Второе начало термодинамики. Энтропия

Июль 23, 2022

Главная
Физика
Второе начало термодинамики. Энтропия

Содержание

2. Самопроизвольный процесс – процесс, который может протекать без затраты работы извне, причем в результате может быть
3. Несамопроизвольный (вынужденный) процесс – процесс, для протекания которого требуется затрата работы извне в количестве, пропорциональном производимому
4. Второе начало термодинамики дает возможность определить, 1 - какой из процессов будет протекать самопроизвольно (прямой или
5. Второе начало термодинамики дает возможность определить, какими должны быть условия, чтобы нужный процесс протекал в необходимом
6. Формулировки второго начала термодинамики: - Теплота не может самопроизвольно переходить от менее нагретого тела к более
7. Для КПД идеальной тепловой машины, работающей по циклу Карно: Максимальный КПД тепловой машины не зависит от
8. Для необратимо работающей тепловой машины уравнение преобразуется в неравенство: Для общего случая можем записать: Любая форма
9. Можно условно принять, что внутренняя энергии системы состоит из двух составляющих: "свободной" X энергий -причем "свободная"
10. Мерой связанной энергии является новая термодинамическая функция состояния, называемая Энтропией. Выражение является определением новой функции состояния
11. Если система обратимо переходит из состояния 1 в состояние 2, изменение энтропии будет равно: Подставляя в
12. Если рассматривать изолированную систему (δQ = 0), то для обратимого процесса dS = 0, для самопроизвольного
13. Выводы: 1. В изолированных системах самопроизвольно могут протекать только процессы, сопровождающиеся увеличением энтропии. 2. Энтропия изолированной
14. Статистическая интерпретация энтропии Классическая термодинамика рассматривает происходящие процессы безотносительно к внутреннему строению системы; поэтому в рамках
15. Количественная связь между энтропией S и термодинамической вероятностью Ω (омега) выражается формулой Больцмана: S = klnΩ
16. ТРЕТЬЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ Внутреннюю энергию системы можно условно представить в виде суммы двух величин "свободной" и
17. Основные положения тепловой теоремы: 1. При абсолютном нуле температуры свободная энергия X равна теплоте процесса. Xo=
18. Строго говоря, тепловая теорема Нернста и постулат Планка являются следствиями из второго начала термодинамики. Но независимо
19. Расчет абсолютной энтропии. Рассчитаем изменение энтропии некоторой системы при нагревании её от абсолютного нуля до температуры
20. При T ⇒ 0 любое вещество может находиться только в твердом состоянии. При нагревании вещества возможен
21. Графическая зависимость энтропии вещества от температуры Рассчитать абсолютную энтропию любого вещества при любой температуре можно следующим
22. Поскольку энтропия есть функция состояния, изменение энтропии в ходе химического процесса определяется только видом и состоянием
23. ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ПОТЕНЦИАЛЫ Изменение энтропии однозначно определяет направление и предел самопроизвольного протекания процесса лишь для наиболее простых
24. Для характеристики процессов, протекающих в закрытых системах, были введены новые термодинамические функции состояния: изобарно-изотермический потенциал -
25. Поведение всякой термодинамической системы в общем случае определяется одновременным действием двух факторов – энтальпийного, отражающего стремление
26. Для изолированных систем (ΔН = 0) направление и предел самопроизвольного протекания процесса однозначно определяется величиной изменения
27. Для закрытых систем при температурах, не равных нулю, необходимо одновременно учитывать оба фактора. Направление и предел
28. Для закрытых систем, находящихся в изобарно-изотермических либо изохорно-изотермических условиях свободная энергия принимает вид изобарно-изотермического либо изохорно-изотермического
29. Рассмотрим закрытую систему, в которой осуществляется равновесный процесс при постоянных температуре и объеме. Выразим работу данного
30. Закрытую систему, находящуюся в изобарно-изотермических условиях, характеризует изобарно-изотермический потенциал G: Поскольку –ΔF = Amax, можно записать:
31. Основываясь на принципе минимума свободной энергии, сформулируем условия самопроизвольного протекания процесса в закрытых системах. Условия самопроизвольного
32. В химии наиболее часто используется изобарно-изотермический потенциал, поскольку большинство химических (и биологических) процессов происходят при постоянном
33. Основываясь на этом уравнении, можно оценить вклад энтальпийного и энтропийного факторов в величину ΔG и сделать
34. ХИМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ Протекание самопроизвольного процесса в термодинамической системе сопровождается уменьшением свободной энергии системы (dG 0. Условием
36. Скачать презентацию

Слайд 2

Самопроизвольный процесс – процесс, который может протекать без затраты работы извне,

причем в результате может быть получена работа в количестве, пропорциональном произошедшему изменению состояния системы. Самопроизвольный процесс может протекать или обратимо, или необратимо.
Чтобы самопроизвольный процесс протекал обратимо, необходимо приложить извне такое сопротивление, чтобы переход был очень медленным и при бесконечно малом изменении противодействующей силы процесс мог пойти в обратном направлении.
В случае обратимо происходящего изменения состояния системы производится максимальное количество работы
Всякий реальный процесс в какой-то степени является необратимым, и получаемая работа меньше максимально возможного теоретического количества.

