Інтерференція та дифракція світла

накладанні світлових хвиль однакової частоти, які приходять у дану точку простору з однаковою різницею фаз. Хвилі з такими властивостями називаються когерентними, а джерела, які їх випромінюють – когерентними джерелами. Тобто світлові когерентні хвилі інтерферують одна з одною – додаються, внаслідок чого в різних точках простору спостерігається підсилення або послаблення результуючих світлових коливань.

області, які відповідають підсиленню чи послабленню світла.
Для розв’язання питання, в яких фазах зустрінуться в даній точці інтерферуючі хвилі, треба врахувати різницю ходу цих хвиль. Нехай нас цікавить результат накладання хвиль в точці М), що перебуває на відстані d1 від першого джерела хвиль S2 і на відстані d2 від другого джерела S2. Відстань Δd називається геометричною різницею ходу хвиль δ.
Якщо когерентні джерела хвиль коливалися в однакових фазах, то у разі різниці ходу, що дорівнює цілому числу довжин хвиль або парному числу півхвиль, в точку М хвилі надходитимуть в однакових фазах. При їх додаванні у точці М виникає підсилення коливань. Якщо ж різниця ходу дорівнюватиме непарному числу півхвиль, хвилі від S1 і S2 надійдуть у цю точку в протилежних фазах і в ній коливання ослабнуть.

що додаються, рівна парному числу півхвиль, або парному числу довжин хвиль, тобто
δ = 2k∙(λ/2) = k∙λ.
В цьому випадку світлові хвилі приходять в дану точку М інтерференційного поля в однакових фазах.
Різницю ходу хвиль після ряду певних перетворень згідно малюнку можна подати у іншому виді
δ = Δd =
Тоді, прирівнюючи праві частини рівнянь отримаємо координати точок, в яких спостерігається максимальне підсилення світла (максимум інтерференції світла):
х ≈ k∙
де k = 0, 1, 2, … .

додаються рівна непарному числу півхвиль, тобто
δ = (2k + 1)∙λ/2
значення k= 1, 2, 3… називають порядком інтерференційного максимуму чи мінімуму.
Взаємне послаблення інтерферуючих хвиль означає, що хвилі приходять в дану точку простору в протилежних фазах.
Координати мінімумів інтерференції світла (послаблення світла):
x΄ ≈ (2k + 1)

кольорові розводи на тонких плівках бензину, гасу, олії, красиве забарвлення мильних бульбашок, яке безперервно змінюється — все це результат інтерференції світлових променів у цих плівках.

кута падіння променів α і довжини хвилі падаючого світла λ. Тоді результат інтерференції в тонких плівках визначається наступними умовами, вираженими через оптичну різницю ходу.
Умова максимуму:
2К
Умова мінімуму:
(2k + 1)

світлові хвилі відхиляються від прямолінійного поширення і огинають краї перешкод

екран А через отвір аb в екрані B. Кожну точку ділянки аb фронту світлової хвилі (яка заповнює отвір) можна розглядати як вторинне джерело світла. Ці джерела світла когерентні, тому промені (хвилі) 1 і 2, 3 і 4 і т. д., які виходять від них, інтерферуватимуть між собою. Залежно від різниці ходу променів на екрані. А в точках с, d і т. д. виникатимуть максимуми і мінімуми освітленості, створюючи дифракційну картину.

проміжками. Решітки виготовляють у вигляді пластинок з прозорої твердої речовини, на поверхні яких алмазним різцем наносяться штрихи, паралельні один одному. Там, де пройшов різець, утворюється шорстка поверхня, яка розсіює промені, а проміжки між штрихами залишаються прозорими, тобто відіграють роль щілин.

дифракційної решітки.
Нехай а означає ширину щілини,
b — ширину непрозорої для світла ділянки між двома щілинами. Величину
d = а + b
прийнято називати періодом, або сталою дифракційної решітки. Оскільки всі щілини містяться одна від одної на однаковій відстані, то різниці ходу променів, які йдуть із двох сусідніх щілин, для даного кута φ однакові для всієї дифракційної решітки і дорівнюють :
Δl = d∙sin φ.
Отже, різниця ходу залежить від кута φ. Зі зміною кута φ різниця ходу змінюється, відповідно змінюється і результат накладання вторинних хвиль, які йдуть від щілин дифракційної решітки.