Dynamika bryły sztywnej

Содержание

Слайд 2

Bryła sztywna Układ cząstek w którym odległości między cząstkami nie zmieniają

Bryła sztywna

Układ cząstek w którym odległości między cząstkami nie zmieniają się

w czasie.

Jeżeli położenie cząstek opisujemy za pomocą wektorów i , to wektor
łączący obie cząstki musi być wektorem stałym

Слайд 3

Położenie bryły sztywnej w przestrzeni Położenie 1-go punktu (np. środka masy)

Położenie bryły sztywnej
w przestrzeni

Położenie 1-go punktu (np. środka masy) i dwóch

dodatkowych punktów.
Bryła sztywna ma sześć stopni swobody jej położenie w przestrzeni opisują 3 współrzędne i 3 kąty.
Слайд 4

Bryła sztywna może poruszać się ruchem postępowym. Wtedy wektory prędkości są

Bryła sztywna może poruszać się ruchem postępowym.
Wtedy wektory prędkości są takie

same dla wszystkich punktów – bryła porusza się jak „punkt materialny”.

Ruch bryły sztywnej

Слайд 5

Może też poruszać się ruchem obrotowym. Wtedy wszystkie punkty ciała poruszają

Może też poruszać się ruchem obrotowym. Wtedy wszystkie punkty ciała poruszają

się po okręgach.

Ruch bryły sztywnej

Najczęściej jednak występuje superpozycja ruchu postępowego i obrotowego.

v0 – prędkość punktu przez który przechodzi oś obrotu

Слайд 6

Długość Kąt co daje: Położenie kątowe: prędkość kątowa: przyspieszenie kątowe: Przesunięcie

Długość

Kąt

co daje:

Położenie kątowe:

prędkość kątowa:

przyspieszenie kątowe:

Przesunięcie kątowe, prędkość i przyspieszenie kątowe mogą

być:
dodatnie, kiedy obrót zachodzi przeciwnie do kierunku wskazówek zegara
ujemne, kiedy obrót zachodzi zgodnie z kierunkiem wskazówek zegara

Położenie, prędkość, przyspieszenie jako wielkości kątowe

Слайд 7

Czy przemieszczenie kątowe, prędkość i przyspieszenie kątowe mogą być opisane za

Czy przemieszczenie kątowe, prędkość i przyspieszenie kątowe mogą być opisane za

pomocą wektorów?

Wielkości kątowe jako wektory

Слайд 8

Przemieszczeniom kątowym można przypisać wektory tylko wtedy, gdy są one bardzo

Przemieszczeniom kątowym można przypisać wektory tylko wtedy, gdy są one bardzo

małe!

Wielkości kątowe jako wektory

Dla dużych przemieszczeń kątowych nie jest spełnione podstawowe prawo działań na wektorach!

Слайд 9

Całkowita energia kinetyczna bryły sztywnej energia kinetyczna ruchu postępowego bryły energia

Całkowita energia kinetyczna bryły sztywnej

energia kinetyczna ruchu postępowego bryły

energia kinetyczna ruchu

obrotowego bryły

energia mieszana (znika dla środka masy w punkcie 0)

Слайд 10

Całkowita energia kinetyczna bryły sztywnej Zakładając, że bryła sztywna porusza się

Całkowita energia kinetyczna bryły sztywnej

Zakładając, że bryła sztywna porusza się tylko

ruchem obrotowym mamy:

Kąt między ω i ri wynosi 90° więc:

gdzie:

Kiedy oś obrotu przechodzi przez środek masy bryły, jej energia kinetyczna jest równa.

