Содержание
- 2. Фазовые состояния и превращения воды Вода в равновесном состоянии (без энергетических взаимодействий с окружающей средой )
- 3. Фазовые состояния и превращения воды Вода в неравновесном состоянии (с энергетическими взаимодействиями с окружающей средой )
- 4. Для характеристики влажного насыщенного пара используется понятие степени сухости х, представляющее собой отношение массы сухого насыщенного
- 5. Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
- 6. Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
- 7. Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
- 8. Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
- 9. Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
- 10. Жидкость на линии фазового перехода Энтропия жидкости на линии насыщения x = 0 определяется исходя из
- 11. Сухой насыщенный пар
- 12. Сухой насыщенный пар , Все параметры сухого насыщенного пара отмечаются двумя штрихами (v", h", s" и
- 13. Влажный насыщенный пар располагается между пограничными кривыми x = 0 и x = 1. (е) на
- 14. Перегретый пар Изобарный подвод теплоты к сухому насыщенному пару приводит к повышению его Т по отношению
- 15. Перегретый пар Анализ представленных на графике опытных данных при Р 1) при постоянном Р с повышением
- 16. Таблицы т/д свойств При ориентации в фазовых состояниях воды и пара с использованием таблиц необходимо помнить:
- 17. Диаграмма T,s для воды и водяного пара Для иллюстрации процессов изменения состояния воды и водяного пара
- 18. Диаграмма h,s для воды и водяного пара . В инженерной практике широкое применение находит h,s- диаграмма
- 19. Основные процессы изменения состояния водяного пара В практике теплоэнергетики наиболее часто встречаются: изохорный процесс (растопка котла
- 20. ВЛАЖНЫЙ ВОЗДУХ Влажный воздух – это смесь сухого воздуха и водяного пара. В воздухе при определенных
- 21. ВЛАЖНЫЙ ВОЗДУХ Абсолютная влажность ρ – это массовое количество водяных паров в м3 влажного воздуха. Для
- 22. Характеристики атмосферного влажного воздуха При Т-х атм воздуха 0-50 оС Р парц водяного пара очень мало
- 23. ВЛАЖНЫЙ ВОЗДУХ Для определения энтальпии твердой фазы воды (лед, снег) принимаются постоянными удельная теплота плавления льда
- 24. Психрометр - прибор для определения влагосодержания атмосферного воздуха, состоит из двух термометров: сухого и мокрого. Мокрый
- 25. H,d-диаграмма атмосферного влажного воздуха Ось координат влагосодержаний d имеет нулевое начало. Вертикальные линии в H,d- диаграмме
- 26. H,d-диаграмма атмосферного влажного воздуха Область ненасыщенного влажного воздуха Для ненасыщенного влажного воздуха в H,d- диаграмме (область
- 27. H,d- диаграмма атмосферн. Влажного воздуха Область перенасыщенного влажного воздуха В области перенасыщенного влажного воздуха (тумана, ниже
- 28. Область перенасыщенного влажного воздуха Рис. 7.7. К определению параметров перенасыщенного влажного воздуха по H,d - диаграмме
- 29. Изображение в H,d- диаграмме изотермы 0 оС в области тумана Рис. 7.8. К определению параметров перенасыщенного
- 30. особенности характеристик влажного воздуха при отрицательных температурах Для температур меньше 0 оС в атмосферном влажном воздухе
- 31. Пример пользования H,d- диаграммой При известных температурах сухого t1 и мокрого tм1 термометров, взятых с показаний
- 33. Скачать презентацию
Фазовые состояния и превращения воды
Вода в равновесном состоянии
(без энергетических взаимодействий
Фазовые состояния и превращения воды
Вода в равновесном состоянии
(без энергетических взаимодействий
У поверхности льда или жидкости всегда присутствует пар. Соприкасающиеся фазы находятся в т/д равновесии: быстрые молекулы вылетают из жидкой фазы, преодолевая поверхностные силы, а из паровой фазы медленные молекулы переходят в жидкую фазу.
В состоянии равновесия каждой Т соответствует определенное давление пара – полное (если над жидкостью присутствует только пар) или парциальное (если присутствует смесь пара с воздухом или другими газами).
Пар, находящийся в равновесном состоянии с ж. фазой, из которой он образовался - насыщенный, а соответствующая ему Т - Т насыщения, а давление – р насыщения.