Слайд 3

Несамопроизвольный (вынужденный) процесс – процесс, для протекания которого требуется затрата работы

извне в количестве, пропорциональном производимому изменению состояния системы

Слайд 4

Второе начало термодинамики дает возможность определить, 1 - какой из процессов

будет протекать самопроизвольно (прямой или обратный), 2 - какое количество работы может быть при этом получено, 3 -каков предел самопроизвольного течения процесса.

Слайд 5

Второе начало термодинамики дает возможность определить, какими должны быть условия, чтобы

нужный процесс протекал в необходимом направлении и в требуемой степени, что важно для решения прикладных задач.
Подобно первому, второе начало термодинамики выведено непосредственно из опыта.
Второе начало термодинамики имеет ограниченную область применения: оно
применимо лишь к макроскопическим системам.

Слайд 6

Формулировки второго начала термодинамики:
- Теплота не может самопроизвольно переходить от менее

нагретого тела к более нагретому.
-Невозможен процесс, единственным результатом которого -является превращение теплоты в работу.
-Невозможно построить машину, все действия которой сводились бы к производству работы за счет охлаждения теплового источника (вечный двигатель второго рода).

Слайд 7

Для КПД идеальной тепловой машины, работающей по циклу Карно:
Максимальный КПД тепловой

машины не зависит от природы рабочего тела, а определяется только разностью температур нагревателя и холодильника.
Очевидно, что без перепада температур превращение теплоты в работу невозможно.

Слайд 8

Для необратимо работающей тепловой машины уравнение преобразуется в неравенство:
Для общего случая

можем записать:
Любая форма энергии может полностью перейти в теплоту, но теплота преобразуется в другие формы энергии лишь частично.

Слайд 9

Можно условно принять, что внутренняя энергии системы состоит из двух составляющих:

"свободной" X энергий -причем "свободная" энергия может быть переведена в работу,
и
"связанной" Y энергий,
а "связанная" энергия может перейти только в теплоту.
U = X + Y
Величина связанной энергии тем больше, чем меньше разность температур.
При T = const тепловая машина не может
производить работу

Слайд 10

Мерой связанной энергии является новая термодинамическая функция состояния, называемая Энтропией.
Выражение является

определением новой функции состояния – энтропии и математической записью второго начала термодинамики
для обратимых процессов.

Слайд 11

Если система обратимо переходит из состояния 1 в состояние 2, изменение

энтропии будет равно:
Подставляя в выражения для первого начала термодинамики получим совместное аналитическое выражение двух начал термодинамики для обратимых процессов:
Для необратимых процессов можно записать неравенства:
Работа обратимого процесса всегда больше, чем того же
процесса, проводимого необратимо.

Слайд 12

Если рассматривать изолированную систему (δQ = 0), то
для обратимого процесса

dS = 0,
для самопроизвольного необратимого процесса dS > 0

Слайд 13

Выводы:
1. В изолированных системах самопроизвольно
могут протекать только процессы, сопровождающиеся увеличением

энтропии.
2. Энтропия изолированной системы не может самопроизвольно убывать.
Оба этих вывода также являются
формулировками второго начала
термодинамики.

Слайд 14

Статистическая интерпретация энтропии
Классическая термодинамика рассматривает происходящие процессы безотносительно к внутреннему строению

системы; поэтому в рамках классической термодинамики показать физический смысл энтропии невозможно.
Для решения этой проблемы Л.Больцманом в теорию теплоты были введены статистические представления.
Каждому состоянию системы приписывается термодинамическая вероятность (определяемая как число микросостояний, составляющих данное макросостояние системы), тем большая, чем более неупорядоченным или неопределенным является это состояние. Т.е., энтропия есть функция состояния, описывающая степень неупорядоченности системы.

Слайд 15

Количественная связь между энтропией S и термодинамической вероятностью Ω (омега)
выражается формулой

Больцмана:
S = klnΩ
С точки зрения статистической термодинамики второе начало термодинамики можно сформулировать следующим образом:
Система стремится самопроизвольно перейти в состояние с максимальной термодинамической вероятностью.
Статистическое толкование второго начала термодинамики придает энтропии конкретный физический смысл меры термодинамической
вероятности состояния системы.

