Мгновенные и запаздывающие нейтроны

Июль 25, 2022

Главная
Физика
Мгновенные и запаздывающие нейтроны

Содержание

2. Осколки деления Пробег осколков составляет примерно 10-4 – 10-3 см. Толщина оболочки ТВЭЛа примерно 0,5 мм
3. Мгновенные нейтроны Мгновенные нейтроны испускаются за 10-14 сек после деления ядра Максимум спектра около 0,8 МэВ
4. Мгновенные γ-кванты деления Спектр γ-квантов, испущенных в течение 10-7 сек после деления U235 На γ-кванты приходится
5. Число нейтронов деления Среднее число нейтронов деления ν для U235 в зависимости от энергии падающих нейтронов
6. Среднее число нейтронов деления ν для Pu239 в зависимости от энергии падающих нейтронов Среднее число нейтронов
7. Среднее число вторичных нейтронов ν в зависимости от энергии нейтронов, вызывающих деление Pu239, U235, U238
8. Запаздывающие нейтроны Кинетика любой системы с цепной реакцией деления определяется преимущественно запаздывающими нейтронами.
9. Кривая спада запаздывающих нейтронов получена при мгновенном облучении U235 быстрыми нейтронами.
10. Периоды полураспада, постоянные распада и выходы запаздывающих нейтронов при делении тепловыми нейтронами
11. Периоды полураспада, постоянные распада и выходы запаздывающих нейтронов при делении быстрыми нейтронами
12. Спектр запаздывающих нейтронов при делении U235
13. Относительные полные выходы запаздывающих нейтронов при делении быстрыми и тепловыми нейтронами1 1 Все выходы даны по
14. Долью ЗН называется отношение абсолютного выхода запаздывающих нейтронов к среднему числу нейтронов Выходы ЗН и МН
15. Фотонейтроны Один из источников нейтронов. Фотонейтроны возникают при взаимодействии γ-квантов продуктов деления с материалами реакторной установки.
16. Нейтроны спонтанного деления «Кроме деления тяжелых ядер в результате их возбуждения существует ненулевая вероятность их деления
17. Нейтроны от (α,n)-источника Нейтроны от (α,n)-реакции не относятся к запаздывающим, но образуются в реакторе по следующей
18. Взаимодействие нейтронов с веществом
19. Вероятность какого-то конкретного события, происходящего между нейтроном и ядром, характеризуется сечением взаимодействия. Если большое число нейтронов
20. Взаимодействие нейтронов с веществом. Микроскопические взаимодействия.
21. Типы взаимодействий
22. Среднее число столкновений, необходимое для снижения энергии нейтрона от 2 МэВ до 0,025 МэВ в результате
23. Зависимость сечения взаимодействия от энергии Полное сечение взаимодействия нейтронов с Pu-239 σt= σs + σa
24. Полное сечение взаимодействия нейтронов с бором в области низких энергий Полное сечение взаимодействия нейтронов с кадмием
25. Сечения деления U-235 и Pu-239 Сечения деления U-238 и Pu-240
26. Макроскопические взаимодействия Экспоненциальное ослабление интенсивности параллельного пучка при прохождении слоя вещества без взаимодействия
28. Скачать презентацию

Слайд 2

Осколки деления
Пробег осколков составляет примерно 10-4 – 10-3 см.
Толщина оболочки ТВЭЛа

примерно 0,5 мм
Осколки испускают как нейтроны, так и γ-кванты.
Матрица топлива и толщина оболочки способны удержать ПД в топливе

Слайд 3

Мгновенные нейтроны
Мгновенные нейтроны испускаются за 10-14 сек после деления ядра
Максимум спектра

около 0,8 МэВ
Средняя энергия нейтронов деления составляет примерно 2 МэВ

Экспериментальный спектр нейтронов деления U235 тепловыми нейтронами

Слайд 4

Мгновенные γ-кванты деления
Спектр γ-квантов, испущенных в течение 10-7 сек после деления

U235

На γ-кванты приходится около 8 МэВ

Слайд 5

Число нейтронов деления
Среднее число нейтронов деления ν для U235 в зависимости

от энергии падающих нейтронов

Слайд 6

Среднее число нейтронов деления ν для Pu239 в зависимости от энергии

падающих нейтронов
Среднее число нейтронов деления ν для U238 в зависимости от энергии падающих нейтронов

Слайд 7

Среднее число вторичных нейтронов ν в зависимости от энергии нейтронов, вызывающих

деление Pu239, U235, U238

Слайд 8

Запаздывающие нейтроны
Кинетика любой системы с цепной реакцией деления определяется преимущественно запаздывающими

нейтронами.