Фазовые состояния и превращения воды
Вода в неравновесном состоянии
(с энергетическими взаимодействиями
Фазовые состояния и превращения воды
Вода в неравновесном состоянии
(с энергетическими взаимодействиями
Процесс некомпенсированного перехода вещества из ЖФ в Г - испарение.
Процесс некомпенсированного перехода вещества из ТФ в Г - сублимациия (возгонка).
Процесс перехода вещества из жидкой фазы в паровую непосредственно внутри жидкости - кипение.
Любой процесс перехода вещества из жидкой фазы в паровую - парообразование.
Процесс, противоположный парообразованию, т.е. некомпенсированный переход вещества из паровой фазы в жидкую - конденсация.
Процесс, противоположный сублимации, т.е. переход вещества из паровой фазы непосредственно в твердую - десублимация.
Жидкая фаза воды при температуре кипения - насыщенная жидкость.
Пар при температуре кипения (насыщения) - сухой насыщенный пар.
Двухфазная смесь "ж+п" в состоянии насыщения - влажный насыщенный пар.
Для характеристики влажного насыщенного пара используется понятие степени сухости х, представляющее
Для характеристики влажного насыщенного пара используется понятие степени сухости х, представляющее
Отношение массы жидкой фазы воды в состоянии насыщения к массе смеси называется степень влажности (1-х):
Пар с температурой выше температуры насыщения при данном давлении называется перегретым паром. Разность температур перегретого пара t и насыщенного пара того же давления tн называется степенью перегрева пара Δtп = t -tн.
Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
Фазовые диаграммы Р,t-, Р,v- и T,s для Н2О
Жидкость на линии фазового перехода
Энтропия жидкости на линии насыщения x =
Жидкость на линии фазового перехода
Энтропия жидкости на линии насыщения x =
Зная значение энтропии sо при t=0 oС и заданном давлении, энтропию жидкости на линии насыщения при Tн можно определить как
где sо = sо'= 0 – при давлениях, используемых в технике; сp ≅ 4,187 кДж/(кг·К) – при умеренных давлениях.
Определение энтальпии, энтропии и внутренней энергии жидкости при температурах меньших, чем температура насыщения при заданном давлении, ведется аналогичным образом.
Сухой насыщенный пар
Сухой насыщенный пар
Сухой насыщенный пар
,
Все параметры сухого насыщенного пара отмечаются двумя штрихами
Сухой насыщенный пар
,
Все параметры сухого насыщенного пара отмечаются двумя штрихами
r = u"- u' + Р(v"- v') = h"- h'. (6.9)
В процессе парообразования Т не изменяется, следовательно, разность внутренних энергий u" - u' соответствует только работе дисгрегации (разъединения молекул), т.е. работе перевода Ж в П. Она называется внутренней теплотой парообразования ρ: ρ = u" - u' . (6.10)
Работа изменения объема при парообразовании - внешняя теплота парообразования Ψ: Ψ = Р(v" - v') . (6.11)
В диаграмме Р,v она представлена площадью под горизонталью 23 (рис.6.12). Использовав введенные обозначения, уравнение (6.9) можно представить в виде r = ρ + Ψ . (6.12)
При критическом давлении все члены равенства (6.12) равны нулю: r=ρ=ϕ=0.
В изобарном процессе 123 (см. рис.6.13) затрачивается теплота для нагрева жидкости от t=0 оС до состояния сухого насыщенного пара, называющаяся полной теплотой сухого насыщенного пара:
λ" = q' + r = q' + ρ + Ψ = h" - Рvo' . (6.13)
Эта теплота и все ее слагаемые зависят от давления или от температуры насыщения. Зависимость этих величин от температуры насыщения представлена на рис. 6.14.
Энтальпию сухого насыщенного пара можно определить как h" = h' + r = q' + Рvo' + r = λ" + Рvo'. (6.14)
Из рис. 6.14 видно, что λ" имеет максимум. Поскольку Рvo' несоизмеримо мала по сравнению с λ", то и h" имеет максимум. При этом важно отметить, что максимум энтальпии сухого насыщенного пара h" находится при температуре меньшей, чем у критической точки.
