Качественные представления о двухстадийном диффузионном переносе ГПД. Обзор физических моделей и их сопоставление.
- Главная
- Алгебра
- Качественные представления о двухстадийном диффузионном переносе ГПД. Обзор физических моделей и их сопоставление.
Содержание
- 2. Двухстадийная диффузионная модель. Предпосылки. При отсутствии внешнего механического воздействия процесс переноса ГПД (газообразные продукты деления) в
- 3. Двухстадийная диффузионная модель. Краткий обзор. Подробное изложение основных положений 2-ой модели представлено в работе [27] (1975г).
- 4. Двухстадийная диффузионная модель. Обзор, выводы. По представленному краткому обзору можно сделать следующие выводы: - все модели
- 5. На основании вышеизложенных выводов предлагается следующая двухстадийная диффузионная модель для стационарного выхода ГПД. Математическая постановка задачи
- 6. Двухстадийная диффузионная модель. Физические условия. Физические условия предполагают изотермические условия в объёме образца, коэффициенты диффузии DL
- 7. Двухстадийная диффузионная модель. Временные и граничные условия. Система дифференциальных уравнений. В сферическом образце радиуса R распределение
- 8. Двухстадийная диффузионная модель для стационарного выхода ГПД. Временные и граничные условия для зерна. Для стационарной задачи
- 9. Распределение концентрации в зерне и плотность внутренних источников в межзеренном пространстве. Для стационарных условий уравнение диффузии
- 11. Скачать презентацию
Двухстадийная диффузионная модель. Предпосылки.
При отсутствии внешнего механического воздействия процесс
Двухстадийная диффузионная модель. Предпосылки.
При отсутствии внешнего механического воздействия процесс
Попытки описать выход ГПД из керамического ядерного топлива ( диоксид, карбид, фосфид, нитрид, силицид урана), рассматривая его как однородный материал с объёмным коэффициентом диффузии, не принесли желаемых результатов. Это привело к появлению в 70-е и 80-е годы прошлого века более сложных моделей. В основу таких моделей положено представление о том, что рождение ГПД происходит в зерне (межзеренные границы обеднены делящемся изотопом и в основном представляют скопление пористости), структура которого близка к монокристаллу ураносодержащего соединения с объёмным коэффициентом диффузии. Появляющиеся в зерне ГПД диффундируют на его поверхность, выходят в межзеренное пространство и далее с коэффициентом зернограничной диффузии мигрируют к внешней границе облучаемого топлива.
Мы рассмотрим три модели последовательно придерживающихся основной концепции предыдущего абзаца и феноменологическому подходу к решению основной задачи - восстановление параметров переноса ГПД (коэффициентов объёмной и зернограничной диффузии) по экспериментальным данным выходов короткоживущих изотопов благородных газов.
Двухстадийная диффузионная модель. Краткий обзор.
Подробное изложение основных положений 2-ой модели представлено
Двухстадийная диффузионная модель. Краткий обзор.
Подробное изложение основных положений 2-ой модели представлено
Межзеренное пространство представляется в виде тонкого слоя на внешней поверхности зерен, толщину этого слоя предполагается определять в результате сопоставления расчетных соотношений с экспериментальными данными по выходу ГПД из сферического образца.
Второе отличие: для определения объёмной плотности источников газа в межзеренном пространстве используется текущее значение концентрации в образце как граничное на поверхности сферического зерна.
В работе представлено решение стационарной задачи, которое подробно проанализировано для различных частных случаев. Рассмотрен случай возможного захвата части ГПД в межзеренном пространстве дефектами. Модель использована для оценке коэффициентов диффузии йода и теллура.
В работах [25], [26] (1973-1977гг) представлена стационарная модель двухстадийного переноса короткоживущих радиоактивных ГПД в пористых плоской, тонкой пластине и тонкой, цилиндрической втулке. Выход газа с внешней поверхности образцов при нулевых граничных условиях представляется в виде суммы потока из межзеренного пространства с коэффициентом зернограничной диффузии и потока из зерен с объёмным коэффициентом диффузии, находящихся на внешней поверхности образца с учетом ее разветвленности для заданного значения пористости.
Выход газа в межзеренное пространство определяется из решения стационарной задачи для сферического зерна с объёмным коэффициентом диффузии, при постоянном значении концентрации на его границе. Это значение принято равным усредненному по координате в образце (пластина, втулка). Полученное значение выхода ГПД из зерна используется для определения плотности источников газа в межзеренном пространстве образца.
Развитие третьей модели изложено в работах [28], [29], [30], [31], [32]. Рассматривается нестационарная система дифференциальных уравнений двухстадийной диффузии ранее представленная в предыдущей модели без конкретизации представлений о границах зерен. Решается задача для сферического образца, заполненного сферическими зернами. Стационарная задача используется для нахождения коэффициентов диффузии по экспериментальным данным работы [9]. Полученные значения коэффициентов диффузии используются для расчетов нестационарных выходов ГПД из сферических кернов микротвэлов.
Двухстадийная диффузионная модель.
Обзор, выводы.
По представленному краткому обзору можно сделать следующие
Двухстадийная диффузионная модель.
Обзор, выводы.
