Планы ускорений плоских механизмов

Август 1, 2022

Главная
Физика
Планы ускорений плоских механизмов

Содержание

2. Тема 4. лекция № 5
3. Тема 4. лекция № 5
4. Тема 4. 4. Сложное движение. Это движение (движение кулисных механизмов) раскладывается на переносное и относительное. Теорема
5. Тема 4. - вектор угловой скорости переносного движения; - вектор относительной скорости. В плоских механизмах угол
6. Тема 4. лекция № 5
7. Тема 4. 5. На основе зависимостей между ускорениями точек при различных движениях звеньев определить величины и
8. Тема 4. Свойства плана ускорений: 1. Отрезки планов ускорений проходящие через полюс изображают абсолютные ускорения. Направление
9. Тема 4. лекция № 5
10. Тема 4. лекция № 5
11. Тема 4. лекция № 5
12. Тема 4. лекция № 5
13. лекция № 5 Тема 4. Сравнивая треугольник abc плана ускорений с треугольником ABC на плане положений,
14. Тема 4. Пример 2. Определение ускорений точек звена, входящего в поступательную пару. Пусть известны длины звеньев,
15. Тема 4.
16. Тема 4. лекция № 5
17. Тема 4. После построения плана ускорений и определения значений ускорений всех характерных точек механизма переходят к
18. Тема 4. Пример 3. Определение ускорений точек и угловых ускорений звеньев кулисного механизма Пусть известны размеры
19. Тема 4. При этом вектор абсолютного ускорения т. А3, принадлежащей кулисе, будет равен: где = 2.
20. Тема 4. Тогда абсолютное ускорение т. А2 камня 3 определится векторным уравнением: Величина абсолютного ускорения этой
21. Тема 4. лекция № 5
22. Тема 4. Из конца последнего вектора (т. n1) проводим прямую, параллельную АВ (направление вектора относительного ускорения
23. Тема 4. лекция № 5
24. Тема 4. Точка d пересечения этого перпендикуляра с горизонтальной прямой, проведенной через полюс ра и представляющей
25. Пример 4. Определение ускорений точек и угловых ускорений звеньев рычажного механизма Тема 4.
26. Тема 4.
27. Тема 4.
28. Тема 4.
29. Тема 4.
30. Тема 4.
31. Тема 4
32. Тема 4.
33. Тема 4.
34. Тема 4.
35. Тема 4. Нахождение действительных значений абсолютных ускорений всех точек механизма
36. Тема 4. Нахождение действительных значений относительных и тангенциальных ускорений точек механизма
38. Скачать презентацию

Слайд 2

Тема 4.

лекция № 5

Слайд 3

Тема 4.

лекция № 5

Слайд 4

Тема 4.
4. Сложное движение.
Это движение (движение кулисных механизмов)

раскладывается на переносное и относительное. Теорема о сложении ускорений для точки, совершающей сложное движение, выглядит следующим образом:
где – ускорение переносного (вращательного) движения;
- ускорение относительного движения; - кориолисово ускорение.
Кориолисово ускорение характеризует изменение модуля и направления относительной скорости точки вследствие вращательного переносного движения.
Кориолисово ускорение определяется векторным произведением:
Модуль этого ускорения:
α – угол между векторами переносной и относительной скоростей;

лекция № 5

Слайд 5

Тема 4.
- вектор угловой скорости переносного движения; - вектор

относительной скорости.
В плоских механизмах угол α всегда равен 90°, т.к. относительные скорости лежат в плоскости механизма, а оси вращения перпендикулярны этой плоскости.
Направление кориолисова ускорения можно определить по правилу Н.Е. Жуковского: для определения
направления ускорения Кориолиса
необходимо вектор относительной скорости
спроектировать на плоскость,
перпендикулярную оси переносного вращения,
и повернуть эту проекцию в направлении
вращения. В плоских механизмах вектор относительной скорости уже лежит в плоскости вращения.

лекция № 5

Слайд 6

Тема 4.

лекция № 5

Слайд 7

Тема 4.
5. На основе зависимостей между ускорениями точек при

различных движениях звеньев определить величины и направления составляющих абсолютных ускорений точек механизма.
6. С помощью масштабного коэффициента найти длины отрезков, изображающих составляющие абсолютных ускорений точек механизма.
7. Показать векторы составляющих абсолютных ускорений точек.
8. По длинам лучей, выходящих из полюса плана ускорений, определить значения абсолютных ускорений точек механизма.

лекция № 5

Слайд 8

Тема 4.
Свойства плана ускорений:
1. Отрезки планов ускорений проходящие через полюс

изображают абсолютные ускорения. Направление абсолютных ускорений всегда получается от полюса. В конце векторов абсолютных ускорений принято ставить малую букву той КП, которой обозначена соответствующая точка на плане механизма;
2. Отрезки плана ускорений, соединяющие концы векторов абсолютных ускорений, обозначают относительные ускорения;
3. Векторы относительных ускорений точек жесткого звена образуют на плане ускорений фигуру, подобную этому звену и повернутую на угол (1800–φ) в сторону углового ускорения (здесь φ – угол между нормальной составляющей относительного ускорения и вектором полного относительного ускорения) (принцип подобия);
4. Неподвижные точки механизма имеют соответствующие им точки плана ускорений, расположенные в полюсе.

