Содержание
- 2. Контрольная работа При изучении курса физики обучающиеся выполняют две контрольные работы. В первом семестре необходимо сдать
- 3. Литература: 1. Трофимова Т.И. Курс физики: учеб. пособие для инженерно-технич. специальностей вузов - М.: Академия, 2010.
- 4. Механика Механика — часть физики, которая изучает закономерности механического движения и причины, вызывающие или изменяющие это
- 5. Модели в механике (определения): Материальная точка — тело, обладающее массой, размерами которого можно пренебречь. Абсолютно твердое
- 6. Основные определения в кинематике Система отсчета — совокупность системы координат и часов, связанных с телом отсчета.
- 7. При движении материальной точки ее координаты определяется скалярными уравнениями: x = x(t), у = y(t), z
- 8. Длина участка траектории АВ, пройденного материальной точкой с момента начала отсчета времени, называется длиной пути Δs
- 9. Вектором средней скорости называется отношение приращения Δr радиуса-вектора точки к промежутку времени Δt: Направление вектора средней
- 10. Ускорение Ускорение – это физическая величина, характеризующая быстроту изменения скорости по модулю и направлению. Средним ускорением
- 11. Тангенциальная составляющая ускорения: Нормальная составляющая ускорения: Полное ускорение тела есть векторная сумма тангенциальной и нормальной составляющих:
- 12. В зависимости от тангенциальной и нормальной составляющих ускорения движение можно классифицировать следующим образом: — прямолинейное равномерное
- 13. Кинематика вращательного движения Модуль вектора угла поворота равен углу поворота, а его направление подчиняется правилу правого
- 14. Вектор угловой скорости направлен вдоль оси вращения по правилу правого винта. Линейная скорость точки: В векторном
- 15. При равномерном вращательном движении период равен: Число оборотов в единицу времени (частота ): Угловая частота вращения:
- 16. Угловое ускорение – это векторная величина, равная производной угловой скорости по времени: Направление вектора ускорения при
- 17. Тангенциальная составляющая ускорения: Нормальная составляющая ускорения:
- 18. В случае равнопеременного движения точки по окружности (ε=const): Связь между линейными и угловыми величинами выражается следующими
- 19. Динамика материальной точки «Всякая материальная точка (тело) сохраняет состояние покоя или равномерного прямолинейного движения до тех
- 20. Масса тела — физическая величина, являющаяся одной из основных характеристик материи, определяющая ее инерционные и гравитационные
- 21. Импульсом материальной точки (количеством движения) называется векторная величина численно равная произведению массы материальной точки на ее
- 22. Третий закон Ньютона: «Силы, с которыми действуют друг на друга материальные точки, всегда равны по модулю,
- 23. Работа и энергия Энергия — универсальная мера различных форм движения и взаимодействия. Энергия бывает: механическая, тепловая,
- 24. При криволинейном движении сила может изменяться как по модулю, так и по направлению. Работа силы на
- 25. Для вычисления этого интеграла надо знать зависимость силы Fs от пути s вдоль траектории 1—2. Единица
- 26. За время dt сила F совершает работу Fdr, а мощность, развиваемая этой силой, в данный момент
- 27. Кинетическая энергия механической системы — это энергия механического движения этой системы. Кинетическая и потенциальная энергии Приращение
- 28. Потенциальная энергия — механическая энергия системы тел, определяемая их взаимным расположением и характером сил взаимодействия между
- 29. «в системе тел, между которыми действуют только консервативные силы, полная механическая энергия сохраняется». Закон сохранение механической
- 30. Механические системы, на тела которых действуют только консервативные силы (внутренние и внешние), называются консервативными системами. Закон
- 31. «энергия никогда не исчезает и не появляется вновь, она лишь превращается из одного вида в другой».
