Содержание
- 2. Задачи молекулярной физики Круг вопросов, охватываемых молекулярной физикой, чрезвычайно широк. В ней рассматриваются: строение вещества и
- 3. Развитие молекулярной физики привело к выделению из неё многих самостоятельных разделов: статистической физики, физической кинетики, физики
- 4. Стандартная структура курса «Молекулярная физика»: 1. Элементы классической термодинамики; 2. Элементы молекулярно-кинетической теории (физической кинетики); 3.
- 5. История развития молекулярной физики Д. Бернулли в 1738 г. рассчитал давление газа, исходя из молекулярно- кинетических
- 6. В начале XX века молекулярная физика вступила в новый этап развития. В работах Перрена и Сведберга
- 7. Рекомендуемая литература Матвеев А.Н. Молекулярная физика. М., 1981-2010 (есть 4 издания этого учебника). Сивухин Д.В. Термодинамика
- 8. ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СИСТЕМЫ, ПАРАМЕТРЫ И РАВНОВЕСИЕ, ОБЩАЯ ТЕРМИНОЛОГИЯ Всякий материальный объект, состоящий из большого числа частиц, называется
- 9. Совокупность независимых макроскопических параметров определяет состояние системы. Величины, не зависящие от предыстории системы и полностью определяемые
- 10. Закрытые ТС – это системы, не обменивающиеся веществом (частицами) с другими системами (или окружающей средой). Открытые
- 11. Идеальный газ Уравнение Клапейрона-Менделеева (Clapeyron, 1834; Менделеев, 1874) – экспериментально установленная зависимость между термодинамическими параметрами идеального
- 12. Основанные на макроскопическом опыте представления об особенностях термодинамического равновесия макроскопических систем принимаются в термодинамике в качестве
- 13. Второе исходное положение термодинамики (второй постулат) связано с другими свойствами термодинамического равновесия как особого вида теплового
- 14. Иногда второй постулат называют нулевым началом термодинамики, так как оно, подобно первому и второму началам, определяющим
- 15. Равновесные и неравновесные, обратимые и необратимые процессы В термодинамически равновесном состоянии ни один параметр системы со
- 16. Внутренняя энергия системы, теплота и работа Всякая термодинамическая система состоит из огромного числа частиц. Энергия этих
- 17. Внутренняя энергия U является внутренним параметром и при равновесии зависит от внешних параметров ai и температуры
- 18. Как видно из определения теплоты и работы, эти два рассматриваемых в термодинамике различных способа передачи энергии
- 19. Термическое и калорическое уравнения состояния Второй постулат термодинамики о том, что равновесные внутренние параметры являются функциями
- 20. Простые термодинамические системы: это ТС с постоянным числом частиц, состояние которых определяется только одним внешним параметром
- 21. Первое начало термодинамики Уравнение первого начала термодинамики является математическим выражением количественной стороны закона сохранения и превращения
- 22. Первое начало термодинамики устанавливает следующее: Внутренняя энергия системы является однозначной функцией ее состояния и изменяется только
- 23. Теплоемкости Изучаемые в термодинамике свойства систем (и соответственно величины, характеризующие эти свойства) могут быть разделены на
- 24. Идеальный газ: для молярных теплоемкостей (ν = 1) для удельных теплоемкостей для разности теплоемкостей на одну
- 25. Основные термодинамические процессы и их уравнения Во всякой термодинамической системе (простой или сложной) возможны три процесса:
- 26. Второе начало термодинамики Первое начало термодинамики устанавливает существование у всякой системы однозначной функции состояния – внутренней
- 27. Открытие второго начала связано с анализом работы тепловых машин, чем и определяется его исходная формулировка. Впервые
- 28. Циклические процессы Важным практическим приложением термодинамики являются тепловые машины. Под тепловой машиной понимают устройство, преобразующее некоторую
- 29. Первая теорема Карно: КПД идеального цикла Карно не зависит от рода рабочего тела. Вторая теорема Карно:
- 30. Цикл Отто Цикл Отто реализован в карбюраторных двигателях, использующих высокосортные быстро сгорающие сорта бензинов. Он изображён
- 31. Цикл Дизеля Цикл Дизеля реализован в двигателях, работающих на низкосортном, относительно медленно сгорающем топливе. Он изображён
- 32. Холодильная машина Холодильные машины это устройства, в которых за счёт внешней механической работы количество теплоты передаётся
- 33. Энтропия (Р.Клаузиус, 1865 г.) Используя первое начало термодинамики для обратимых процессов и деля обе части этого
- 34. Если система обратимым путём совершает круговой процесс (цикл), то следовательно ΔS=0 , а S = const.