лекция № 5

Слайд 9

Тема 4.

лекция № 5

Слайд 10

Тема 4.

лекция № 5

Слайд 11

Тема 4.

лекция № 5

Слайд 12

Тема 4.

лекция № 5

Слайд 13

лекция № 5
Тема 4.
Сравнивая треугольник abc плана
ускорений с

треугольником ABC на
плане положений, можно сделать
вывод, что они подобны, так как
длины векторов относительных ускорений
ab, ac и bc пропорциональны длинам
отрезков AB, AC и BC жесткого звена,
а сами векторы повернуты на угол
(1800–φ) в сторону углового ускорения
(здесь φ – угол между нормальной
составляющей относительного ускорения
и вектором полного относительного
ускорения). Сказанное подтверждает
принцип подобия в плане ускорений.

Слайд 14

Тема 4.
Пример 2. Определение ускорений точек звена, входящего в
поступательную

пару.
Пусть известны длины звеньев, положение ведущего звена, угловая скорость ( ) и угловое ускорение ( ) кулисы, линейные скорость (V2) и ускорение (a2) движения ползуна по кулисе. Требуется найти ускорение точки В ползуна.
Точка B, принадлежащая ползуну,
совершает сложное движение: она
вращается вместе с кулисой ОА и
движется по ней. За переносное
движение примем движение
точки B1, совпадающей с т. В ползуна и
вращающейся вместе с кулисой, а
относительное – движение точки В
ползуна относительно точки B1.

Слайд 15

Тема 4.

Слайд 16

Тема 4.

лекция № 5

Слайд 17

Тема 4.
После построения плана ускорений и определения значений ускорений всех

характерных точек механизма переходят к определению значений и направлений действия угловых ускорений звеньев механизма, если они не были известны заранее.
Угловое ускорение – это отношение тангенциального (касательного) ускорения звена механизма к действительной длине этого звена.
Направление углового ускорения определяется вектором тангенциального ускорения, перенесенного с плана ускорений в точку звена, совершающую вращательное движение. При этом разрывается связь между этим звеном и остальными звеньями механизма. В этом случае, рассматриваемая точка совместно со звеном, под действием вектора тангенциального ускорения, получает возможность совершать вращательное движение вокруг неподвижной точки этого звена в направлении действия векторов тангенциального ускорения.
Полученное направление вращательного движения звена и является направлением действия его углового ускорения.
Рассмотрим пример построения плана ускорений механизма.

лекция № 5

Слайд 18

Тема 4.
Пример 3. Определение ускорений точек и угловых ускорений звеньев кулисного

механизма
Пусть известны размеры звеньев, положение ведущего звена,
угловые скорости звеньев, скорость движения камня 3 относительно кулисы 2. Требуется определить составляющие ускорения камня 3 механизма.
Точка A2, принадлежащая камню
3, совершает сложное движение: она
вращается вместе с кулисой 2 и движется
по ней. За переносное движение примем
движение т. A3, совпадающей с т. A2 камня
и вращающейся вместе с кулисой 2, а
за относительное – движение камня
по кулисе.

лекция № 5

Слайд 19

Тема 4.
При этом вектор абсолютного ускорения т. А3, принадлежащей кулисе,

будет равен:
где = 2. lAB – нормальная составляющая ускорения переносного движения (направлена параллельно АВ от т. А к т. В); – тангенциальная составляющая ускорения (направлена
перпендикулярно AB, величина неизвестна).
Вектор относительного ускорения т. А2 ( ) неизвестен по величине, но известен по направлению (параллелен АВ).
Появится и кориолисово ускорение т. А2, равное
Здесь – угловая скорость кулисы;
– скорость движения камня 3 по кулисе.
Направление определяется по правилу Жуковского (см.рис.) путем поворота вектора относительной скорости на 90° в направлении .

лекция № 5

Слайд 20

Тема 4.
Тогда абсолютное ускорение т. А2
камня 3 определится векторным
уравнением:
Величина абсолютного

ускорения
этой точки, совпадающей с т. А1,
принадлежащей кривошипу 1, равна
Векторное уравнение решаем графически,
путем построения плана ускорений, таким
образом, чтобы известный вектор был
замыкающим в многоугольнике ускорений.

лекция № 5

Слайд 21

Тема 4.

лекция № 5

Слайд 22

Тема 4.
Из конца последнего вектора (т. n1)
проводим прямую, параллельную АВ

(направление вектора относительного
ускорения ). Точка пересечения
(a3) векторов и определит решение
векторного уравнения.
Определяем составляющие абсолютного
ускорения камня 3:
Определим ускорения остальных точек
механизма. Для этого находим ускорение
т. А3, принадлежащей кулисе:

лекция № 5

Слайд 23

Тема 4.

лекция № 5

Слайд 24

Тема 4.
Точка d пересечения этого
перпендикуляра с горизонтальной прямой,
проведенной через

полюс ра и
представляющей собой направление
вектора абсолютного ускорения т. D ( ),
определит величины ускорений:
Величины угловых ускорений звеньев
определятся по формулам:
Оба ускорения будут направлены против
часовой стрелки.

лекция № 5

Слайд 25