Электрический ток в металлах

Содержание

Слайд 2

1) Опыт Рикке (1901 г.) Для выяснения природы тока в металлах

1)  Опыт Рикке  (1901 г.)

Для выяснения природы тока в металлах

был поставлен
ряд специальных опытов

Что является носителем заряда в металлах?

В течение длительного времени (t > 1 года) пропускался большой ток (I = 10 А)

Ток в металлах не связан с переносом ионов кристаллической решетки

Массы цилиндров не изменились

Слайд 3

Катушка из металлической проволоки приводилась в быстрое вращение (линейная скорость вращения

Катушка из металлической проволоки приводилась в быстрое вращение (линейная скорость вращения

составляла 300 м/с). К выводам катушки прикреплялся чувствительный гальванометр. При резком торможении катушки через гальванометр протекал кратковременный ток. По направлению отклонения стрелки определили, что ток в металлах образуется отрицательно заряженными частицами. По величине отклонения стрелки гальванометра определили прошедший через него заряд, а затем и удельный заряд частиц , создающих ток.    

2)  Опыт Толмэна-Стюарта (1916 г.)

Слайд 4

Приращение кинетической энергии dW заряженных частиц, прошедших через гальванометр: N -

Приращение кинетической энергии dW заряженных частиц, прошедших через гальванометр:

N - число

заряженных частиц, прошедших через гальванометр;
n - их концентрация.

S - площадь поперечного сечения проволоки;
l - ее длина.

Слайд 5

Вывод: электрический ток в металлах представляет собой направленное движение электронов проводимости

Вывод: электрический ток в металлах представляет собой направленное движение электронов проводимости

под действием электрического поля.

Изменение энергии частиц идет на выделение джоулевого тепла в проводнике:

Отсюда: -ml·dv=q0R·dq

где dv=0-v; dq=q-0=q

Что практически совпадает с удельным зарядом электрона:

Слайд 6

Пауль Друде Карл Людвиг (1863 —1906) немецкий физик Основные труды по

Пауль Друде Карл Людвиг
(1863 —1906) 
немецкий физик

Основные труды по приложениям классической

электронной теории: дал теорию электронной проводимости металлов, теорию поляризации света, отражённого от металлической поверхности, теорию дисперсии света.
Впервые обнаружил и объяснил аномальную дисперсию диэлектрической проницаемости). Предложил методы измерения диэлектрической проницаемости и показателя поглощения жидких диэлектриков в метровом и дециметровом диапазонах электромагнитных волн.
Член Берлинской АН

Классическая Электронная Теория электорпроводимости металлов (теория Друде-Лоренца)
КЭТ

Слайд 7

КЭТ При образовании кристаллической решетки в металлах атомы сближаются так, что

КЭТ

При образовании кристаллической решетки в металлах атомы сближаются так, что валентные

оболочки перекрываются. Внешние электроны, наиболее слабо связанные с атомом, при этом отщепляются и становятся свободными. Атом становится положительным ионом. Переходя от атома к атому, электрон становится собственностью уже не отдельного атома, а всего кристалла в целом. Положительные ионы кристаллической решетки удерживаются вместе за счет взаимодействия со всеми свободными электронами. Такой вид связи атомов называется металлической связью.

Согласно КЭТ свободные электроны в металлах движутся и взаимодействуют с ионами кристаллической решетки подобно молекулам идеального газа. Они образуют электронный газ. Для электронного газа справедливы те же статистические закономерности, что и для идеального газа.

Слайд 8

Пользуясь представлениями КЭТ, можно получить основные законы электрического тока для металлических

Пользуясь представлениями КЭТ, можно получить основные законы электрического тока для металлических

проводников.

1. Закон Ома.
Средняя скорость направленного движения электронов в металле равна его средней арифметической скорости за время свободного пробега τ:

Обозначим удельную проводимость вещества γ

Тогда

j = γE

Слайд 9

2. Закон Джоуля-Ленца. При каждом столкновении с ионами кристаллической решетки электрон

2. Закон Джоуля-Ленца.

При каждом столкновении с ионами кристаллической решетки электрон отдает

всю энергию, приобретенную им за время свободного пробега:

С учетом

Выделяющаяся в проводнике теплота определяется потерями кинетической энергии всеми N электронами проводимости: Q = NΔWk = nVΔWk

Удельная тепловая мощность:

w = γE2

Слайд 10

3. Закон Видемана–Франца (1853 г.) Отношение коэффициента теплопроводности λ к удельной

3. Закон Видемана–Франца (1853 г.)

Отношение коэффициента теплопроводности λ к удельной проводимости

γ вещества прямо пропорционально температуре:

Закон Фурье для теплопроводности:

Слайд 11

Полагая Плотность электронного газа можно рассчитать как Подставляя, получим

Полагая

Плотность электронного газа можно рассчитать как

Подставляя, получим

Слайд 12

Затруднения КЭТ Классическая электронная теория испытывает затруднения в объяснении этих вопросов.

Затруднения КЭТ

Классическая электронная теория испытывает затруднения в объяснении этих вопросов.


1. Температурная зависимость сопротивления.

По КЭТ должно быть
КЭТ

Однако из опыта известно, что , т. е.
ОПЫТ!

Слайд 13

2. Закон Дюлонга-Пти. Молярная теплоемкость химически простых веществ при комнатных температурах

2. Закон Дюлонга-Пти.

Молярная теплоемкость химически простых веществ при комнатных температурах

равна:

Обладая тепловой энергией, электронный газ должен вносить вклад в теплоемкость кристалла. Теплоемкость металла складывается из теплоемкости кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа.

Но согласно эмпирическому закону Дюлонга-Пти:

Следовательно, наличие электронного газа никак не сказывается на значении теплоемкости металлов, что необъяснимо в рамках классической теории

Слайд 14

3. Средняя длина свободного пробега электронов. Чтобы расчетное значение γ согласовалось

3. Средняя длина свободного пробега электронов.

Чтобы расчетное значение γ согласовалось с

экспериментальным значением, необходимо допустить, что средняя длина свободного пробега в сотни раз превышает постоянную решетки. Для этого электроны должны проходить сотни междоузельных расстояний, не сталкиваясь с ионами. Это противоречит основным положениям классической электронной теории электропроводности металлов.

4. Коэффициент в законе Видемана-Франца.

Значение коэффициента , полученного Друде, оказалось близким к экспериментальным данным.
Лоренц попробовал уточнить его, учтя максвелловское распределение молекул по скоростям и получил ,
что еще хуже согласуется с опытом.

Сейчас мы знаем, что истинное значение

Слайд 15

Все затруднения КЭТ снимаются в рамках квантовой теории электропроводности металлов. Описанные

Все затруднения КЭТ снимаются в рамках квантовой теории электропроводности металлов.

Описанные затруднения

связаны с тем, что классическая теория не учитывает ряд специфических свойств электронов. Эти свойства были установлены позднее, и на их основе была создана новая теория движения элементарных частиц – квантовая механика.

Тем не менее, в большинстве случаев классическая электронная теория электропроводности металлов дает правильные результаты, являясь в то же время более простой и наглядной, чем квантовая механика.

Слайд 16

Слайд 17

3.2.4. Электрический ток в жидкостях. Электролиты. Электролитическая диссоциация. Степень диссоциации. Подвижность

3.2.4. Электрический ток в жидкостях.

Электролиты.
Электролитическая диссоциация. Степень диссоциации.
Подвижность ионов. Закон

Ома для электролитов.
Электролиз. Законы электролиза.
Применение электролиза.