Внутренняя энергия сухого насыщенного пара определяется из соотношения u" = h" - Рv" . (6.15)
Изменение энтропии при изобарно-изотермическом процессе парообразования 23
, (6.16)
откуда получаем значение энтропии сухого насыщенного пара. (6.17)
Влажный насыщенный пар
располагается между пограничными кривыми x = 0 и x
Влажный насыщенный пар
располагается между пограничными кривыми x = 0 и x
Теплота, необходимая для получения влажного П из В c t=0 оС при изобарном ее нагревании, называется полной теплотой влажного П λx = q' + xr = hx - Рvo'.
Перегретый пар
Изобарный подвод теплоты к сухому насыщенному пару приводит к повышению
Перегретый пар
Изобарный подвод теплоты к сухому насыщенному пару приводит к повышению
Теплота, необходимая для перевода 1 кг сухого насыщ. пара в перегретый пар с температурой t при изобарном ее нагревании, называется теплотой перегрева qп
где cp – масс. изобарная тепло-ть перегретого пара
Перегретый пар
Анализ представленных на графике опытных данных при Р<Ркр приводит к
Перегретый пар
Анализ представленных на графике опытных данных при Р<Ркр приводит к
1) при постоянном Р с повышением Т от Т насыщения изобарная теплоемкость сначала уменьшается, проходит через минимум, а затем медленно возрастает;
2) при одной и той же Т cp тем больше, чем выше Р
3) с повышением Т зависимость cp от Р уменьшается
Анализ изменения изобарной теплоемкости воды и пара при Р>Ркр показывает:
1) при Р кр с повышением Т жидкости ее изобарная теплоемкость растет и при критической Т переходит в бесконечность, далее вблизи критической точки при t>tкр cp пара резко понижается;
2) при сверхкритических давлениях повышение Т В сопровождается повышением cp В до мах, а затем понижением теплоемкости П;
3) с повышением Р уменьшается степень изменения cp от Т, значение максимума снижается, а максимум теплоемкости смещается в область более высоких температур.
Таблицы т/д свойств
При ориентации в фазовых состояниях воды и пара с
Таблицы т/д свойств
При ориентации в фазовых состояниях воды и пара с
1) при Р = const:
t < tн – жидкая фаза воды,
t > tн – перегретый пар,
t = tн – необходим 3-й параметр,
например:
h = h'- кипящая вода,
h = h" – сухой насыщенный пар,
h' < h < h" – влажный пар,
h < h' – жидкая фаза воды,
h > h" – перегретый пар,
h' < h < h" – влажный пар.
2) при t = const:
Р < Рн – перегретый пар,
Р > Рн – жидкая фаза воды,
Р = Рн – аналогично t = tн при Р=const с ориентацией на h, v, s.
Некоторыение выпуски таблиц включают в себя 2 части: 1-я в СИ, где Р – в Па, h – в кДж/кг, и 2-я в СГС, где Р – в кгс/см2, а h – в ккал/кг.
Диаграмма T,s для воды и водяного пара
Для иллюстрации процессов изменения состояния
Диаграмма T,s для воды и водяного пара
Для иллюстрации процессов изменения состояния
Нулевое значение энтропии соответствует тройной точке жидкости (0,01 оС или 273,16 К и 611,2 Па). Построение линий постоянных параметров и функций состояния проводится по данным таблиц термодинамических свойств воды и водяного пара. Используя табличные значения зависимости между температурой насыщения Тн и энтропией кипящей жидкости s' и сухого насыщенного пара s", можно построить нижнюю (х=0) и верхнюю (х=1) пограничные кривые. Эти пограничные кривые соединяются в критической точке К с координатами Ткр=647,27 К (374,12 оС) и sкр = 4,4237 кДж/(кг·К). Линия х = 0 начинается в тройной точке жидкости при Т = 273,16 К и s1' = 0. Сухому насыщенному пару в тройной точке соответствует энтропия sN"=9,1562 кДж/(кг·К) (см. рис. 6.21, точка N). Ниже горизонтали 1N находится зона сублимации, здесь слева от линии х = 1 – область твердой фазы и пара, а справа от линии х = 1 – область перегретого пара. Выше линии х = 0 находится область жидкой фазы, а выше линии х=1 находится область перегретого пара.
Диаграмма h,s для воды и водяного пара
.
В инженерной практике широкое применение
Диаграмма h,s для воды и водяного пара
.
В инженерной практике широкое применение
Диаграмма h,s строится по данным таблиц термодинамических свойств воды и водяного пара. На рис. 6.22 приведен общий вид такой диаграммы для воды и водяного пара.
