Ферромагнетизм

Содержание

Слайд 2

Слайд 3

(21.1.1) (21.1.2)

(21.1.1)

(21.1.2)

Слайд 4

Рис. 21.1 (21.1.3) (21.1.4) · 10-34

Рис. 21.1

(21.1.3)

(21.1.4)

· 10-34

Слайд 5

(21.1.5) (21.1.6) (21.1.7)

(21.1.5)

(21.1.6)

(21.1.7)

Слайд 6

(21.1.8) (21.1.9)

(21.1.8)

(21.1.9)

Слайд 7

(21.2.3) (21.2.2) (21.2.1)

(21.2.3)

(21.2.2)

(21.2.1)

Слайд 8

Рис. 21.2 (21.2.4)

Рис. 21.2

(21.2.4)

Слайд 9

(21.2.5) (21.2.6) (21.2.7)

(21.2.5)

(21.2.6)

(21.2.7)

Слайд 10

(21.3.1)

(21.3.1)

Слайд 11

(21.3.2) (21.3.3)

(21.3.2)

(21.3.3)

Слайд 12

Слайд 13

13.4. Магнитное поле в веществе (21.4.1)

13.4. Магнитное поле в веществе

(21.4.1)

Слайд 14

(21.4.2) (21.4.4) Рис21.3 (21.4.5)

(21.4.2)

(21.4.4)

Рис21.3

(21.4.5)

Слайд 15

(21.4.6) (21.4.7) (21.4.8) (21.4.9)

(21.4.6)

(21.4.7)

(21.4.8)

(21.4.9)

Слайд 16

Слайд 17

Рис.21.4 Рис.21.5 Рис.21.6

Рис.21.4

Рис.21.5

Рис.21.6

Слайд 18

Рис.21.7

Рис.21.7

Слайд 19

Большой коэрцитивной силой (широкой петлей гистерезиса) обладают магнито-твердые материалы, используемые для

Большой коэрцитивной силой (широкой петлей гистерезиса) обладают магнито-твердые материалы, используемые для

изготовления постоянных магнитов. Малую коэрцитивную силу имеют магнито-мягкие материалы, используемые для изготовления сердечников трансформаторов.
Измерение гиромагнитного отношения для ферромагнетиков показали, что элементарными носителями магнетизма в них являются спиновые магнитные моменты электронов.
Слайд 20

Слайд 21

Рис. 15.1,а

Рис. 15.1,а

Слайд 22

Слайд 23

Слайд 24

Слайд 25

(15.1.5) (15.1.6) (15.1.7)

(15.1.5)

(15.1.6)

(15.1.7)

Слайд 26

(15.1.8) (15.1.9)

(15.1.8)

(15.1.9)

Слайд 27

Слайд 28

Лекция Тема: УРАВНЕНИЯ МАКСВЕЛЛА Введение 2. Уравнения Максвелла в интегральной –

Лекция

Тема: УРАВНЕНИЯ МАКСВЕЛЛА

Введение
2. Уравнения Максвелла в интегральной – дифференциальной формах


Содержание лекции:

Сегодня: *

Слайд 29

1. Введение

1. Введение


Слайд 30

Слайд 31

Слайд 32

Слайд 33

2. Уравнения Максвелла в интегральной – дифференциальной формах

2. Уравнения Максвелла в интегральной – дифференциальной формах

Слайд 34

Слайд 35

(1) (2) , ,

(1)

(2)

,

,

Слайд 36

, (3) (4)

,

(3)

(4)

Слайд 37

Слайд 38

Слайд 39

Слайд 40

Слайд 41

Слайд 42

Слайд 43

Слайд 44

Слайд 45

Рис. 1. К выводу граничных условий для уравнений Максвелла в дифференциальной

Рис. 1. К выводу граничных условий для уравнений Максвелла в дифференциальной

форме:
σ − поверхностная плотность свободных электрических зарядов на границе раздела (a); i – поверхностная плотность тока проводимости на рассматриваемой поверхности S (б).
D2n, D1n, B2n, В1n – проекции векторов D2, D1, В2, В1 на нормаль n.
H2t, E2t, H1t, E1t – тангенциальные составляющие векторов Н, Е вдоль нормали к контуру
N = = [n,τ]
Слайд 46

Слайд 47

Слайд 48

Слайд 49

Слайд 50

Слайд 51