Основні уявлення та рівняння

Сентябрь 14, 2022

Главная
Алгебра
Основні уявлення та рівняння

Содержание

2. Спін-хвильова електроніка, як один з напрямків функціональної електроніки, базується на використанні елементарних збуджень феро-, фері- та
4. Перевага магнітних плівок, як середовища поширення МСХ: забезпечують різноманітність законів дисперсії хвиль, які керуються величиною зовнішнього
5. Обмінна взаємодія між сусідами змушує спіни, сусідні із поверхневими, збільшити кут прецесії, тобто, кристалом може поширюватись
6. Рисунок спрощено зображає прецесування спінів в стоячій (зліва) та біжучій (справа) спіновій хвилі в початковий момент
7. Кристал залізо-ітриєвого гранату (ЗІГ) Y3Fe3O12 - найбільш розповсюджений матеріал спін-хвильової електроніки для досліджень та застосувань в
8. В межах елементарної комірки металеві катіони можуть розміщуватись у вузлах трьох типів, які розрізняються просторовим розташуванням
9. Вирощування об’ємних монокристалів та епітаксійних гранатових плівок метод спонтанної кристалізації (Технологія вирощування монокристалів ферит-гранатів при t=1200°
10. Вирощування об’ємних монокристалів та епітаксійних гранатових плівок метод рідинно-фазової епітаксії вирощування тонких плівок гранатів. Затравка -
11. Рівняння Ландау-Ліфшиця густина магнітного моменту (намагніченість) рівняння Ландау-Ліфшиця Важлива властивість рівняння Ландау-Ліфшиця:воно забезпечує збереження довжини вектора
12. Тензор магнітної проникності
13. У тензорній формі : (Полдер, 1949 р.) .
14. Змінне магнітне поле, спрямоване, наприклад, вздовж вісі х, створює компоненти намагніченості та магнітної індукції як в
15. Рівняння Максвела. Граничні умови. Статична задача: , Динамічна задача , , . , , , Граничні
16. Магнітостатичне наближення та межі його застосування Область існування МСХ знаходиться між областю звичайних електромагнітних хвиль та
17. Обмеження на хвильове число МСХ зверху (пов’язане з обмінними ефектами) - МСХ не повинні відчувати впливу
18. Маємо 3 умовні ділянки: І –область електромагнітного поширення; використовують повні рівняння Максвела; магнітна та електрична складові
19. Рівняння Уокера
20. Врахування форми зразка. Розмагнічуюче поле Розмагнічуючи фактори:
22. Скачать презентацию

Слайд 2

Спін-хвильова електроніка, як один з напрямків функціональної електроніки, базується на використанні

елементарних збуджень феро-, фері- та антиферомагнетиків, які пов’язані з прецесією вектора намагнічування.

Рис.1.1. Система координат для опису прецесії вектора намагніченості

Слайд 3

Слайд 4

Перевага магнітних плівок, як середовища поширення МСХ:
забезпечують різноманітність законів дисперсії

хвиль, які керуються величиною зовнішнього сталого магнітного поля,
достатньо просто збуджуються та реєструються МСХ,
МСХ в них є доступними з поверхні плівки на всьому шляху їх поширення,
вирощуються за сучасною технологією рідинно-фазової епітаксії,
сумісні з методами планарної технології.

Слайд 5

Обмінна взаємодія між сусідами змушує спіни, сусідні із поверхневими, збільшити кут

прецесії, тобто, кристалом може поширюватись збудження кута прецесії, яке має вигляд хвилі.

Слайд 6

Рисунок спрощено зображає прецесування спінів в стоячій (зліва) та біжучій (справа)

спіновій хвилі в початковий момент та в подальші моменти, коли магнітні диполі вже обернулись на певний кут.

Слайд 7

Кристал залізо-ітриєвого гранату (ЗІГ) Y3Fe3O12 - найбільш розповсюджений матеріал спін-хвильової електроніки

для досліджень та застосувань в дециметровому та сантиметровому діапазонах довжин. Його природні аналоги - андрадит Ca3Fe2Si3O12 або шпесарит Mn3Al2Si3O12 - належать до кристалів кубічної сингонії. Хімічна формула ферит-гранатів в рамках трьохпідграткової моделі:{R3+}3[Fe3+]2( Fe3+)3O12, де R – рідкоземельні іони чи іон ітрію.

Слайд 8

В межах елементарної комірки металеві катіони можуть розміщуватись у вузлах трьох

типів, які розрізняються просторовим розташуванням сусідніх аніонів кисню: фігурні дужки відповідають додекаедричному оточенню іону ітрію іонами кисню (с - підгратка), квадратні дужки відповідають октаедричному оточенню іону залізу іонами кисню (а - підгратка), круглі дужки відповідають тетраедричному оточенню іону залізу іонами кисню (d - підгратка). Додекаедр має 12 граней та 20 вершин, октаедр має 8 граней та 6 вершин, тетраедр має 4 грані та 4 вершини.

Сумарна намагніченість гранату через намагніченість підграток:
Зокрема, для кристалу чистого ЗІГ (іони ітрію Y3+ є діамагнітними), маємо:

Слайд 9

Вирощування об’ємних монокристалів та епітаксійних гранатових плівок
метод спонтанної кристалізації
(Технологія вирощування монокристалів

ферит-гранатів при t=1200° C. )
метод кристалізації на затравках
можливе повне керування технологічним процесом. Затравка - монокристал, отриманий методом спонтанної кристалізації та спеціально оброблений (наприклад, у вигляді призми). Затравку опускають у розчин, а на неї осаджується надлишок речовини.