За начало отсчета энтропии в h,s- диаграмме, как и в Т,s- диаграмме, приняты параметры тройной точки жидкой фазы воды. В этой точке sо'=0 и uо'=0, а энтальпия hо' = 0,000614 кДж/кг будет больше нуля, но численное ее значение очень мало. Следовательно, начало линии х=0, соответствующее тройной точке воды, расположено очень близко к началу координат. При повышении давления и температуры энтальпия h' и энтропия s' жидкости на линии насыщения растут до критической точки и пограничная линия х=0 представляется вогнутой кривой ОК.
Пограничная кривая сухого насыщенного пара х=1 имеет вид кривой КN. Максимальное значение энтальпии (ординаты) этой кривой h"мах=2801,9 кДж/кг достигается при давлении около 30 бар и энтропии 6,18 кДж/(кг·К).
Основные процессы изменения состояния водяного пара
В практике теплоэнергетики наиболее часто встречаются:
Основные процессы изменения состояния водяного пара
В практике теплоэнергетики наиболее часто встречаются:
ВЛАЖНЫЙ ВОЗДУХ
Влажный воздух – это смесь сухого воздуха и водяного пара.
ВЛАЖНЫЙ ВОЗДУХ
Влажный воздух – это смесь сухого воздуха и водяного пара.
Используя законы для смесей газов, получим, что давление влажного воздуха равно сумме парциальных давлений сухого воздуха и водяного пара: Р = Рв + Рп
В качестве определяющих параметров водяного пара во влажном воздухе используются температура воздуха t и парциальное давление водяного пара Рп. Водяной пар во влажном воздухе может находиться в трех состояниях (рис.7.1): точка 1 – перегретый пар, точка 2 – сухой насыщенный пар, точка 3 – влажный насыщенный пар (сухой насыщенный пар плюс капельки жидкости в состоянии насыщения). Высшим пределом парциального давления водяных паров при данной температуре воздуха t является давление насыщения пара Рп max = Рн.
ВЛАЖНЫЙ ВОЗДУХ
Абсолютная влажность ρ – это массовое количество водяных паров в
ВЛАЖНЫЙ ВОЗДУХ
Абсолютная влажность ρ – это массовое количество водяных паров в
Относительная влажность ϕ – это отношение абсолютной влажности к максимально возможной влажности воздуха при данной температуре:
где ρ" и v" – максимальная абсолютная влажность воздуха и удельный объем сухого насыщенного водяного пара при данной Т t. Относительная влажность воздуха характеризует потенциальную возможность воздуха испарять влагу и забирать в себя пар из окружающей среды при данной Т.
Различают 3 состояния влажного воздуха.
1. Ненасыщенный влажный воздух – ϕ<100 %, Рп<Рн, ρ<ρ", водяной пар во влажном воздухе в виде перегретого пара (точка 1).
2. Насыщенный влажный воздух – ϕ=100 %, Рп=Рн, ρ=ρ", водяной пар во влажном воздухе в виде сухого насыщенного пара (точка 2).
3. Перенасыщенный влажный воздух – ϕ=100 %, Рп=Рн, ρ=ρ", кроме сухого насыщенного пара в воздухе находятся капельки воды в состоянии насыщения (льда,снега (т. 3 при наличии капелек воды).
В технике используется такая характеристика влажного воздуха, как температура точки росы. Это такая температура, начиная с которой при охлаждении влажного воздуха при постоянном давлении из него начинается выпадение капелек воды (соответствует Т(А) процесса 1А, рис. 7.1). При снижении Т воздуха ниже Т точки росы при постоянном давлении всей смеси и постоянном содержании в ней H2О (процесс АВ) парциальное давление водяного пара уменьшается (Рвп<Рп), количество сухого насыщенного пара уменьшается, а количество капелек воды увеличивается. В этом случае в P,v- диаграмме процесс АВ пойдет в области влажного пара с уменьшением степени сухости по мере снижения Т.
Характеристики атмосферного влажного воздуха
При Т-х атм воздуха 0-50 оС Р парц
Характеристики атмосферного влажного воздуха
При Т-х атм воздуха 0-50 оС Р парц
где Рп, Рн и v, v" – парциальные давления и удельные объемы для перегретого и сухого насыщенного водяного пара при температуре Т.