Слайд 16

ТРЕТЬЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ
Внутреннюю энергию системы можно условно представить в виде суммы

двух величин "свободной" и "связанной" энергии.
Возможность рассчитать величину "свободной" энергии, т.е. той части внутренней энергии системы, которую можно превратить в работу, дает тепловая теорема Нернста, называемая также третьим начало термодинамики.

Слайд 17

Основные положения тепловой теоремы:
1. При абсолютном нуле температуры свободная энергия

X равна теплоте процесса.
Xo= Qo
2. При температурах, близких к абсолютному нулю, теплоемкость системы стремится → нулю.
Одной из формулировок третьего начала термодинамики является также постулат Планка:
Энтропия идеального кристалла при температуре стремящейся к абсолютному нулю также
стремится к абсолютному нулю.

Слайд 18

Строго говоря, тепловая теорема Нернста и постулат Планка являются следствиями из

второго начала термодинамики.
Но независимо от этого они имеют очень большое значение, позволяя рассчитывать абсолютную энтропию системы и, следовательно, величину свободной энергии системы.

Слайд 19

Расчет абсолютной энтропии.
Рассчитаем изменение энтропии некоторой системы при нагревании её от

абсолютного нуля до температуры T при постоянном давлении. Из первого и второго начал термодинамики имеем:
Отсюда:
Учитывая, что ST=0 = 0, получим:

Слайд 20

При T ⇒ 0 любое вещество может находиться только в твердом

состоянии. При нагревании вещества возможен его переход в жидкое и затем в газообразное состояние; для фазовых переходов, происходящих в изобарно-изотермических условиях, изменение энтропии равно приведенной теплоте фазового перехода:
Таким образом, нагревание вещества без фазовых переходов сопровождается непрерывным ростом энтропии; при фазовом переходе происходит скачкообразное изменение энтропии.

Слайд 21

Графическая зависимость энтропии вещества от температуры
Рассчитать абсолютную энтропию любого вещества

при любой температуре можно следующим образом:

Уравнение отражает зависимость энтропии вещества от температуры

Слайд 22

Поскольку энтропия есть функция состояния, изменение энтропии в ходе химического процесса

определяется только видом и состоянием исходных веществ и продуктов реакции и не зависит от пути реакции; оно может быть рассчитано по уравнению:
ΔrS = ∑(νjSj)прод. - ∑(νiSi)исх.
Для многих веществ величины абсолютной энтропии в стандартных условиях приведены в справочной литературе.

Слайд 23

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ПОТЕНЦИАЛЫ
Изменение энтропии однозначно определяет направление и предел самопроизвольного протекания процесса

лишь для наиболее простых систем – изолированных.
На практике же большей частью приходится иметь дело с системами, взаимодействующими с окружающей средой.

Слайд 24

Для характеристики процессов, протекающих в закрытых системах, были введены новые термодинамические

функции состояния:
изобарно-изотермический потенциал - (свободная энергия Гиббса -G) и
изохорно-изотермический потенциал - (свободная энергия Гельмгольца -F).

Слайд 25

Поведение всякой термодинамической системы в общем случае определяется одновременным действием двух

факторов –
энтальпийного, отражающего стремление системы к минимуму тепловой энергии, и
энтропийного, отражающего противоположную тенденцию – стремление системы к максимальной неупорядоченности.

Слайд 26

Для изолированных систем (ΔН = 0) направление и предел самопроизвольного протекания процесса однозначно

определяется величиной изменения энтропии системы ΔS.
Для систем, находящихся при температурах, близких к абсолютному нулю (S = 0 либо S = const) критерием направленности самопроизвольного процесса является изменение энтальпии ΔН.

Слайд 27

Для закрытых систем при температурах, не равных нулю, необходимо одновременно учитывать

оба фактора.
Направление и предел самопроизвольного протекания процесса в любых системах определяет более общий принцип минимума свободной энергии:
Самопроизвольно могут протекать только те процессы, которые приводят к понижению свободной энергии системы; система приходит в состояние равновесия, когда свободная энергия достигает минимального значения.

Слайд 28

Для закрытых систем, находящихся
в изобарно-изотермических либо изохорно-изотермических условиях
свободная энергия

принимает вид изобарно-изотермического либо изохорно-изотермического потенциалов (т.н. свободная энергия Гиббса G) и (Гельмгольца соответственно F).
Данные функции называют иногда просто термодинамическими потенциалами.
Термодинамическими потенциалами являются также внутренняя энергия (изохорно-изэнтропный) и энтальпия (изобарно-изэнтропный потенциал).

Слайд 29

Рассмотрим закрытую систему, в которой осуществляется равновесный процесс при постоянных температуре

и объеме.