- 35. В изолированной термодинамической системе при любом обратимом изменении состояния её энтропия не изменяется. Математически это можно
- 36. Первое слагаемое в этой формуле может быть заменено на изменение энтропии, так как этот процесс обратимый.
- 37. Второе начало термодинамики - один из основных законов термодинамики, устанавливающий необратимость макроскопических процессов, протекающих с конечной
- 38. Понятие «вечный двигатель» появилось где-то в 13 веке и означало воображаемый двигатель, который после запуска совершал
- 39. Термодинамическая шкала температур В 1848 г. В. Томсон (лорд Кельвин) указал, что теоремой Карно можно воспользоваться
- 40. Третье начало термодинамики В начале ХХ в. (1906-1912 гг.) в результате исследований свойств физических систем при
- 42. Скачать презентацию
Задачи молекулярной физики
Круг вопросов, охватываемых молекулярной
физикой, чрезвычайно широк.
В ней рассматриваются:
Задачи молекулярной физики
Круг вопросов, охватываемых молекулярной
физикой, чрезвычайно широк.
В ней рассматриваются:
изменение под влиянием внешних факторов
(давления, температуры, каких-либо внешних
полей); явления переноса (диффузия,
теплопроводность, вязкость); фазовое равновесие
и процессы фазовых переходов (кристаллизация,
плавление, испарение, конденсация); критическое
состояние вещества; поверхностные явления на
границах раздела фаз.
Развитие молекулярной физики привело к выделению из неё многих самостоятельных разделов:
Развитие молекулярной физики привело к выделению из неё многих самостоятельных разделов:
На основе общих теоретических представлений молекулярной физики получили развитие физика металлов, физика полимеров, физика плазмы, кристаллофизика, физико-химия дисперсных систем и поверхностных явлений, теория массо- и теплопереноса, физико-химическая механика.
При всём различии объектов и методов исследования сохраняется главная идея: молекулярная физика дает описание макроскопических свойств вещества на основе микроскопической (молекулярной) картины его строения
(А.Н. Матвеев. Молекулярная физика).
Стандартная структура курса «Молекулярная физика»:
1. Элементы классической термодинамики;
2. Элементы молекулярно-кинетической теории
Стандартная структура курса «Молекулярная физика»:
1. Элементы классической термодинамики;
2. Элементы молекулярно-кинетической теории
3. Элементы статистической физики;
4. Свойства реальных газов, жидкостей и твердых тел.
История развития молекулярной физики
Д. Бернулли в 1738 г. рассчитал давление газа,
История развития молекулярной физики
Д. Бернулли в 1738 г. рассчитал давление газа,
кинетических представлений.
М.В. Ломоносов внес существенный вклад в развитие молекулярно-
кинетических представлений о строении вещества, выступал против идеи
“теплорода”.
В первой половине XIX века появились экспериментальные
подтверждения гипотезы об атомном строении вещества, исходя в
основном из результатов химических исследований.
Строгое научное развитие термодинамики началось со второй половины
XIX века в работах Р. Клаузиуса, в которых он постулировал I и II начала
термодинамики, ввел понятие энтропии.
Первым сформировавшимся разделом молекулярной физики была
кинетическая теория газов (Д.К. Максвелл, Л. Больцман).
В процессе её развития в работах Дж.У. Гиббса была создана
классическая статистическая физика.
Исследования в области взаимодействия молекул (межмолекулярных сил)
явились основой развития теории поверхностных явлений.
Межмолекулярные взаимодействия были учтены Ван-дер-Ваальсом (1873)
при объяснении физических свойств реальных газов и жидкостей.
