Содержание
- 2. Круговые процессы, в результате реализации которых получена полезная работа, осуществляются в тепловых двигателях, называются прямыми циклами
- 3. Выражение первого начала термодинамики по внешнему балансу для цикла записывается в следующем виде: С учетом того,
- 4. Окончательно выражение первого начала термодинами- ки по внешнему балансу для цикла записывается в следующем виде: В
- 5. Термодинамические схемы теплового двигателя (а) и холодильной машины (б): – обратимый цикл, – реальный цикл
- 6. Эффективность любого реального теплового двигателя определяется коэффициентом полезного действия (КПД). Коэффициент полезного действия реальных циклов тепловых
- 7. Термический коэффициент полезного действия термодинамического цикла теплового двигателя находится из соотношения Эффективность циклов холодильных машин оценивается
- 8. Цикл Карно Французский инженер Сади Карно в 1824 г. предложил обратимый цикл тепловой машины, рабочим телом
- 9. Согласно принципу существования энтропии для идеальных газов ( ) интегральные количество подве- денной и отведенной теплоты
- 10. Второе начало термодинамики Как отмечалось выше, первое начало термодинамики представляет собой количественное выражение закона сохранения и
- 11. Н.И. Белоконь справедливо заметил, что принципы существования и возрастании энтропии различны по содержанию и значимости и
- 12. Второе начало термостатики В качестве постулата второго начала термостатики используется утверждение, что «температура есть единственная функция
- 14. Рассмотрим адиабатно изолированную систему, состоящую из термически сопряженных тел. Первое тело (I) – любое тело (например,
- 15. Разделив на некоторую функцию, зависящую только от температуры τ(t). С учетом равенства температур двух тел получаем
- 16. следовательно и первый интеграл равен нулю Как известно если круговой интеграл равен нулю это значит, что
- 17. Выбранная функция τ(t), которая не зависит от вида тел, называется абсолютной температурой τ(t)= Т. Таким образом,
- 18. Следствие I. Совместное выражение первого начала термодинамики и второго начала термостатики позволяет получить дифференциальное уравнение термодинамики,
- 21. Следствие III. Адиабатный процесс является процессом изоэнтропийным. Так как в адиабатном процессе теплообмен отсутствует (δQ =
- 22. Следствие V. Коэффициент полезного действия и холо- дильный коэффициент цикла Карно всегда выше этих коэф- фициентов
- 23. Следствие VII. Абсолютная температура равновесной термодинамической системы определяется как первая частная производная внутренней энергии или энтальпии
- 24. Второе начало термодинамики и его следствия Все явления природы, связанные с превращением энергии имеют необратимый характер.
- 25. Следствие I. Невозможно осуществление полного превращения теплоты работу, т.е. нельзя создать вечный двигатель второго рода (Perpetuum
- 26. Следствие III. Абсолютный нуль по термодинамической абсолютной шкале температур (шкала Кельвина) недостижим ( ). Поскольку КПД
- 27. Математическое выражение второго начала термодинамики При наличии второго начала термостатики (принцип существования энтропии) итоговое математическое выражение
- 28. Если совместить математические выражения второго начала термостатики и второго начала термодинамики то получается следующее соотношение:
- 29. Пары и парообразование Процесс парообразования. Основные определения Процесс парообразования и методика определения основных характеристик процесса парообразования
- 31. Процесс кипения протекает на участке а'- а" при постоянном давлении р1 и постоянной температуре ts1. В
- 32. Параметры и функции состояния кипящей воды на нижней пограничной кривой линии насыщения обозначаются одним штрихом, а
- 33. Для характеристики влажного насыщенного пара, помимо р или ts, в качестве второй независимой переменной используется массовая
- 34. Количество теплоты, которое необходимо подвести при постоянном давлении к 1 кг кипящей жидкости для превращения ее
- 35. Свойства влажного насыщенного и перегретого пара Влажный насыщенный пар является бинарной смесью. Свойства влажного насыщенного пара
- 36. Выразив полные характеристики через соответствующие удельные величины получим Разделив на массу влажного насыщенного пара получим выражение
- 37. Энтальпия, энтропия и внутренняя энергия перегретого пара определяются из уравнений приращения этих параметров в изобарическом процессе
- 39. Истечение жидкостей, паров и газов В общем случае процессы истечения удобно рассматривать как теоретические обратимые процессы
- 41. Дифференциальное уравнение распределения удельной потенциальной работы, при отсутствии эффективной потенциальной работы потока ( ), будет выглядеть
- 42. Сопла или штуцеры, через которые происходят процессы истечения, обычно выполняются короткими, поэтому работой, идущей на изменение
- 43. Сумма потенциальных работ w0,1 и w1,2, представляет собой потенциальную работу жидкости (сжимаемой или несжимаемой) в обратимом
- 44. Связь между массовой и линейной скоростью В соответствии с принципом неразрывности потока, массовый расход вещества (G)
- 45. Теоретическая линейная скорость истечения несжимаемой жидкости в выходном сечении сопла (с2) Массовая скорость потока несжимаемой жидкости
- 46. Истечение сжимаемых жидкостей К классу сжимаемых жидкостей относятся вещества, плотность которых изменяется в зависимости от давления
- 47. Для вычисления массовой скорости газа необходимо знать плотность газа в выходном сечении сопла, значение которой определяется
- 50. Область диаграммы , в которой называется областью докритического (дозвукового)режима истечения. В этой области давление потока в
- 51. Дальнейшее снижение давления среды (pср), в которую происходит истечение вещества, не приводит к снижению давления на
- 52. Таким образом, при истечении через суживающиеся сопла и отверстия в тонких стенках возможны только два режима
- 53. Анализ уравнения для массовой скорости потока показывает, что скорость газа изменяясь в зависимости от соотношения давлений
- 54. Очевидно, что массовая скорость достигнет максимального значения при таком же βкр, что и функция . Условием
- 55. критическая линейная скорость истечения Действительная линейная скорость коэффициент скорости учитывающий реальный процесс Действительный расход = 0,65
- 56. Для обратимого адиабатного истечения любой сжимаемой жидкости критическая линейная скорость равна местной скорости звука в данной
- 57. Общие закономерности процесса истечения. Цель : установление связи между f,c,p. 1.уравнение неразрывности 2.уравнение распределение потенциальной работы
- 58. Докритический (дозвуковой) М df 0 сопло df>0 dp>0 dc Закритический (сверхзвуковой) режим М>1 df>0 dp 0
- 59. Дросселирование. Эффект Джоуля-Томсона Эффект падения давления потока рабочего тела в процессе преодоления им (потоком) местного сопротивления
- 61. С учетом перечисленных условий рассматриваемого процесса дросселирования, уравнение первого начала термодинамики для потока по балансу рабочего
- 62. Если рассматривать в качестве местного сопротивления сужение канала, в суженном сечении поток ускоряется, кинетическая энергия увеличивается
- 63. Процесс дросселирования является процессом необратимым; он всегда сопровождается ростом энтропии рабочего тела. Явление изменения температуры газа
- 64. Коэффициент Джоуля – Томсона определяется из следующего уравнения, выведенного из математических выражений первого начала термодинамики и
- 65. 2. Дроссель–эффект отрицательный (Dh 0); 3. Дроссель–эффект равен нулю (Dh = 0), если в процессе дросселирования
- 66. Кривая инверсии описывается уравнением . Для каждого вещества в диаграмме р - v имеется своя кривая
- 68. Скачать презентацию