Сложение гармонических колебаний

Содержание

Слайд 2

2.1 Способы представления гармонических колебаний Гармонические колебания можно представить несколькими способами:

2.1 Способы представления гармонических колебаний

Гармонические колебания можно представить несколькими способами:

аналитический:
графический;
геометрический,

с помощью вектора амплитуды (метод векторных диаграмм).
Слайд 3

Рассмотрим подробнее геометрический способ, с помощью вектора амплитуды (метод векторных диаграмм). Ox – опорная прямая

Рассмотрим подробнее геометрический способ, с помощью вектора амплитуды (метод векторных диаграмм).

Ox

– опорная прямая
Слайд 4

Вращающийся вектор амплитуды полностью характеризует гармоническое колебание. Проекция кругового движения на

Вращающийся вектор амплитуды полностью характеризует гармоническое колебание.

Проекция кругового

движения на ось у, также совершает гармоническое колебание
Слайд 5

2.2 Сложение гармонических колебаний. Биения Круговая волна на поверхности жидкости, возбуждаемая

2.2 Сложение гармонических колебаний. Биения

Круговая волна на поверхности жидкости, возбуждаемая гармонически

колеблющимся шариком.

Интерференция между двумя круговыми волнами от точечных источников, колеблющихся в фазе друг с другом. На поверхности жидкости образуются узловые линии, в которых колебание max или отсутствует.

Слайд 6

Пусть точка одновременно участвует в двух гармонических колебаниях одинакового периода, направленных

Пусть точка одновременно участвует в двух гармонических колебаниях одинакового периода, направленных

вдоль одной прямой.

(2.2.1)

Такие два колебания называются когерентными,
их разность фаз не зависит от времени:

Слайд 7

Ox – опорная прямая A1 – амплитуда 1-го колебания φ1 –

Ox – опорная прямая

A1 – амплитуда 1-го колебания

φ1 – фаза 1-го

колебания.
- результирующее колебание, тоже гармоническое, с частотой ω:
Слайд 8

По правилу сложения векторов найдем суммарную амплитуду, результирующего колебания: (2.2.2) Начальная

По правилу сложения векторов найдем суммарную амплитуду, результирующего колебания:

(2.2.2)

Начальная фаза

определяется из соотношения

(2.2.3)

Амплитуда А результирующего колебания зависит от разности начальных фаз

Слайд 9

Рассмотрим несколько простых случаев. 1. Разность фаз равна нулю или четному

Рассмотрим несколько простых случаев.

1. Разность фаз равна нулю или четному

числу π, то есть

, где

Тогда

и

(2.2.4)

колебания синфазны

Слайд 10

2. Разность фаз равна нечетному числу π, то есть , где

2. Разность фаз равна нечетному числу π, то есть

, где


Тогда

. Отсюда


(2.2.5)

колебания в противофазе

Слайд 11

3. Разность фаз изменяется во времени произвольным образом (2.2.6) Это некогерентные

3. Разность фаз изменяется во времени произвольным образом

(2.2.6)

Это некогерентные

колебания
Здесь интересен случай, называемый биениями, когда частоты близки


Слайд 12

Периодические изменения амплитуды колебания, возникающие при сложении двух гармонических колебаний с близкими частотами , называются биениями.

Периодические изменения амплитуды колебания, возникающие при сложении двух гармонических колебаний с

близкими частотами , называются биениями.
Слайд 13

Колебания вида модулированными. называются


Колебания вида

модулированными.

называются

Слайд 14

Метод биений используется для настройки музыкальных инструментов, анализа слуха и т.д.

Метод биений используется для настройки музыкальных инструментов, анализа слуха и т.д.


Слайд 15

Слагаемые ряда Фурье, определяющие гармонические колебания с частотами ω, 2ω, 3ω,

Слагаемые ряда Фурье, определяющие гармонические колебания с частотами ω, 2ω,

3ω, ..., называются первой (или основной), второй, третьей и т.д. гармониками сложного периодического колебания.

Любые сложные периодические колебания можно представить в виде суперпозиции одновременно совершающихся гармонических колебаний с различными амплитудами, начальными фазами, а также частотами кратными циклической частоте ω:

Слайд 16

2.3 Сложение взаимно перпендикулярных колебаний ; (2.3.1) В результате получили уравнение эллипса с произвольно расположенными осями

2.3 Сложение взаимно перпендикулярных колебаний

;

(2.3.1)

В результате получили уравнение эллипса с

произвольно расположенными осями
Слайд 17

2.4 Фигуры Лиссажу (частные случаи) 1. Начальные фазы колебаний одинаковы (2.4.1)

2.4 Фигуры Лиссажу (частные случаи)

1. Начальные фазы колебаний одинаковы

(2.4.1)

Это

уравнение прямой, проходящей через начало координат

Такие колебания называются линейно поляризованными.

Слайд 18

2. Начальная разность фаз равна π. (2.4.2) (2.4.3)


2. Начальная разность фаз равна π.

(2.4.2)

(2.4.3)

Слайд 19

3. Начальная разность фаз равна π/2. (2.4.4) ( Эллиптически поляризованные колебания)

3. Начальная разность фаз равна π/2.

(2.4.4)

( Эллиптически поляризованные колебания)

При


(циркулярно-поляризованные колебания).

– получим уравнение окружности

– это уравнение эллипса с полуосями А1 и А2


Слайд 20

4. Все остальные разности фаз дают эллипсы с различным углом наклона

4. Все остальные разности фаз дают эллипсы с различным углом

наклона относительно осей координат.

Фигуры, получаемые при сложении взаимно перпендикулярных колебаний разных частот, называются фигурами Лиссажу.

Здесь рассматривались простейшие случаи, когда

Если

получаться уже не эллипсы, а более сложные фигуры Лиссажу

тогда в результате будут

Слайд 21

Слайд 22

Слайд 23

Фигуры Лиссажу при

Фигуры Лиссажу при