В начале XX века молекулярная физика вступила в новый этап развития.
В начале XX века молекулярная физика вступила в новый этап развития.
Учение о межатомных взаимодействиях на основе представлений квантовой механики получило развитие в работах Борна, Лондона, Гайтлера и Дебая.
Теория переходов из одного агрегатного состояния в другое, намеченная Ван-дер-Ваальсом и Томсоном, и развитая в работах Гиббса (конец XIX века), Ландау и Фольмера (1930-е годы) и их последователей, превратилась в современную теорию образования фаз – важный самостоятельный раздел физики.
Объединение статистических методов с современными представлениями о структуре вещества в работах Френкеля, Эйринга (1935-1936), Бернала и других привело к молекулярной физике жидких и твёрдых тел.
Развитие термодинамики необратимых процессов произошло во второй половине 20 века (Л. Онзагер, И. Пригожин).
Рекомендуемая литература
Матвеев А.Н. Молекулярная физика. М., 1981-2010 (есть 4 издания этого
Рекомендуемая литература
Матвеев А.Н. Молекулярная физика. М., 1981-2010 (есть 4 издания этого
Сивухин Д.В. Термодинамика и молекулярная физика. М.,1990.
Кикоин А.К., Кикоин И.К. Молекулярная физика. М.,1976.
Савельев И.В. Курс общей физики. Т.3. Молекулярная физика и термодинамика. М., 2001.
Иродов И.Е. Задачи по общей физике. М.,1988.
Иродов И.Е. Физика макросистем. Основные законы.
ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СИСТЕМЫ, ПАРАМЕТРЫ И РАВНОВЕСИЕ, ОБЩАЯ ТЕРМИНОЛОГИЯ
Всякий материальный объект, состоящий из
ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СИСТЕМЫ, ПАРАМЕТРЫ И РАВНОВЕСИЕ, ОБЩАЯ ТЕРМИНОЛОГИЯ
Всякий материальный объект, состоящий из
Величины, определяемые положением не входящих в систему внешних тел, называются внешними параметрами. Внешние параметры являются функциями координат внешних тел.
Величины, определяемые совокупным движением и распределением в пространстве входящих в систему частиц, называются внутренними параметрами. Внутренние параметры определяются положением и движением этих частиц и значением внешних параметров.
В зависимости от условий, в которых находится система, одна и та же величина может быть как внешним, так и внутренним параметром.
Различие между внешними и внутренними параметрами зависит от того, где мы проводим границу между системой и внешними телами.
Совокупность независимых макроскопических параметров определяет состояние системы. Величины, не зависящие от
Совокупность независимых макроскопических параметров определяет состояние системы. Величины, не зависящие от
Состояние системы называется стационарным, если параметры системы с течением времени не изменяются.
Если в системе не только все параметры постоянны во времени, но и нет никаких стационарных потоков за счет действия каких-либо внешних источников, то такое состояние системы называется равновесным (состояние термодинамического равновесия). Различают полное термодинамическое равновесное и локальное термодинамическое равновесие.
Термодинамическими системами (ТС) обычно называют не всякие макроскопические системы, а только те, которые находятся в термодинамическом равновесии. Аналогично, термодинамическими параметрами называются те параметры, которые характеризуют систему в ее термодинамическом равновесии.
Внутренние параметры системы разделяют на интенсивные и экстенсивные. Параметры, не зависящие от массы или числа частиц в системе, называются интенсивными (давление, температура и др.); параметры, пропорциональные массе или числу частиц в системе, называются экстенсивными (энергия, энтропия и др.). Экстенсивные параметры характеризуют систему как целое, в то время как интенсивные могут принимать определенные значения в каждой точке системы.
Закрытые ТС – это системы, не обменивающиеся веществом (частицами) с другими
Закрытые ТС – это системы, не обменивающиеся веществом (частицами) с другими
Открытые ТС – это системы, обменивающиеся веществом и энергией с другими системами (или окружающей средой).
Изолированные (замкнутые) ТС – это системы, не обменивающиеся с другими системами (окружающей средой) ни энергией, ни веществом.
Адиабатные (адиабатически изолированные) ТС – это системы, в которых нет теплообмена с другими системами.