- 32. Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов Статистический и термодинамический методы исследования Молекулярная физика и термодинамика — разделы физики,
- 33. Термодинамика — раздел физики, изучающий общие свойства макроскопических систем, находящихся в состоянии термодинамического равновесия, а также
- 34. Температура — физическая величина, характеризующая состояние термодинамического равновесия макроскопической системы. В настоящее время применяются только две
- 35. Термодинамическая температура и температура по Международной практической шкале связаны соотношением: Т = 273,15 + t. Нормальные
- 36. Законы, описывающие поведение идеальных газов В молекулярно-кинетической теории пользуются моделью идеального газа, согласно которой считают, что:
- 37. Изотерма. Закон Бойля—Мариотта: «для данной массы газа при постоянной температуре произведение давления газа на его объем
- 38. Законы Гей-Люссака 1) объем данной массы газа при постоянном давлении изменяется линейно с температурой: Жозеф Гей-Люссак
- 39. 2) давление данной массы газа при постоянном объеме изменяется линейно с температурой: Процесс, протекающий при постоянном
- 40. В термодинамической шкале температур:
- 41. Закон Авогадро: «моли любых газов при одинаковых температуре и давлении занимают одинаковые объемы». А. Авогадро (1776—1856)
- 42. Моль – единица количества вещества, количество вещества системы, содержащей столько же структурных элементов, сколько содержится в
- 43. Закон Дальтона: «давление смеси идеальных газов равно сумме парциальных давлений p1, p2 ,..., рn входящих в
- 44. Уравнение состояния идеального газа (Менделеева-Клапейрона) Уравнением состояния термодинамической системы называется уравнение, которое связывает давление р, объем
- 45. Уравнение Клапейрона — Менделеева для газа массой т: — количество вещества. Вводя постоянную Больцмана: уравнение состояния
- 46. Число молекул, содержащихся в 1 м3 газа при нормальных условиях, называется числом Лошмидта: 1. Давление идеального
- 47. Другие формы основного уравнения МКТ : 1. Учитывая, что n =N / V, получим 2. Так
- 48. Используя уравнение Клапейрона — Менделеева получим: Так как M=m0NА, т0 — масса одной молекулы, NА —
- 49. Средняя кинетическая энергия поступательного движения одной молекулы идеального газа: Вывод: термодинамическая температура является мерой средней кинетической
- 50. Закон Максвелла о распределении молекул идеального газа по скоростям Закон Максвелла описывает функцию f(v), которая называется
- 51. График функции распределения молекул идеального газа по скоростям: скорости которых лежат в интервале от v до
- 52. Наиболее вероятная скорость молекулы. При повышении температуры максимум функции распределения молекул по скоростям сместится вправо. Вероятной
- 53. Средняя скорость молекулы : Cредняя квадратичная скорость молекулы:
- 54. Барометрическая формула Барометрическая формула позволяет найти атмосферное давление в зависимости от высоты или, измерив давление, найти
- 55. Распределение Больцмана где n – концентрация молекул на высоте h, n0 – то же, на высоте
- 56. Основы термодинамики При переходе системы из одного состояния в другое изменение внутренней энергии определяется только разностью
- 57. Число степеней свободы молекулы Числа степеней свободы – это число независимых координат, полностью определяющих положение системы
- 58. Молекула двухатомного газа рассматривается как совокупность двух материальных точек. Эта система кроме трех степеней свободы поступательного
- 59. Независимо от общего числа степеней свободы молекул три степени свободы всегда поступательные. На каждую из них
- 60. Закон Больцмана о равномерном распределении энергии по степеням свободы молекул Cредняя энергия молекулы равна: i —
- 61. Внутренняя энергия, отнесенная к одному молю газа, будет равна сумме кинетических энергий Na молекул: Внутренняя энергия
- 62. Первое начало термодинамики Первое начало термодинамики характеризует закон сохранения энергии при изменении состояния системы. Существует две
- 63. Первое начало термодинамики в дифференциальной форме: dU — бесконечно малое изменение внутренней энергии системы, δA —
- 64. т. е. «вечный двигатель первого рода — периодически действующий двигатель, который совершал бы большую работу, чем
- 65. Изопроцессы – это равновесные процессы, при которых один из основных параметров состояния сохраняется постоянным. Изохорный процесс