Разделив эти выражения друг на друга, получим расчетное выражение
относительной влажности воздуха через парциальные давления водяного пара:.
Молярная масса атм влажного воздуха определяется по уравнению для смеси газов:μ = rвμв + rпμп,
где rв, rп – объемные доли сухого воздуха и водяного пара, rв = Рв/Р=(Р - Рп)/Р; rп = Рп/Р,
Р, Рв и Рп – атм и парциальные давления сухого воздуха и водяного пара; μв, μп – молярные массы сухого воздуха и водяного пара, μв=28,96 кг/кмоль, μп=18,016 кг/кмоль.В результате получаем расчетное выражение молярной массы влажного воздуха
Газовая постоянная влажного воздуха,
она больше газовой постоянной сухого воздуха.
Плотность влажного воздуха
Влагосодержание d – это масса водяного пара в гр., приходящаяся на 1 кг сух. воздуха.
Энтальпия влажного воздуха Н рассчитывается на 1 кг сухого воздуха (кДж/кг с.в.) и определяется как сумма энтальпий компонентов, находящихся в 1 кг сухого воздуха:
где dп, dж, dт – количество пара, жидкости и твердой фазы Н2О (лед, снег) в граммах на 1 кг сухого воздуха (влагосодержания);
hв, hп, hж, hт – удельные энтальпии сухого воздуха, пара, жидкости и твердой фазы Н2О, кДж/кг.
ВЛАЖНЫЙ
ВОЗДУХ
Для определения энтальпии твердой фазы воды (лед, снег) принимаются постоянными
ВЛАЖНЫЙ
ВОЗДУХ
Для определения энтальпии твердой фазы воды (лед, снег) принимаются постоянными
в атмосферном воздухе твердая фазы воды (т.ф.) может присутствовать только при температурах и парциальных давлениях пара, меньших (или равных) температуры и давления тройной точки воды, т.к. только на линии сублимации АС возможно одновременное существование паровой и твердой фаз воды;
плавление льда в атмосферном воздухе возможно только при температуре 0 оС;
переход льда в паровую фазу при температурах меньше 0 оС происходит, минуя жидкую фазу воды, – по линии сублимации (АС);
парциальное давление водяного пара при отрицательных температурах атмосферного воздуха ненамного меньше (или равно) давления тройной точки воды Ро, следовательно, теплота изобарного охлаждения твердой фазы воды от 0 оС может быть рассчитана по изобаре Ро.
Психрометр
- прибор для определения влагосодержания атмосферного воздуха, состоит из двух термометров:
Психрометр
- прибор для определения влагосодержания атмосферного воздуха, состоит из двух термометров:
Сухой термометр показывает температуру t атмосферного влажного воздуха. Мокрый термометр - температуру tм, которая меньше температуры сухого термометра. Понижение температуры tм по отношению к температуре t вызвано испарением воды из ткани. Однако tм будет больше температуры т. росы вследствие наличия теплообмена влажной ткани с окружающей средой, имеющей температуру t>tм. При насыщенном влажном воздухе вода не может испаряться из ткани и t=tм. При ненасыщенном влажном воздухе t>tм. Чем суше воздух, тем больше разность температур t-tм и тем меньше его влагосодержание. Зависимость влагосодержания dп для атмосферного воздуха от t и tм устанавливается экспериментально. Результаты этих испытаний сводятся в психрометрические таблицы, которыми пользуются для определения влагосодержания воздуха по показаниям температур психрометра.
H,d-диаграмма атмосферного влажного воздуха
Ось координат влагосодержаний d имеет нулевое начало. Вертикальные
H,d-диаграмма атмосферного влажного воздуха
Ось координат влагосодержаний d имеет нулевое начало. Вертикальные
H,d-диаграмма атмосферного влажного воздуха
Область ненасыщенного влажного воздуха
Для ненасыщенного влажного воздуха в
H,d-диаграмма атмосферного влажного воздуха
Область ненасыщенного влажного воздуха
Для ненасыщенного влажного воздуха в
Незначительное расхождение изотерм вызвано произведением 1,93t.
Изотерма 0 оС в этой области, представляет собой горизонтальную прямую. Это достигается выбором масштаба по осям H и d в соответствии со значением углового коэффициента изотермы 0 оС (∂H/∂d)t=0=2501/1000 при ее горизонтальном изображении.