Для описания т.н. простых ТС используют основные параметры состояния – температуру, давление, объём (PVT-данные).
Единица давления в СИ: 1 Па =1 Н/м2
Часто используют производную единицу 1 бар=105 Па
В системе СГС: 1 дин/см2 =0,1 Па
В технике используют :
1 ат =1 кг/см2 = 0,98 бар - техническая атмосфера
1 атм - физическая атмосфера - равна давлению столба ртути высотой 760 мм.
1 атм = 1,013 бар
В области низких давлений используют 1 Торр = 1/760 атм = 133,322 Па
В СИ температура измеряется в кельвинах: [T] =1 К.
Связь между температурой в градусах Цельсия и Кельвина выражена следующей формулой: t(0C)=T(K) – 273,15
Величина градуса Цельсия равна величине градуса Кельвина.
Идеальный газ
Уравнение Клапейрона-Менделеева (Clapeyron, 1834; Менделеев, 1874) – экспериментально установленная зависимость
Идеальный газ
Уравнение Клапейрона-Менделеева (Clapeyron, 1834; Менделеев, 1874) – экспериментально установленная зависимость
m – масса газа, M – молярная масса, R=8,314 Дж/(моль·К) – универсальная газовая постоянная. Это уравнение обобщает ранее сформулированные опытные газовые законы Бойля-Мариотта (1672-1676), Гей-Люссака (1802), Шарля, Авогадро (1811).
Необходимо различать указанные опытные законы как самостоятельные сущности и их молекулярно-кинетическое обоснование, выполненное гораздо позже.
Основанные на макроскопическом опыте представления об особенностях термодинамического равновесия макроскопических систем
Основанные на макроскопическом опыте представления об особенностях термодинамического равновесия макроскопических систем
В термодинамике постулируется, что изолированная макроскопическая система с течением времени приходит в состояние термодинамического равновесия и никогда самопроизвольно выйти из него не может (первый постулат термодинамики).
Являясь результатом обобщения опыта, это первое исходное положение термодинамики, справедливое для изолированных систем, может быть названо общим началом термодинамики, так как является основой всей термодинамики в целом и определяет рамки ее применимости. Первый постулат о термодинамическом равновесии приводит не только к нижнему пределу применимости термодинамики (системы с малым числом частиц) , но и ограничивает ее применение к реальным системам сверху (галактические масштабы и выше).
Второе исходное положение термодинамики (второй постулат) связано с другими свойствами термодинамического
Второе исходное положение термодинамики (второй постулат) связано с другими свойствами термодинамического
Если имеются три равновесные системы А, В, С и если системы А и В порознь находятся в равновесии с системой С, то системы А и В находятся в термодинамическом равновесии и между собой (свойство транзитивности термодинамического равновесия).
Следовательно, состояние термодинамического равновесия системы
определяется не только ее внешними параметрами ai , но и еще одной величиной – температурой T, характеризующей ее внутреннее состояние. Значения величины T при тепловом контакте различных равновесных систем в результате обмена энергией становятся для них одинаковыми как при продолжающемся тепловом контакте, так и после его устранения.
Иногда второй постулат называют нулевым началом термодинамики, так как оно, подобно
Иногда второй постулат называют нулевым началом термодинамики, так как оно, подобно
Все равновесные внутренние параметры системы являются функциями внешних параметров и температуры (другая формулировка второго постулат а термодинамики).
Второй постулат термодинамики позволяет определить изменение температуры тела по изменению какого-либо его внутреннего параметра, нa чем и основано устройство различных термометров.
Равновесные и неравновесные,
обратимые и необратимые процессы
В термодинамически равновесном состоянии ни
Равновесные и неравновесные,
обратимые и необратимые процессы
В термодинамически равновесном состоянии ни
Этот процесс перехода системы из неравновесного состояния в равновесное называется релаксацией, а промежуток времени, в течение которого система возвращается в состояние равновесия, называется временем релаксации.
Процесс называется равновесным или квазистатическим, если все параметры системы изменяются физически бесконечно медленно, так что система все время находится в равновесных состояниях.
Только такой процесс вы сможете изобразить графически на диаграмме!
