Содержание
- 2. Виды проводников: Металлы (свободные заряды — электроны); Растворы электролитов, т. е. растворы кислот, щелочей и солей
- 3. При внесении проводника в электрическое поле носители заряда приходят в движение (положительные – в направлении поля,
- 4. В результате у концов проводника возникают заряды противоположного знака, называемые индуцированными зарядами. Это явление разделения свободных
- 5. Поле индуцированных зарядов направлено противоположно внешнему полю. E0 E′
- 6. Перераспределение зарядов происходит до тех пор, пока напряженность поля внутри проводника не станет равной нулю. E=E0+E′=0
- 7. значит
- 8. Проводник — эквипотенциальное тело, поверхность проводника — эквипотенциальная поверхность.
- 9. К такой поверхности силовые линии могут подходить только под прямым углом.
- 12. Индуцированные заряды всегда распределяются в тонком приповерхностном слое проводника. Это легко показать по теореме Гаусса.
- 13. Как бы мы ни провели замкнутую поверхность внутри проводника, поток сквозь нее равен нулю. Значит, равен
- 16. Свойства замкнутой проводящей оболочки Е=0 Е=0 При любом изменении поля снаружи, поле внутри равно нулю.
- 17. Е=0 Е=0 И при любом изменении поля внутри, поле снаружи не меняется.
- 18. Замкнутая проводящая оболочка делит пространство на две области, в электрическом отношении не зависящие друг от друга.
- 19. На этом принципе основана электростатическая защита приборов (экранирование). Корпус – всегда проводящий.
- 20. Частный случай такой оболочки – бесконечная проводящая плоскость.
- 21. Метод изображений Е=0 В верхнем полупространстве поле одинаково.
- 22. Поле заряженного проводника Вследствие отталкивания одноименных зарядов заряд, сообщенный проводнику, всегда располагается на его внешней поверхности
- 25. А так как то потенциал во всех точках проводника одинаков. Силовые линии поля заряженного проводника перпендикулярны
- 26. Найдем поле у поверхности заряженного проводника:
- 27. Возьмем замкнутую поверхность в виде маленького цилиндра и частично “утопим” его в проводник. Вклад в поток
- 28. По теореме Гаусса В диэлектрической среде
- 29. Выразим поверхностную плотность заряда σ через потенциал проводника. Если проводник – шар, то :
- 30. При заданном потенциале σ обратно пропорциональна радиусу шара R. Поверхностная плотность заряда больше там, где меньше
- 34. Электроемкость уединенного проводника Между зарядом проводника и его потенциалом существует прямая пропорциональная зависимость q ~ ϕ.
- 35. Величину называют электроемкостью уединенного проводника. Она численно равна заряду, повышающему потенциал проводника на 1 Вольт.
- 36. Единица емкости в СИ - 1 Фарад. Емкость зависит от размеров и формы проводника.
- 37. Для проводящего шара Тогда В диэлектрической среде Емкость шара
- 39. Конденсаторы При приближении к проводнику других тел его потенциал уменьшается. Значит, его емкость увеличивается.
- 40. Проводник в поле.Поле проводника.
- 41. Конденсатор состоит из двух проводников (обкладок), расположенных на малом расстоянии друг от друга. Для получения большой
- 43. Емкость конденсатора не зависит от окружения, т. к. поле сосредоточено между обкладками.
- 44. Поле плоского конденсатора
- 45. Идеализированное поле
- 46. Емкость конденсатора равна отношению заряда конденсатора к разности потенциалов между обкладками
- 47. 1. Емкость плоского конденсатора Заряд конденсатора тогда
- 49. 2. Емкость сферического конденсатора R1 -радиус внутренней обкладки, R2 - радиус внешней обкладки.
- 51. 3. Емкость цилиндрического конденсатора
- 53. Соединение конденсаторов 1) параллельное 2) последовательное
- 54. Найдем емкость батареи. Разность потенциалов на каждом конденсаторе одинакова 1) параллельное соединение;
- 56. 1) последовательное соединение; Заряд на каждом конденсаторе одинаков.
- 58. Скачать презентацию