По представленному краткому обзору можно сделать следующие
- все модели используют идентичную систему дифференциальных уравнений и условий однозначности.
- предварительные проработки показали, что использованное во второй модели текущее значение концентрации в образце как граничное условие для зерна более продуктивно, т.к. позволяет авторам рассмотреть большее количество важных предельных случаев и иметь более простые выражения для конечных результатов.
- использование в первой модели пористости, как одного из параметров структуры представляется положительным фактом, т.к. эта величина весьма надежно определяется экспериментально.
- представленные в работе [32] (третья модель) результаты расчетов по экспериментальным данным [33] в широком интервале температуры в предположениях наличия или отсутствия ловушек и использование в модели выхода ГПД в межзёренное пространство путем кинетической отдачи и выбивания следует считать перспективным для дальнейшего усовершенствования моделей.
На основании вышеизложенных выводов предлагается следующая двухстадийная диффузионная модель для стационарного
На основании вышеизложенных выводов предлагается следующая двухстадийная диффузионная модель для стационарного
Геометрические условия.
Рассматривается сферический образец радиуса R, состоящий из сферических зерен радиуса а. Сферическая форма зерна допустима в модельных представлениях, т.к. оправдана оптическими исследованиями шлифов.
Выбор сферической формы образца в модели допустим по следующим причинам:
- для задач предполагающих изотропию свойств в объёме тела и желании иметь одну пространственную координату такая форма предлагает наиболее строгое решение. Использование образцов другой формы (пластина, цилиндр) либо требует рассмотрения двухкоордитатной задачи, либо увеличения аксиальных размеров для обеспечения необходимой точности в эксперименте. Следует отметить, что при малых значениях коэффициентов диффузии возможно обойтись рассмотрением задач для полупространства, предполагая, что изменение концентрации в телах сосредоточена в тонком приповерхностном слое.
- в работе [27] для экспериментальных исследований изготовлялись специальные образцы сферической формы с зерновой сферической структурой, в работах [28;29;30] исследовались сферические керны для микротвэлов.
- в нашем случае использовались цилиндрические образцы (штатные таблетки-сердечники твэлов энергетических реакторов), радиальные и аксиальные размеры которых не сильно различаются. В этом случае предлагается использовать в модельных расчетах эквивалентный радиус сферического образца, поверхность которого равна эмиссионной поверхности исследуемого. Такой подход позволяет проводить количественные сопоставления экспериментальных результатов для образцов разной формы и размеров.
Двухстадийная диффузионная модель.
Физические условия.
Физические условия предполагают изотермические условия в
Двухстадийная диффузионная модель.
Физические условия.
Физические условия предполагают изотермические условия в
Плотность внутренних источников газа внутри зерен пропорциональна плотности делений в образце.
Межзеренные границы считаются обедненными делящемся изотопов, а источником ГПД в них является газ, вышедший с поверхности зерен в межзеренное пространство.
Образец обладает пористостью ε = (dT - d)/dT , где d и dT плотности поликристаллического образца и теоретическая плотность химического соединения соответственно.
Двухстадийная диффузионная модель.
Временные и граничные условия.
Система дифференциальных уравнений.
В сферическом
Двухстадийная диффузионная модель.
Временные и граничные условия.
Система дифференциальных уравнений.
В сферическом
(1)
при граничных и временных условиях:
(а) C = 0 при r=R для всех t>0
(b) при r=0 для всех t > 0
(c) C = 0 при t = 0 для всех r при 0 ≤ r ≤ R .
Двухстадийная диффузионная модель для стационарного выхода ГПД. Временные и граничные условия
Двухстадийная диффузионная модель для стационарного выхода ГПД. Временные и граничные условия
Для стационарной задачи производная концентрации по времени принимается равной нулю:
(1-1)
Граничное условие (a), подразумевает полное удаление газа с поверхности в нашем эксперименте, т.к. его расход специально подбирался для обеспечения этого условия.
Плотность источников газ в межзеренном пространстве β´(C) зависит от концентрации С, которая является граничным условием при рассмотрении потока газа в межзеренное пространство из зерен, в частности от местоположения конкретного зерна в объёме образца.
Система уравнений, описывающая процесс диффузии в зерне имеет вид:
(2)
с граничными условиями:
(a) К = C при r’=a , для всех t > 0
(b) при r’=0 для всех t > 0
(c) К = 0 t = 0 для всех r’, 0 ≤ r’ ≤ a .
Распределение концентрации в зерне и плотность
внутренних источников в межзеренном пространстве.
Для
Распределение концентрации в зерне и плотность
внутренних источников в межзеренном пространстве.
Для
(2-1)
В этом уравнении β – плотность источников газа, зависящая от плотности делений в зерне и доли выхода конкретного изотопа в результате акта деления. Решение уравнения (2-1) имеет вид:
(3)
Плотность внутренних источников газа в межзеренном пространстве образца имеет вид:
(4),
где ,
а – радиус зерна, ε – пористость образца,
ξ - доля межзеренного пространства, участвующая в зернограничной диффузии, определяемая экспериментально и аналогичная δ/2 в работе [3], в нашем случае δ/2 = ξ*а*ε