Поэтому выводы, получаемые термодинамикой для равновесных процессов играют в ней роль своего рода предельных теорем.
Внутренняя энергия системы, теплота и работа
Всякая термодинамическая система состоит из огромного
Внутренняя энергия системы, теплота и работа
Всякая термодинамическая система состоит из огромного
Полная энергия системы разделяется на внешнюю и внутреннюю. Часть энергии, состоящая из энергии движения системы как цeлого и потенциальной энергии системы в поле внешних сил, называется внешней энергией. Остальная часть энергии системы называется внутренней энергией.
В термодинамике не рассматриваются движение системы как целого и изменение ее потенциальной энергии при таком движении.
Внутренняя энергия системы состоит из энергии разных видов движения и взаимодействия входящих в систему частиц: энергия поступательного и вращательного движений молекул и колебательного движения атомов, энергия молекулярного взаимодействия, внутриатомная энергия заполненных электронных уровней, внутриядерная энергия и др.
Внутренняя энергия U является внутренним параметром и при равновесии зависит от
Внутренняя энергия U является внутренним параметром и при равновесии зависит от
При взаимодействии ТС с окружающей средой происходит обмен энергией. При этом возможны два различных способа передачи энергии от системы к внешним телам: с изменением внешних параметров системы и без изменения этих параметров.
Первый способ передачи энергии, связанный с изменением внешних параметров, называется работой, второй способ – без изменения внешних параметров, но с изменением нового термодинамическоrо параметра (энтропии) – теплотой, а сам процесс передачи энергии – теплообменом.
С молекулярно-кинетической точки зрения теплота связана с движением атомов и молекул, из которых состоят тела; она представляет собой микроскопическую форму передачи энергии от одного тела к другому путем непосредственного молекулярного взаимодействия, т.е. посредством обмена энергией между хаотически движущимися частицами обоих тел. Работа, в отличие от теплоты, представляет собой макроскопическую упорядоченную форму передачи энергии путем взаимного действия тел друг на друга.
Как видно из определения теплоты и работы, эти два рассматриваемых в
Как видно из определения теплоты и работы, эти два рассматриваемых в
Если система не обменивается с окружающими телами ни энергией, ни веществом, то она называется изолированной или замкнутой; если же система имеет такой обмен, то она называется открытой. Система, не обменивающаяся с другими телами веществом, но обменивающаяся энергией, называется закрытой, а не обменивающаяся энергией только в форме теплоты – адиабатно изолированной или адиабатной системой.
Работа W и количество теплоты Q имеют размерность энергии, но сами работа и теплота не являются видами энергии; они представляют собой два различных способа передачи энергии, рассматриваемые в термодинамике, и, следовательно, характеризуют процесс энергообмена между системами.
Термическое и калорическое уравнения состояния
Второй постулат термодинамики о том, что равновесные
Термическое и калорическое уравнения состояния
Второй постулат термодинамики о том, что равновесные
называется калорическим уравнением состояния. С его помощью можно будет находить теплоемкости и другие величины, в измерениях которых ранее использовалась внесистемная единица калория.
Если же таким внутренним параметром bk является обобщенная сила Ai, то уравнения
называются термическими уравнениями состояния. С их помощью вычисляется температура. Общее число термических и калорических уравнений состояния равно числу ее степеней свободы (т.е. числу независимых переменных, характеризующих систему).
Вывести уравнения состояния методами термодинамики нельзя!
Простые термодинамические системы: это ТС с постоянным числом частиц, состояние которых
Простые термодинамические системы: это ТС с постоянным числом частиц, состояние которых
Если A=p – давление, a=V – объем системы, то уравнения состояния системы
Для такой простой системы как идеальный газ термическим уравнением состояния является уравнение Клапейрона-Менделеева:
Используя опытный закон Джоуля о независимости внутренней энергии газа от его объема при постоянной температуре
получаем калорическое уравнение состояния идеального газа:
где CV - теплоемкость газа при постоянном объеме.