При d=0 получается равенство H=t, т.е. численные значения энтальпий и температур на оси H одинаковы. Поэтому ось энтальпий одновременно выполняет и роль оси Т.
Каждой точке изотермы соответствует определенное значение относительной влажности воздуха ϕ. Это объясняется тем, что при Р=const и при t=const парциальное давление насыщения водяного пара постоянно: Рн=f(t)=const. Следовательно, на изотерме H,d- диаграммы влагосодержание пара
однозначно определяет относительную влажность
Соединив на изотермах точки с одинаковыми ϕ, получают линии постоянных относительных влажностей воздуха (ϕ=const). При этом ϕ=0 соответствует d=0, т.е. линия ϕ=0 совпадает с осью энтальпий Н.
Таким образом, ось энтальпий H в H,d- диаграмме выполняет три функции: является осью энтальпий, осью температур, линией постоянной относительной влажности воздуха ϕ=0.
H,d-
диаграмма атмосферн. Влажного
воздуха
Область перенасыщенного влажного воздуха
В области перенасыщенного влажного воздуха
H,d-
диаграмма атмосферн. Влажного
воздуха
Область перенасыщенного влажного воздуха
В области перенасыщенного влажного воздуха
Количество водяного П в области тумана влажного воздуха при постоянной Т не меняется. Оно соответствует мах возможному влагосодержанию пара в воздухе при данной Т и определяется в H,d- диаграмме на линии ϕ=100 %, как влагосодержание насыщенного воздуха dп1=dн1 (А). Увеличение влагосодержания воздуха на изотерме в области тумана обусловлено увеличением ЖФ воды в воздухе. Парц давление водяных паров на изотерме в области тумана при этом остается постоянным и равным давлению насыщения (Рп1=Рн1). В выражении энтальпии перенасыщенного влажного воздуха при t=const переменной будет только третье слагаемое, определяющее угол наклона изотермы в области тумана H,d- диаграммы выражением (∂H/∂d)t=4,1877t/1000. Угловой коэфф. для изотермы ненасыщенного влажного воздуха (∂H/∂d)t=(2501+1,937t)/1000>(∂H/∂d)t=4,1877t/1000
Область перенасыщенного влажного воздуха
Рис. 7.7. К определению параметров перенасыщенного влажного воздуха
Область перенасыщенного влажного воздуха
Рис. 7.7. К определению параметров перенасыщенного влажного воздуха
(∂H/∂d)t=(2501+1,937t)/1000>(∂H/∂d)t=4,1877t/1000
Изображение в H,d- диаграмме изотермы 0 оС в области тумана
Рис.
Изображение в H,d- диаграмме изотермы 0 оС в области тумана
Рис.
особенности характеристик влажного воздуха при отрицательных температурах
Для температур меньше 0 оС
особенности характеристик влажного воздуха при отрицательных температурах
Для температур меньше 0 оС
точке 1 соответствует ненасыщенный влажный воздух с относительной влажностью ϕ=Рп/Рс=v"/v=ρ/ρ"<1, где Рс – давление сублимации, соответствующее изотерме t<0 оС, а v" – удельный объем сухого "насыщенного" пара при Рс, в этом случае Рп<Рс, а водяной пар перегретый;
точке 2 соответствует насыщенный влажный воздух с относительной влажностью ϕ=100 % и Рп=Рс, ρ=ρ", v=v", а водяной пар во влажном воздухе будет в виде сухого "насыщенного";
точке 3 соответствует перенасыщенный влажный воздух с относительной влажностью ϕ=100 %, Рп=Рс, водяной пар во влажном воздухе кроме сухого "насыщенного" пара содержит твердую фазу воды (лед, снег)
Пример пользования H,d- диаграммой
При известных температурах сухого t1 и мокрого tм1
Пример пользования H,d- диаграммой
При известных температурах сухого t1 и мокрого tм1
Если точка А (см. рис.7.6) располагается в области перенасыщенного влажного воздуха и мы знаем ее температуру, то определить влагосодержание dА в ней можно только экспериментально. Влагосодержание пара в этой точке соответствует величине dнА, находящейся на пересечении линий tА и ϕ=100 %. Влагосодержание жидкой фазы воды в этой точке определяется как разность влагосодержаний: dжА=dА-dнА. Парциальное давление пара для точки А равно давлению насыщения: РА=РнА при tА и ϕ=100 %.