Жасанды анизотропия, электр өрісінің кристалдардағы жеке деформация тудыру. (Лекция 12)

Жарықтың анизотропты кристалда таралғанда байқалатын физикалық құбылыстарды жарықтың поляризациясын басқару үшін

Осы мақсат үшін анизотропты кристалдардан жасалған – ширек толқындық және жарты

Осы кристалл ішінде жарық кәдімгі «0» және өзгеше «е» сәулелерге бөлінеді;

Жалпы жағдайда поляризатордан шыққан жазық поляризациаланған сәуленің электрлік векторы кристалдың оптикалық

Қалыңдығы h пластинкадан өтіп, осы сәулелер оптикалық жол айырымын қабылдайды, ал

Сонымен кристалдық пластинкадан екі өзара ортогональ жазық поляризацияланған толқын шығады: біреуі

Пластинкадан өткен сәулелер үшін: (2) (3) Қорытқы тербелістің траекториясын алу үшін

Осыдан (5) Осы өрнекті квадраттап және оны мына өрнекпен қосамыз, сонда мына

Бұл эллипс теңдеуі, оның өстерінің бағдарлануы кристалдық пластинкаға енетін тербелістердің бағыттарына

Эллипстің түрі мен бағдарлануы ортогональ және тербелістердің амплитудаларының қатынасына және де

Егер тербеліс у өсі бойынша (0<δ<π) озық болса, онда алдымен Еу,

Егерде у өсі бойынша тербеліс (0>δ>π) артта қалса, онда алдымен Ех,

Ширек толқындық пластинка (пластинка в четверть волны) - оптикалық өсіне параллель

мұндағы «+ң таңбасы теріс кристалдарға, ал «-ң таңбасы оң кристалдарға сәйкес

яғни жарты өстері пластинканың бас өстері бойында (х, у өстері бойында)

берілген жағдайда кристалдық пластинка арқылы өту нәтижесінде жазық поляризацияланған жарық циркулярлық

Мысалы,исландия шпаты үшін n0-ne=0,172. Осы кристалдан жасалған ширек толқындық пластинканың сары

Жарты толқындық пластинка (пластинка в полдлины волны; пластинка ) - кәдімгі

болатын, оптикалық өсіне параллель етіліп кесіліп дайындалған кристалдық пластинка; мұндағы «+ң