Первое начало термодинамики
Уравнение первого начала термодинамики является математическим выражением количественной стороны
Первое начало термодинамики
Уравнение первого начала термодинамики является математическим выражением количественной стороны
В 1842-1850 гг. многие исследователи (в первую очередь Майер и Джоуль) практически одновременно пришли к открытию принципа эквивалентности теплоты и работы.
Дата установления этого принципа обычно отождествляется с датой формулировки первого начала термодинамики.
Первое начало также часто формулируют в виде положения о невозможности вечного двигателя первого рода, т.е. такого периодически действующего устройства, которое бы совершало работу, не заимствуя энергии извне.
Положение о вечном двигателе первого рода допускает обращение: работу нельзя ни создать из ничего (без затраты энергии), ни превратить в ничто (без выделения энергии).
Первое начало термодинамики устанавливает следующее:
Внутренняя энергия системы является однозначной функцией
Первое начало термодинамики устанавливает следующее:
Внутренняя энергия системы является однозначной функцией
В термодинамике рассматриваются два типа внешних воздействий: воздействия, связанные с изменением внешних параметров системы (система совершает работу W или над ней совершается работа), и воздействия, не связанные с изменением внешних параметров и обусловленные изменением внутренних параметров или температуры (системе сообщается или отнимается некоторое количество теплоты Q ).
Для элементарного процесса уравнение первого начала таково:
Для конечного процесса
Уравнение первого начала в дифференциальной или интегральной форме справедливо как для равновесных, так и для неравновесных процессов.
Теплоемкости
Изучаемые в термодинамике свойства систем (и соответственно величины, характеризующие эти свойства)
Теплоемкости
Изучаемые в термодинамике свойства систем (и соответственно величины, характеризующие эти свойства)
Теплоемкость определяет количество теплоты, необходимое для изменения температуры системы на 1 К, т.е. С ≡ δQ/dT.
Так как количесгво теплоты δQ, необходимое для изменения температуры системы на dT, зависит от характера происходящего при этом процесса, то и теплоемкость С системы также зависит от условий, при которых определяется δQ/dT. Это означает, что теплоемкость является не функцией состояния системы, а функцией процесса: одна и та же система в зависимости от происходящего в ней nри нагревании процесса обладает различными теплоемкостями. Численно величина С изменяется в пределах от - ∞ до + ∞. Наибольшее практическое значение имеют теплоемкости Cp и Cv .
Идеальный газ:
для молярных теплоемкостей (ν = 1)
для удельных теплоемкостей
для разности теплоемкостей
Идеальный газ:
для молярных теплоемкостей (ν = 1)
для удельных теплоемкостей
для разности теплоемкостей
Здесь NА = 6,022 ·1023 моль-1 – постоянная Авоrадро; k= 1,38·10-23 Дж/К – постоянная Больцмана.
Основные термодинамические процессы и их уравнения
Во всякой термодинамической системе (простой или
Основные термодинамические процессы и их уравнения
Во всякой термодинамической системе (простой или
В простой системе с внешним параметром a и сопряженным ему силовым параметром А кроме названных трех процессов можно наблюдать также процесс при a = const и процесс при А =const. В сложных системах возможно большее число различных процессов. Если внешним параметром является объем системы (а = V и А = р), то процесс при V = const называется изохорным, а при р = const – изобарным.
Эти пять процессов (изотермический, адиабатный, политропный, изохорный и изобарный) считаются основными в термодинамике, причем адиабатный процесс является частным случаем политропного.
Функциональная связь, возникающая в случае простой системы между двумя из величин Т, V, р при том или ином процессе, называется уравнением этого изопроцесса. Уравнения изотермического, изохорного и изобарного процессов непосредственно получаются из уравнения состояния любой простой системы соответственно при T = const, V = const и p = const.
Второе начало термодинамики
Первое начало термодинамики устанавливает существование у всякой системы однозначной
Второе начало термодинамики
Первое начало термодинамики устанавливает существование у всякой системы однозначной
Второе начало термодинамики устанавливает существование у всякой равновесной системы другой однозначной функции состояния - энтропии, которая, в отличие от внутренней энергии, не изменяется у изолированной системы только при равновесных процессах и всегда возрастает при неравновесных процессах.
