Дифракция 2

центральный дифракционный максимум.
Следовательно, если число зон Френеля четное
(m = 1,2,3,…) (8.4.3)
то в точке наблюдения имеет место дифракционный минимум (полная темнота), если же число зон Френеля нечетное
(m = 1,2,3,…) (8.4.4)
то наблюдается дифракционный максимум, соответствующий действию одной некомпенсированной зоны Френеля.
Из условий (8.4.3) и (8.4.4) можно найти направления на точки экрана, в которых амплитуда (а следовательно, и интенсивность) равна нулю (sin θ min = ± тλ/D) или максимальна (так как sin θ тах = ± (2т + 1)λ/2D). Распределение интенсивности на экране, получаемое вследствие дифракции (дифракционный спектр), приведено на рис. 8.9, a.

волн уже не совпадают между собой, ближе к центру расположатся максимумы, соответствующие более коротким волнам. Однако они настолько расплывчаты, что отчетливого разделения различных длин волн с помощью дифракции на одной щели получить невозможно.

8.4.2. Дифракция Фраунгофера на дифракционной решетке

Большое практическое значение имеет дифракция, наблюдаемая при прохождении света через одномерную дифракционную решетку — систему параллельных щелей равной ширины, лежащих в одной плоскости и разделенных равными по ширине непрозрачными промежутками. Рассматривая дифракцию Фраунгофера на щели, мы видели, что распределение интенсивности на экране определяется направлением дифрагированных лучей. Это означает, что перемещение щели параллельно самой себе влево или вправо не изменит дифракционной картины. Следовательно, если перейти от одной щели ко многим (к дифракционной решетке), то

на решетке определяется как результат взаимной интерференции волн, идущих от всех щелей, т. е. в дифракционной решетке осуществляется многолучевая интерференция когерентных дифрагиро-ванных пучков света, идущих от всех щелей. Для наглядности рассмотрим дифракционную решетку, состоящую из

Рис. 8.10

двух щелей: MN и CD (рис. 8.10). Если ширина каждой щели равна а, а ширина непрозрачных участков между щелями b, то величина
d = а + b называется постоянной (периодом) дифракционной решетки. Пусть плоская монохроматическая волна падает нормально к плоскости решетки. Так как щели находятся друг от друга на одинаковых расстояниях, то разности хода лучей, идущих от двух соседних щелей, будут для данного направления φ

меньшим отношением d/D.

Рис. 8.8. Дифракционный множитель (а); интерференционный множитель (б) и результирующая интенсивность I (в) как функции угла θ при d=6D = 60λ.

дифракционные эффекты; d = 6D

Из последнего примера видно, что число интерференционных полос, умещающихся в центральном

дифракционном пике, зависит только от отношения d/D и не зависит от длины волны λ. Расстояние между дифракционными максимумами (угловое или линейное на экране) зависит от λ. В рассмотренном случае D = 10 λ и первый дифракционный минимум соответствует sin θ = λ /D = 0,10, т.е. расположен под углом θ около 6°. Интерференция и дифракция обусловлены одним и тем же явлением - суперпозицией когерентных волн с различными фазами. Таким образом, различие между интерференционной и дифракционной картинами обусловлено не столько различием их физической природы, сколько традициями и удобством описания (так, в этом разделе мы анализировали по отдельности картины, возникающие на экране в опыте Юнга: сначала как интерференционную, а затем как дифракционную). Обычно мы

малых и обычно смежных источников (как, например, при разбиении источника на бесконечно малые части). Под интерференцией принято понимать суперпозицию волн от конечного (и обычно небольшого) числа когерентных источников.

отсутствуют дефекты и аберрации), невозможно получить стигматическое изображение точечного источника, что объясняется волновой природой света. Изображение любой светящейся точки в монохроматическом свете представляет собой дифракционную картину, т. е. точечный источник отображается в виде центрального светлого пятна, окруженного чередующимися темными и светлыми кольцами.
Согласно критерию Рэлея: изображения двух близлежащих одинаковых точечных источников или двух близлежащих спектральных линий с равными интенсивностями и одинаковыми симметричными контурами разрешимы (разделены для восприятия), если центральный максимум дифракционной картины от одного источника (линии) совпадает с первым минимумом дифракционной картины от другого (рис. 8.8, а). При выполнении

максимуме, что является достаточным для разрешения линий λ1 и λ2. Если критерий Рэлея нарушен, то наблюдается одна линия (рис. 8.8, б).

Разрешающей способностью спектрального прибора называют безразмерную величину (8.4.1) R = λ/δλ ,где δλ — абсолютное значение минимальной разности длин волн двух соседних спектральных линий, при которой эти линии регистрируются раздельно.
Пусть максимум m-го порядка для длины волны λ2 наблюдается под углом φ, т. е., согласно (8.4.1), d sinφ = т λ2. При переходе от максимума к соседнему минимуму разность хода меняется на λ/N, где N - число щелей решетки. Следовательно, минимум λ1,

критерию Рэлея, φ = φmin, т. е.
тλ2 = тλ1 + λ1/N, или λ1/(λ2 - λ1) = mN. Так как λ1 и λ2
близки между собой, т. е. λ2 - λ1= δλ, то, согласно Rдиф.реш. = mN (8.4.1),
Таким образом, разрешающая способность дифракционной решетки пропорциональна порядку т спектров и числу N щелей, т. е. при заданном числе щелей увеличивается при переходе к спектрам высших порядков. Современные дифракционные решетки обладают довольно высокой разрешающей способностью (до 2·105).

такая оптически неоднородная среда, в которой неоднородности периодически повторяются при изменении всех трех пространственных координат.

отец и сын Генри и Лоуренс Брэгги, независимо друг от друга, предложили простой метод расчета дифракции рентгеновских лучей в кристаллах, как результат отражения рентгеновских лучей от плоскостей кристалла.

Интерференционные максимумы должны удовлетворять условию Вульфа-Брэггов :