Содержание
- 2. Внутренняя энергия и теплоемкость идеального газа Средняя энергия одной молекулы Т.к. молекулы идеального газа на расстоянии
- 3. Теплоемкость Теплоёмкость тела величина, равная количеству теплоты, которую надо сообщить телу, чтобы повысить его температуру на
- 4. Для газов удобно пользоваться молярной теплоемкостью Сμ − количество теплоты, необходимое для нагревания 1 моля газа
- 5. Теплоёмкость термодинамической системы зависит от того, как изменяется состояние системы при нагревании. Наибольший интерес представляет теплоемкость
- 6. Если газ нагревать при постоянном объёме, то всё подводимое тепло идёт на нагревание газа, то есть
- 7. Если нагревать газ при постоянном давлении (СР) в сосуде с поршнем, то подводимое тепло затрачивается и
- 8. Запишем I начало ТД для 1 моля газа разделим на dT CV pVμ=RT Vμ=RT/p Т.о. работа,
- 9. Число степеней свободы, проявляющееся в теплоемкости зависит от температуры. Результаты МКТ верны для определенных температурных интервалов,
- 10. Применение первого начала термодинамики к изопроцессам Изопроцесс – процесс, проходящий при постоянном значении одного из основных
- 11. ► Изотермический процесс – процесс, происходящий в физической системе при постоянной температуре (T = const). В
- 12. Используя формулу U = νсVT , получаем dU = νсV dT = 0 Следовательно, внутренняя энергия
- 13. ► Изохорический процесс – процесс, происходящий в физической системе при постоянном объеме (V = const). -
- 14. Изохорический процесс: V = const Из уравнения состояния идеального газа для двух температур T1 и T2
- 15. Пусть начальное состояние газа отвечает состоянию при нормальных условиях Т0 = 0°С = 273.15 °К, р0
- 16. ► Изобарический процесс – процесс, происходящий в физической системе при постоянном давлении (P = const). -
- 17. 2) Изобарический процесс: p = const В изобарическом процессе газ совершает работу Работа равна площади под
- 18. Перепишем последнее соотношение в виде Это равенство раскрывает физический смысл газовой постоянной R - она равна
- 19. ► Адиабатный процесс – процесс, происходящий в физической системе без теплообмена с окружающей средой (Q =
- 20. 4) Адиабатический процесс : dQ = 0 При адиабатическом процессе теплообмен между газом и окружающей средой
- 21. Исключая dT , получаем рdV = - сV (pdV + vdp)/R Откуда Интегрируя, находим
- 22. Последнюю формулу можно переписать в виде Следовательно это уравнение адиабатического процесса - уравнение Пуассона Так как
- 23. Используя уравнение состояния идеального газа, преобразуем уравнение Пуассона к виду Значит или При адиабатическом расширении идеальный
- 24. Политропический процесс Политропический процесс – процесс, протекающий при постоянной теплоёмкости, cm = const. где n -
- 25. Найдем уравнение политропы для идеального газа. Из первого начала термодинамики следует откуда получаем
- 26. С другой стороны, из уравнения состояния идеального газа Поэтому можно записать Поскольку cP = cV +
- 27. Обозначим , получим Интегрируем Следовательно - уравнение политропы, n - показатель политропы.
- 28. Все изопроцессы являются частным случаем политропического процесса:
- 29. Энтропия Адиабатические процессы в термодинамических системах могут быть равновесными и неравновесными. Для характеристики равновесного адиабатического процесса
- 32. Следовательно, S = const, адиабатный процесс по другому называют – изоэнтропийным процессом. Энтропия системы пропорциональна массе
- 33. Изопроцессы могут быть изображены графически в координатных системах, по осям которых отложены параметры состояния. давление p
- 34. Удобство координатной системы р, V В масштабе чертежа внешняя работа изображается площадью, ограниченной кривой процесса 1—2
- 35. Круговые (замкнутые) процессы Совокупность термодинамических процессов, в результате которых система возвращается в исходное состояние, называется круговым
- 36. Тепловая машина Циклически действующее устройство, превращающее теплоту в работу, называется тепловой машиной или тепловым двигателем. Q1
- 39. Для того чтобы поршень совершил полезную работу, необходимо выполнить условие: А2 Процесс 2–1: – первое начало
- 40. Сложим два уравнения и получим: Рабочее тело совершает круговой процесс 1a2b1 – цикл. К.п.д.
- 41. Процесс возвращения рабочего тела в исходное состояние происходит при более низкой температуре. Следовательно, для работы тепловой
- 42. Цикл Карно Никола Леонард Сади КАРНО – блестящий французский офицер инженерных войск, в 1824 г. опубликовал
- 43. из всех периодически действующих тепловых машин, имеющих одинаковые температуры нагревателей и холодильников, наибольшим КПД обладают обратимые
- 45. Процесс А-В – изотермическое расширение Процесс В-С – адиабатическое расширение. γ – коэффициент Пуассона.
- 46. Процесс С-D – изотермическое сжатие Процесс D-A – адиабатическое сжатие.
- 48. КПД цикла Карно η Если Т2 = 0, то η = 1, что невозможно, т.к. абсолютный
- 49. При изотермических процессах температура остаётся постоянной, при адиабатических отсутствует теплообмен, а значит, сохраняется энтропия: Поэтому цикл
- 51. Скачать презентацию