Таким образом, если первое начало есть закон сохранения и превращения энергии (его количественная сторона в применении к термодинамическим системам), то второе начало представляет собой закон об энтропии.
Открытие второго начала связано с анализом работы тепловых машин, чем и
Открытие второго начала связано с анализом работы тепловых машин, чем и
Позднее Клаузиус и Томсон (Кельвин), по-новому обосновывая эту теорему Карно, почти одновременно положили основание тому, что тепepь входит в содержание второго начала.
Так же как и первое начало, второе начало термодинамики является обобщением данных опыта. Многолетняя человеческая практика привела к установлению определенных закономерностей превращения теплоты в работу и работы в теплоту. В результате анализа этих закономерностей и было сформулировано второе начало в виде закона о существовании энтропии и ее неубывании при любых процессах в изолированных системах.
В отличие от первого начала второе начало определяет условия, при которых возможны процессы, а также возможные направления
протекания процессов. Оказывается, не все процессы, разрешенные первым началом, возможны.
Циклические процессы
Важным практическим приложением термодинамики являются тепловые машины.
Под тепловой машиной понимают
Циклические процессы
Важным практическим приложением термодинамики являются тепловые машины.
Под тепловой машиной понимают
Циклом называется термодинамический процесс, начало и конец которого совпадают. Работа цикла складывается из работы самой системы (участок1L12) и работы над системой (участок 2L21):
Работа цикла численно равна площади фигуры, ограниченной кривой, изображающей цикл. Газ совершает работу на участке 1L12 за счёт
полученного от нагревателя количества теплоты, а на участке 2L21 над газом совершается работа внешними силами. Чтобы работа внешних сил была
меньше работы газа, необходимо её совершать при более низкой температуре, а,
следовательно, некоторое количество теплоты должно перейти от рабочего тела – газа к менее нагретому телу – холодильнику.
Первая теорема Карно: КПД идеального цикла Карно не зависит от рода
Первая теорема Карно: КПД идеального цикла Карно не зависит от рода
Вторая теорема Карно: цикл Карно обладает наибольшим КПД по сравнению со всеми другими циклами в том же интервале температур.
Цикл Отто
Цикл Отто реализован в карбюраторных двигателях, использующих
высокосортные быстро сгорающие сорта
Цикл Отто
Цикл Отто реализован в карбюраторных двигателях, использующих
высокосортные быстро сгорающие сорта
Из формулы видно, что увеличение степени сжатия увеличивает КПД цикла, а также видно, что КПД зависит от природы вещества рабочего тела. КПД цикла Отто меньше КПД цикла Карно при том же интервале температур.
Цикл Дизеля
Цикл Дизеля реализован в двигателях, работающих на низкосортном, относительно медленно
Цикл Дизеля
Цикл Дизеля реализован в двигателях, работающих на низкосортном, относительно медленно
КПД цикла Дизеля также меньше, чем КПД цикла Карно в том же температурном интервале. КПД тепловых двигателей невысок и при часто используемых температурах нагревателя и холодильника он равен
30-40%.
Холодильная машина
Холодильные машины это устройства, в которых за счёт внешней механической
Холодильная машина
Холодильные машины это устройства, в которых за счёт внешней механической
Идеальной холодильной машиной является машина, работающая по обращённому циклу Карно. Схема работы холодильной машины приведена на рис. 4.5, а диаграмма процессов цикла – на рис.4.6.
Энтропия (Р.Клаузиус, 1865 г.)
Используя первое начало термодинамики для обратимых процессов
и
Энтропия (Р.Клаузиус, 1865 г.)
Используя первое начало термодинамики для обратимых процессов
и
Правая часть этого равенства является полным дифференциалом, cледовательно, при обратимых процессах и приведённая теплота тоже является полным дифференциалом, что является признаком функции состояния.
Функция состояния, дифференциалом которой является ,
называется энтропией и обозначается S. Таким образом, энтропия – функция состояния.
