Скачок уплотнения. Возникновение скачка уплотнения

величине изменение давления как сумму следующих друг за другом малых возмущений. Примером подобного явления в капельной жидкости является рассмотренный выше гидравлический удар.
Рассмотрим распространение конечных возмущений в газе, который находится в трубе с поршнем и сначала неподвижен, рисунок 1.

(w1>a; M1 > 1) острого клина с очень малым углом раствора θ, когда возмущение потока весьма невелико и угол α характеристики АВ может быть определен по формуле для характеристик
α = arcsin*1/М1

оказывается конечным; волна уплотнения АВ носит название косого скачка уплотнения (рисунок 2 б), при переходе через который скачкообразно возрастают p, ρ и T, а скорость газа уменьшается (w2 < w1), но остается , в целом, сверхзвуковой. При этом угол косого скачка β > угла Маха α, уменьшается с увеличением w1(M1) и возрастает с увеличением θ.
Кроме случая обтекания клина, косой скачок наблюдается при обтекании внутреннего тупого угла α (рисунок 2 в), когда сверхзвуковой поток, текущий вдоль плоской стенки, поворачивает вместе с ней на угол θ. Косой скачок появляется также при сверхзвуковых истечениях газа в среду с повышенным противодавлением (рисунок 2 г) (например, при истечении из сопла Лаваля на нерасчетных режимах). В этом случае θ определяется отношением давлений р2/р1 > 1.

чем косых при плоских течениях (рис. 3)