- 66. Для изохорного процесса следует, что вся теплота, сообщаемая газу, идет на увеличение его внутренней энергии: Поскольку
- 67. Изобарный процесс – процесс при постоянном давлении (p=const). Диаграмма этого процесса (изобара) в координатах р, V
- 68. Если использовать уравнение Клапейрона — Менделеева для выбранных нами двух состояний, то: откуда: Тогда выражение для
- 69. Из предыдущего выражения вытекает физический смысл молярной газовой постоянной R: «если T2 -T1 =1 К, то
- 70. Изотермический процесс (T=const) описывается законом Бойля—Мариотта: Диаграмма этого процесса (изотерма) в координатах р, V представляет собой
- 71. Так как при Т= const внутренняя энергия идеального газа не изменяется: то из первого начала термодинамики
- 72. Адиабатический процесс — процесс, при котором отсутствует теплообмен (δQ= 0) между системой и окружающей средой. Диаграмма
- 73. Из первого начала термодинамики (δQ=dU+δA) для адиабатического процесса следует, что: т. е. внешняя работа совершается за
- 74. Решая полученное дифференциальное уравнение, получим: уравнение адиабатического процесса, уравнение Пуассона. Переходя к переменным Т, V или
- 75. Рассмотренные процессы происходят при постоянной теплоемкости. В изобарном и изохорном процессах теплоемкости соответственно равны СV и
- 76. При С=0, n= γ, получается уравнение адиабаты, при С = ∞, n = 1 — уравнение
- 77. Электростатика Электрические заряды Единица электрического заряда — кулон (Кл) — электрический заряд, проходящий через поперечное сечение
- 78. Закон сохранения заряда: «алгебраическая сумма электрических зарядов любой замкнутой системы остается неизменной». Электрический заряд дискретен. Элементарный
- 79. Сила F направлена по прямой, соединяющей взаимодействующие заряды, т. е. является центральной, и соответствует притяжению (F
- 80. В системе СИ коэффициент пропорциональности равен: С учетом этого закон Кулона запишется в окончательном виде: Величина
- 81. Электростатическое поле. Напряженность электростатического поля В пространстве, окружающем неподвижные электрические заряды, существует силовое поле. Это поле
- 82. Напряженность поля точечного заряда в вакууме: Направление вектора Е совпадает с направлением силы, действующей на положительный
- 83. Единица напряженности электростатического поля (Н/Кл): 1 Н/Кл — напряженность такого поля, которое на точечный заряд 1
- 84. Если поле создается точечным зарядом, то линии напряженности — радиальные прямые. Число линий напряженности, пронизывающих элементарную
- 85. Поток вектора напряженности через площадку dS: Здесь dS = dSn — вектор, модуль которого равен dS,
- 86. Принцип суперпозиции электростатических полей. Принцип суперпозиции полей позволяет определить модуль и направление вектора напряженности Е в
- 87. Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме Поток вектора напряженности сквозь сферическую поверхность радиуса r, охватывающую
- 88. Общий случай произвольной поверхности, окружающей n зарядов. Каждый из интегралов, стоящих под знаком суммы, равен Qi
- 89. Потенциал электростатического поля Работу сил электростатического поля можно представить как разность потенциальных энергий, которыми обладает точечный
- 90. Отношение потенциальной энергии точечного заряда к его величине называется потенциалом: Потенциал ϕ в какой-либо точке электростатического
- 91. Работа сил поля при перемещении заряда Q0 из точки 1 в точку 2 и разность потенциалов
- 92. Единица потенциала — вольт (В): 1 В есть потенциал такой точки поля, в которой заряд в
- 93. Напряженность как градиент потенциала. Эквипотенциальные поверхности Напряженность является силовой характеристикой поля, а потенциал — энергетической характеристикой
- 94. - напряженность поля Е равна градиенту потенциала со знаком минус. Знак минус определяется тем, что вектор
- 95. Четыре примера вычисление разности потенциалов по напряженности поля Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости. σ — поверхностная
- 96. 2. Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостей. σ − поверхностная плотность заряда, d − расстояние
- 97. 3. Поле равномерно заряженной сферической поверхности. Разность потенциалов между двумя точками, лежащими на расстояниях r1 и
- 98. Если принять r1=r и r2=∞, то потенциал поля вне сферической поверхности: Внутри сферической поверхности потенциал всюду
- 100. Скачать презентацию