Moment bezwładności

lub:

Слайд 11

Przykład: Moment bezwładności jednorodnego koła Długość łuku: Objętość elementarna: Gęstość materiału:

Przykład: Moment bezwładności jednorodnego koła

Długość łuku:

Objętość elementarna:

Gęstość materiału:

Слайд 12

Obrót wokół końca: Obrót wokół środka masy: Przykład: Moment bezwładności jednorodnego pręta

Obrót wokół końca:

Obrót wokół środka masy:

Przykład: Moment bezwładności jednorodnego pręta

Слайд 13

Twierdzenie Steinera

Twierdzenie Steinera

Слайд 14

Moment bezwładności względem osi przechodzącej przez środek masy: Odległość między osiami:

Moment bezwładności względem osi przechodzącej przez środek masy:

Odległość między osiami:

Zgodnie z

twierdzeniem Steinera:

Moment bezwładności pręta względem osi przechodzącej przez jego koniec

Слайд 15

Przykładowe momenty bezwładności

Przykładowe momenty bezwładności

Слайд 16

Moment siły i druga zasada dynamiki dla ruchu obrotowego II zasada dynamiki dla ruchu obrotowego:

Moment siły i druga zasada dynamiki dla ruchu obrotowego

II zasada dynamiki
dla

ruchu obrotowego:
Слайд 17

Praca i moc w ruchu obrotowym Moc Praca:

Praca i moc w ruchu obrotowym

Moc

Praca:

Слайд 18

Toczenie się ciał

Toczenie się ciał

Слайд 19

Toczenie się ciał

Toczenie się ciał

Слайд 20

Ruch walca staczającego się po równi pochyłej bez poślizgu składa się

Ruch walca staczającego się po równi pochyłej bez poślizgu składa się

z ruchu postępowego środka masy i ruchu obrotowego

Toczenie się ciał – walec na równi pochyłej

Слайд 21

Moment pędu x z y r L p=mv

Moment pędu

x

z

y

r

L

p=mv

Слайд 22

Moment pędu wprowadzając: możemy powyższy układ równań zapisać używając Tensora Bezwładności*:

Moment pędu

wprowadzając:

możemy powyższy układ równań zapisać używając Tensora Bezwładności*:

* wyrazy Tensora

Bezwładności to momenty bezwładności względem osi x, y, z oraz momenty dewiacji
Слайд 23

Jeżeli na bryłę A działa bryła B pewnym momentem siły MAB,

Jeżeli na bryłę A działa bryła B pewnym momentem siły MAB,

to bryła B działa na A momentem MBA równym co do wartości, lecz przeciwnie skierowanym np.:
rozruch silnika
wiercenie dziur w ścianie

Zasada zachowania momentu pędu

Слайд 24

Zasada zachowania momentu pędu Obrotowy stołek: kręt układu (człowiek + hantle)

Zasada zachowania momentu pędu

Obrotowy stołek: kręt układu (człowiek + hantle) pozostaje

stały: zmniejszenie momentu bezwładności wskutek zbliżenia hantli przyspiesza obrót).

Skaczący gimnastyk może zmieniać swoją prędkość obrotową przez odpowiednią zmianę momentu bezwładności ciała, gdyż moment pędu musi być zachowany.

Слайд 25

Ruch w polu siły centralnej. (II prawo Keplera) x y r

Ruch w polu siły centralnej. (II prawo Keplera)

x

y

r

p=mv

vdt

Zasada zachowania momentu pędu

Слайд 26

Analogie ruchu postępowego i obrotowego

Analogie ruchu postępowego i obrotowego

Слайд 27

Ruch postępowy opisuje równanie: ruch obrotowy (względem środka masy): Miedzy przyspieszeniami

Ruch postępowy opisuje równanie:

ruch obrotowy (względem środka masy):

Miedzy przyspieszeniami istnieje zależność:

eliminując

siłę tarcia:

Im większy moment bezwładności, tym wolniej stacza się ciało.

Staczanie się kuli po równi (bez poślizgu)

więc:

Слайд 28

Można też rozwiązać w sposób równoważny korzystając z chwilowej osi obrotu

Można też rozwiązać w sposób równoważny
korzystając z chwilowej osi obrotu i

twierdzenia Steinera.

Równanie ruchu obrotowego względem chwilowej osi obrotu (linia styku bryły z równią):

z twierdzenia Steinera mamy:

więc:

Staczanie się kuli po równi (bez poślizgu)

wykorzystując fakt:

Слайд 29

Staczanie się ciał po równi (bez poślizgu)

Staczanie się ciał po równi (bez poślizgu)