Слайд 9

Кривая спада запаздывающих нейтронов получена при мгновенном облучении U235 быстрыми нейтронами.

Слайд 10

Периоды полураспада, постоянные распада и выходы запаздывающих нейтронов при делении тепловыми

нейтронами

Слайд 11

Периоды полураспада, постоянные распада и выходы запаздывающих нейтронов при делении быстрыми

нейтронами

Слайд 12

Спектр запаздывающих нейтронов при делении U235

Слайд 13

Относительные полные выходы запаздывающих нейтронов при делении быстрыми и тепловыми нейтронами1
1

Все выходы даны по отношению к выходу для U235 при делении быстрыми нейтронами. В первой строке приведены данные по делению быстрыми нейтронами, во второй – тепловыми.

Слайд 14

Долью ЗН называется отношение абсолютного выхода запаздывающих нейтронов к среднему числу

нейтронов
Выходы ЗН и МН и доли ЗН

Слайд 15

Фотонейтроны
Один из источников нейтронов.
Фотонейтроны возникают при взаимодействии γ-квантов продуктов деления

с материалами реакторной установки.

Слайд 16

Нейтроны спонтанного деления
«Кроме деления тяжелых ядер в результате их возбуждения существует

ненулевая вероятность их деления из основного состояния. Такой процесс называется спонтанным делением.»
Процессы спонтанного деления не играют никакой роли в работающем реакторе, но имеют большое значение при пуске реактора, поскольку являются источниками нейтронов.

Слайд 17

Нейтроны от (α,n)-источника
Нейтроны от (α,n)-реакции не относятся к запаздывающим, но образуются

в реакторе по следующей схеме:

Значение Q может быть как больше нуля (экзотермическая реакция), так и меньше нуля (эндотермическая реакция)

Слайд 18

Взаимодействие нейтронов с веществом

Слайд 19

Вероятность какого-то конкретного события, происходящего между нейтроном и ядром, характеризуется сечением

взаимодействия. Если большое число нейтронов одинаковой энергии падает на тонкий слой вещества, то одна часть нейтронов пройдет через тонкий слой без взаимодействия, другая – сможет испытать взаимодействия, изменяющие их направление и энергию, а остальные нейтроны не смогут выйти из рассматриваемого образца. Каждое из этих событий имеет определенную вероятность.

Слайд 20

Взаимодействие нейтронов с веществом. Микроскопические взаимодействия.

Слайд 21

Типы взаимодействий

Слайд 22

Среднее число столкновений, необходимое для снижения энергии нейтрона от 2 МэВ

до 0,025 МэВ в результате упругого рассеяния

Слайд 23

Зависимость сечения взаимодействия от энергии
Полное сечение взаимодействия нейтронов с Pu-239
σt= σs

+ σa

Слайд 24

Полное сечение взаимодействия нейтронов с бором в области низких энергий
Полное сечение

взаимодействия нейтронов с кадмием в области низких энергий

Слайд 25

Сечения деления U-235 и Pu-239
Сечения деления U-238 и Pu-240

Слайд 26

Макроскопические взаимодействия
Экспоненциальное ослабление интенсивности параллельного пучка при прохождении слоя вещества без

взаимодействия

Мгновенные и запаздывающие нейтроны

Содержание

Осколки деленияПробег осколков составляет примерно 10-4 – 10-3 см.Толщина оболочки ТВЭЛа

Мгновенные нейтроныМгновенные нейтроны испускаются за 10-14 сек после деления ядраМаксимум спектра

Мгновенные γ-кванты деленияСпектр γ-квантов, испущенных в течение 10-7 сек после деления

Число нейтронов деленияСреднее число нейтронов деления ν для U235 в зависимости