Граничные условия для электромагнитного поля

поверхности ΔS

магнитные проницаемости первой и второй среды соответственно.

в его пределах поле однородно

Поверхностным током будем называть приведенный в движение поверхностный заряд.
Плотность поверхностного тока определяется формулой

При наличии поверхностного тока на границе раздела тангенциальная составляющая напряженности вектора магнитного поля терпит разрыв, равный его плотности.

т.е. σ = 0, следовательно, D1n = D2n .
2. Граница «идеальный диэлектрик – идеальный проводник». Поле в идеальном проводнике равно нулю, значит, D2n = 0 и D1n = σ. E2τ = 0, то E1τ = 0. Значит, линии вектора E и D всегда перпендикулярны поверхности идеального проводника. Таким образом, для отыскания поверхностной плотности заряда достаточно определить нормальную компоненту вектора электрического смещения на границе с проводником. H2τ = 0, тогда H1τ = ηN на границе с идеальным проводником при наличии магнитного поля всегда возникает поверхностный ток.