Дифракция световых волн

Сентябрь 2, 2022

Главная
Алгебра
Дифракция световых волн

Содержание

2. Введение Дифракцией называется совокупность явлений, наблюдаемых при распространении света в среде с резкими оптическими неоднород-ностями и
3. Принцип Гюйгенса-Френеля t t+Δ t 1. Каждая точка пространства до которой дошло волновое возмущение может рассматриваться
4. Аналитическое выражение принципа Гюйгенса-Френеля Волновая поверхность a = const; β = const
5. Метод зон Френеля Разобьем волновую поверхность на зоны таким образом, чтобы разность хода от соответствующих точек
6. Площадь n-ой зоны: Отсюда высота сферического сегмента: Из рисунка видно, что для малых n Радиус и
7. Определение амплитуды колебаний с помощью метода зон Френеля Амплитуда колебаний, возбуждаемых n-ой зоной Френеля монотонно убывает
8. Графическое определение амплитуды
9. Пример. Пусть в отверстии укладывается одна зона Френеля. Как изменится амплитуда, если закрыть половину площади отверстия?
10. Амплитудная Фазовая Зонные пластинки
11. Дифракция Френеля
12. n - четное Условия минимума: n - нечетное Условия максимума: Дифракция Френеля на круглом отверстии
14. Скачать презентацию

Слайд 2

Введение
Дифракцией называется совокупность явлений, наблюдаемых при распространении света в среде

с резкими оптическими неоднород-ностями и связанных с отклонением от законов геометрической оптики.

Дифракция возникает в тех случаях, когда размеры оптических неоднородностей сравнимы с длиной волны.

Если hд<< b -геометрическая оптика.

Слайд 3

Принцип Гюйгенса-Френеля
t
t+Δ t
1. Каждая точка пространства до которой дошло волновое

возмущение может рассматриваться как источник вторичных сферических волн.

2. Фронт волны в каждый последующий момент времени строится как огибающая к фронтам вторичных сферических волн.

3. Мнимые вторичные источники когерентны. Распространяющаяся волна может рассматриваться как результат интерференции вторичных волн.

4. Диаграмма направленности излучения вторичных источников имеет специфический вид.

Слайд 4

Аналитическое выражение принципа Гюйгенса-Френеля
Волновая поверхность
a = const;
β = const

Слайд 5

Метод зон Френеля
Разобьем волновую поверхность на зоны таким образом, чтобы

разность хода от соответствующих точек соседних зон до точки наблюдения была равна λ/2 (разность фаз - π).

Тогда амплитуда колебаний в точке М равна алгебраической сумме амплитуд колебаний, возбуждаемых всеми зонами Френеля.

Соседние зоны возбуждают колебания в точке М в противоположных фазах, поэтому

Слайд 6

Площадь n-ой зоны:
Отсюда высота сферического сегмента:
Из рисунка видно, что
для малых n
Радиус

и площадь зон Френеля

Слайд 7

Определение амплитуды колебаний с помощью метода зон Френеля
Амплитуда колебаний, возбуждаемых

n-ой зоной Френеля монотонно убывает с ростом номера зоны.

- амплитуда колебаний, возбуждаемых всей волновой поверхностью.

Если число зон Френеля конечно, то

+ - для нечетного числа зон

– - для четного числа зон

Слайд 8

Графическое определение амплитуды

Слайд 9

Пример. Пусть в отверстии укладывается одна зона Френеля. Как изменится амплитуда,

если закрыть половину площади отверстия?

Слайд 10

Амплитудная
Фазовая
Зонные пластинки

Слайд 11

Дифракция Френеля

Слайд 12

n - четное
Условия минимума:
n - нечетное
Условия максимума:
Дифракция Френеля на круглом отверстии