Это равенство справедливо только для обратимых процессов и удобно для расчёта изменения энтропии при конечных процессах:
Если система обратимым путём совершает круговой процесс (цикл), то
следовательно ΔS=0 ,
Если система обратимым путём совершает круговой процесс (цикл), то
следовательно ΔS=0 ,
Выражая количество теплоты через приращение энтропии для элементарного процесса, и подставляя его в уравнение для первого начала термодинамики, получим новый вид записи этого уравнения, которое принято называть основным термодинамическим тождеством:
TdS = dU +δW
В случае необратимых неравновесных процессов
а для необратимых круговых процессов выполняется неравенство Клаузиуса:
В изолированной термодинамической системе при любом обратимом изменении состояния её энтропия
В изолированной термодинамической системе при любом обратимом изменении состояния её энтропия
Предположим, что переход из состояния 1 в состояние 2 по пути L1 обратим, а из состояния 2 в состояние 1 по пути L2 – необратим (рис.4.7). Тогда справедливо неравенство Клаузиуса. Запишем выражение для правой части этого неравенства, соответствующее нашему примеру:
Первое слагаемое в этой формуле может быть заменено на изменение энтропии,
Первое слагаемое в этой формуле может быть заменено на изменение энтропии,
Если система изолирована, то δQ = 0, а последнее неравенство будет иметь вид: то есть энтропия изолированной системы при необратимом процессе возрастает.
Рост энтропии продолжается не беспредельно, а до определённого максимального значения, характерного для данного состояния системы. Это максимальное значение энтропии соответствует состоянию термодинамического равновесия.
Рост энтропии при необратимых процессах в изолированной системе означает, что энергия, которой обладает система, становится менее доступной для преобразования в механическую работу.
Второе начало термодинамики - один из основных законов термодинамики, устанавливающий необратимость
Второе начало термодинамики - один из основных законов термодинамики, устанавливающий необратимость
Существует несколько формулировок второго начала термодинамики. Формулировка Клаузиуса (1850)
Невозможен самопроизвольный переход тепла от менее к более нагретому телу, или невозможны процессы, единственным конечным результатом которых был бы переход тепла от менее к более нагретому телу (теплота не может самопроизвольно перейти от более холодного тела к более нагретому без каких-либо других изменений (компенсаций) в системе.
Формулировка Томсона (Кельвина, 1851)
Невозможны процессы, единственным конечным результатом которых было бы превращение тепла целиком в работу (невозможно преобразовать в работу всю теплоту, взятую от тела с однородной температурой, не производя никаких других изменений в состоянии системы (невозможно создать вечный двигатель второго рода).
Формулировки Томсона и Клаузиуса эквивалентны.
Понятие «вечный двигатель» появилось где-то в 13 веке и означало воображаемый
Понятие «вечный двигатель» появилось где-то в 13 веке и означало воображаемый
Наряду с вечным двигателем первого рода рассматривают вечный двигатель второго рода – воображаемую циклическую машину, которая полностью превращала бы в механическую работу теплоту, извлекаемую из окружающих тел (океана, атмосферного воздуха и т.п.). Вечный двигатель второго рода противоречит второму началу термодинамики.
Термодинамическая шкала температур
В 1848 г. В. Томсон (лорд Кельвин) указал, что
Термодинамическая шкала температур
В 1848 г. В. Томсон (лорд Кельвин) указал, что
Такая шкала называется термодинамической шкалой температур, в которой фигурирует так называемая абсолютнаятермодинамическая температура, которая не может быть отрицательной. Этот факт отражает практическую значимость второго начала термодинамики.
Можно показать, что термодинамическая шкала температур
тождественна шкале идеально-газового термометра.
Международная практическая шкала температур (МПТШ) образована так,
чтобы было сравнительно просто калибровать измерительные приборы и
достаточно точно воспроизводить термодинамическую шкалу температур.
Третье начало термодинамики
В начале ХХ в. (1906-1912 гг.) в результате исследований
Третье начало термодинамики
В начале ХХ в. (1906-1912 гг.) в результате исследований
В результате экспериментальных исследований было сформулировано третье начало термодинамики:
По мере приближения температуры к 0К энтропия всякой равновесной системы при изотермических процессах перестает зависеть от каких-либо термодинамических параметров состояния и в пределе (Т → 0К) принимает одну и ту же для всех систем универсальную постоянную величину, которую можно принять равной нулю.