Слайд 10

Вирощування об’ємних монокристалів та епітаксійних гранатових плівок
метод рідинно-фазової епітаксії
вирощування тонких плівок

гранатів. Затравка - підкладки, які мають ту ж кристалографічну структуру, що й плівка. Для ЗІГ це - гадоліній-галієвий гранат (ГГГ) із постійною гратки, що співпадає з постійною гратки ЗІГ.
Температура розчину підтримується постійною. За рахунок обертання підкладки забезпечується регулярний приплив рідини та гарне об’ємне перемішування розчину при рівномірному переносу маси по поверхні плівки. Швидкість росту – 0,05-0,1 мкм/хв. Максимальні товщини епітаксійних плівок ЗІГ сягає 120 мкм.

Матеріал спін-хвильової електроніки в міліметровому діапазоні - барієвий гексаферит . Його сумарний магнітний момент:

Слайд 11

Рівняння Ландау-Ліфшиця
густина магнітного моменту (намагніченість)
рівняння Ландау-Ліфшиця
Важлива властивість рівняння Ландау-Ліфшиця:воно забезпечує

збереження довжини вектора намагніченості

Ефективне магнітне поле включає в себе:
-електродинамічне поле яке складається з магнітного поля
(створюється зовнішніми джерелами при відсутності магнетика) і дипольного (розмагнічуючого) поля зразку скінченої форми,
-ефективне поле магнітної кристалографічної анізотропії ,
-ефективне поле обмінної взаємодії .

Слайд 12

Тензор магнітної проникності

Слайд 13

У тензорній формі : (Полдер, 1949 р.)
.

Слайд 14

Змінне магнітне поле, спрямоване, наприклад, вздовж вісі х, створює компоненти намагніченості

та магнітної індукції як в напрямку х, так і в напрямку у - це зумовлено прецесійним характером руху вектора намагніченості.

Використаємо матеріальне співвідношення Для вектора магнітної індукції:

Його компоненти:

Слайд 15

Рівняння Максвела. Граничні умови.

Статична задача:

,
Динамічна задача
,
,
.
,
,
,
Граничні умови на

межі поділу двох середовищ - звичайні електродинамічні умови:
- неперервність нормальних до границі компонент магнітної та електричної індукції,
- неперервність дотичних компонент напруженості магнітного та електричного полів:

ідеальний провідник

Матеріальні співвідношення:

та

Слайд 16

Магнітостатичне наближення та межі його застосування
Область існування МСХ знаходиться між областю

звичайних електромагнітних хвиль та обмінних спінових хвиль; тобто для хвильових чисел МСХ:

та для довжин хвиль МСХ:

Якщо пропустити математичні подробиці:
для хвильових чисел МСХ
- та для довжин хвиль МСХ
.

Слайд 17

Обмеження на хвильове число МСХ зверху (пов’язане з обмінними ефектами)
- МСХ

не повинні відчувати впливу короткодіючих обмінних сил і обмінна взаємодія не має вносити змін до спектру хвиль.
Обмеження на хвильове число МСХ знизу (пов’язане з врахуванням ефектів електромагнітного запізнення (поширення))

- вимога малості характерного розміру зразка в порівнянні з довжиною електромагнітної хвилі (в протилежному випадку врахування впливу граничних умов може суттєво змінить спектр хвиль)

Для МСХ в плівках ЗІГ магнітостатичне наближення є справедливим на частотах НВЧ діапазону в межах:
хвильових чисел:
- довжин хвиль:

Слайд 18

Маємо 3 умовні ділянки:
І –область електромагнітного поширення; використовують повні рівняння Максвела;

магнітна та електрична складові поля мало відрізняються від величин в звичайному діелектрику.
ІІ –область магнітостатичного поширення; для опису хвиль використовують рівняння Максвела в наближенні магнітостатики; електричною складовою поля нехтують.
ІІІ – область обмінного поширення; для опису хвиль також використовують рівняння Максвела в наближенні магніто статики та роблять заміни, які відбивають вплив обмінної взаємодії.

Слайд 19

Рівняння Уокера

Слайд 20

Основні уявлення та рівняння

Содержание

Спін-хвильова електроніка, як один з напрямків функціональної електроніки, базується на використанні

Перевага магнітних плівок, як середовища поширення МСХ: забезпечують різноманітність законів дисперсії

Обмінна взаємодія між сусідами змушує спіни, сусідні із поверхневими, збільшити кут

Рисунок спрощено зображає прецесування спінів в стоячій (зліва) та біжучій (справа)

Кристал залізо-ітриєвого гранату (ЗІГ) Y3Fe3O12 - найбільш розповсюджений матеріал спін-хвильової електроніки

В межах елементарної комірки металеві катіони можуть розміщуватись у вузлах трьох

Вирощування об’ємних монокристалів та епітаксійних гранатових плівокметод спонтанної кристалізації (Технологія вирощування монокристалів

Вирощування об’ємних монокристалів та епітаксійних гранатових плівок метод рідинно-фазової епітаксіївирощування тонких плівок

Рівняння Ландау-Ліфшиця густина магнітного моменту (намагніченість) рівняння Ландау-ЛіфшицяВажлива властивість рівняння Ландау-Ліфшиця:воно забезпечує

Тензор магнітної проникності

У тензорній формі : (Полдер, 1949 р.).

Змінне магнітне поле, спрямоване, наприклад, вздовж вісі х, створює компоненти намагніченості

Рівняння Максвела. Граничні умови. Статична задача: ,Динамічна задача,,. ,,,Граничні умови на

Магнітостатичне наближення та межі його застосування Область існування МСХ знаходиться між областю

Обмеження на хвильове число МСХ зверху (пов’язане з обмінними ефектами) - МСХ

Маємо 3 умовні ділянки:І –область електромагнітного поширення; використовують повні рівняння Максвела;