Выразим работу данного процесса, которую обозначим Amax (поскольку работа процесса, проводимого равновесно, максимальна):
Преобразуем выражение, сгруппировав члены с одинаковыми индексами:
Введя обозначение:
получаем:
Функция F≡ U – TS есть изохорно-изотермический потенциал (свободная энергия Гельмгольца F), определяющий направление и предел самопроизвольного протекания процесса в закрытой системе, находящейся в изохорно-изотермических условиях.

Слайд 30

Закрытую систему, находящуюся в изобарно-изотермических условиях, характеризует изобарно-изотермический потенциал G:
Поскольку –ΔF

= Amax, можно записать:
Величину А'max называют максимальной полезной работой (максимальная работа за вычетом работы расширения).

Слайд 31

Основываясь на принципе минимума свободной энергии, сформулируем условия самопроизвольного протекания процесса

в закрытых системах.

Условия самопроизвольного протекания процессов в закрытых системах:
Изобарно-изотермические (P = const, T = const):
ΔG < 0, dG < 0
Изохорно-изотермические (V = const, T = const):
ΔF < 0, dF < 0
Процессы, которые сопровождаются увеличением термодинамических потенциалов, протекают лишь при совершении работы извне над системой.

Слайд 32

В химии наиболее часто используется изобарно-изотермический потенциал, поскольку большинство химических (и

биологических) процессов происходят при постоянном давлении.
Для химических процессов величину ΔG можно рассчитать, зная ΔH и ΔS процесса по уравнению, либо пользуясь таблицами стандартных термодинамических потенциалов образования веществ ΔG°обр (ΔfG°298);
в этом случае ΔG°298 реакции рассчитывается аналогично ΔН°298 по уравнению:
ΔrG°298=∑(νj ΔfG°298)прод.- ∑(νi ΔfG°298)исх.

Слайд 33

Основываясь на этом уравнении, можно оценить вклад энтальпийного и энтропийного факторов

в величину ΔG и сделать некоторые обобщающие заключения о возможности самопроизвольного протекания химических процессов, основываясь на знаке величин ΔН и ΔS.
1. Экзотермические реакции: ΔH < 0.
а) Если ΔS > 0, то ΔG всегда отрицательно (ΔG < 0); (экзотермические реакции, сопровождающиеся увеличением энтропии, всегда протекают самопроизвольно).
б) Если ΔS < 0, реакция будет идти самопроизвольно (ΔG < 0)
при ΔН > TΔS (низкие температуры).
2. Эндотермические реакции: ΔH > 0.
а) Если ΔS > 0, процесс будет самопроизвольным при ΔН < TΔS
(высокие температуры).
б) Если ΔS < 0, то ΔG всегда положительно (ΔG > 0) (самопроизвольное протекание эндотермических реакций, сопровождающихся уменьшением энтропии, невозможно).

Слайд 34

ХИМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ
Протекание самопроизвольного процесса в термодинамической системе сопровождается уменьшением свободной энергии

системы (dG < 0, dF < 0). Рано или поздно (понятие "время" в термодинамике отсутствует) система достигнет минимума свободной энергии. Условием минимума некоторой функции Y = f(x) является равенство нулю первой производной и положительный знак второй производной: dY = 0; d2Y > 0.
Условием термодинамического равновесия в закрытой системе является минимальное значение соответствующего термодинамического потенциала:

Второе начало термодинамики. Энтропия

Содержание

Самопроизвольный процесс – процесс, который может протекать без затраты работы извне,

Несамопроизвольный (вынужденный) процесс – процесс, для протекания которого требуется затрата работы

Второе начало термодинамики дает возможность определить, 1 - какой из процессов

Второе начало термодинамики дает возможность определить, какими должны быть условия, чтобы

Формулировки второго начала термодинамики:- Теплота не может самопроизвольно переходить от менее

Для КПД идеальной тепловой машины, работающей по циклу Карно:Максимальный КПД тепловой

Для необратимо работающей тепловой машины уравнение преобразуется в неравенство:Для общего случая

Можно условно принять, что внутренняя энергии системы состоит из двух составляющих:

Мерой связанной энергии является новая термодинамическая функция состояния, называемая Энтропией.Выражение является

Если система обратимо переходит из состояния 1 в состояние 2, изменение

Если рассматривать изолированную систему (δQ = 0), то для обратимого процесса

Выводы:1. В изолированных системах самопроизвольно могут протекать только процессы, сопровождающиеся увеличением

Статистическая интерпретация энтропииКлассическая термодинамика рассматривает происходящие процессы безотносительно к внутреннему строению

Количественная связь между энтропией S и термодинамической вероятностью Ω (омега)выражается формулой

ТРЕТЬЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИВнутреннюю энергию системы можно условно представить в виде суммы

Основные положения тепловой теоремы: 1. При абсолютном нуле температуры свободная энергия