто давление и жидкости бывает меньше атмосферного, т.е. р0 , тогда . Вакууметрическое
- 23. Давление жидкости на плоские и криволинейные поверхности
- 24. Определим бесконечно малую силу гидростатического давления на элементарную площадку dw: Для определения силы гидростатического давления необходимо
- 25. Установим точку приложения силы избыточного гидростатического давления – уD. Сила гидростатического давления жидкости Р – это
- 26. В расчетах удобнее использовать осевой момент инерции плоской фигуры I xо относительно центральной оси, для этого
- 27. Для вертикальной плоской стены, когда sina=1: , так как . Т.о. для плоской прямоугольной стенки
- 28. В табл. приведены формулы для расчета момента инерции Ixо координат центра тяжести hс и центра давления
- 29. Эпюры давления если р0=рат , то Р = γ hi если hi = 0, то р
- 30. Для горизонтально расположенной стенки, в виде горизонтального дна сосуда, сила давления жидкости на все дно площадью
- 31. Давление на криволинейные поверхности Значение силы давления на цилиндрическую поверхность определяется по формуле: P= , где
- 32. После интегрирования для горизонтальной составляющей силы получим где wx – проекция всей цилиндрической поверхности на плоскость,
- 33. Давление жидкости на криволинейную внутреннюю стенку трубы Рассмотрим давление жидкости на криволинейную внутреннюю стенку трубы (рис.),
- 34. Разрывающей силе давления жидкости противодействует сила сопротивления материала стенки М: М=2σрδL, где σр – напряжение материала
- 35. Если жидкость находится в закрытом сосуде, передвигающемся по вертикали с ускорением а, то проекции ускорений массовых
- 36. Дифференциальные уравнения равновесия жидкости (уравнения Эйлера) Предположим, что гидростатическое давление в точке А с координатами х,
- 37. Поверхности равного давления Для нахождения величины давления р по его трем частным производным по координатам умножим
- 38. Первый случай, когда на покоящуюся жидкость действует внешняя сила, сила тяжести, тогда X = 0, У
- 39. Если жидкость находится в закрытом сосуде, передвигающемся по вертикали с ускорением а, то проекции ускорений массовых
- 40. Второй случай, когда поверхность равного давления может быть наклонной. Например, свободная поверхность бензина в железнодорожной цистерне,
- 41. Составляющие массовых сил в уравнении получают значения: Х= – а; Y = 0; Z= – g,
- 42. Основное уравнение гидростатики в этом случае примет вид dp = – ρ ( adx+gdz). После интегрирования
- 43. Третий случай, когда жидкость находится в открытом цилиндрическом сосуде, вращающемся вокруг его вертикальной оси с постоянной
- 44. При х=y=z=0, p=0 и C=0 p=ρ ( Из уравнения видно, что при вращении сосуда наибольшее давление
- 45. Разложим силу давления dР на две составляющие: горизонтальную dРх и вертикальную dРz. Направим ось OY параллельно
- 46. Второй случай, когда поверхность равного давления может быть наклонной. Например, свободная поверхность бензина в железнодорожной цистерне,
- 47. Составляющие массовых сил в уравнении получают значения: Х= – а; Y = 0; Z= – g,
- 48. Основное уравнение гидростатики в этом случае примет вид dp = – ρ ( adx+gdz). После интегрирования
- 49. Третий случай, когда жидкость находится в открытом цилиндрическом сосуде, вращающемся вокруг его вертикальной оси с постоянной
- 50. Определим проекции составляющих равнодействующей массовых сил X, У, Z на оси x, у, z: X= ω
- 52. Скачать презентацию