Содержание
- 2. Электромагнитные взаимодействия заряженных частиц Электромагнитные взаимодействия существуют между всеми частицами, имеющими электрический заряд, и фотонами. Их
- 3. Электромагнитные взаимодействия заряженных частиц При взаимодействии частиц с атомами среды, через которую они летят, естественно сопоставлять
- 4. Электромагнитные взаимодействия заряженных частиц b ~ α Если параметр удара сравним с размерами атома, то будет
- 5. Электромагнитные взаимодействия заряженных частиц При взаимодействии фотонов высокой энергии с ядрами атомов могут возникать электрон-позитронные пары.
- 6. Прямое рождение e−e+-пары электроном. Виртуальный фотон на опыте не наблюдается.
- 7. Процессы излучения электромагнитных волн Особый класс взаимодействий составляют процессы излучения электромагнитных волн при равномерном движении частиц
- 8. Излучение Вавилова — Черенкова в охлаждающей жидкости исследовательского реактора ATR Национальной лаборатории Айдахо
- 9. Размер атома Пусть имеем ядро с зарядом Ze. Рассмотрим электрон в стационарном состоянии, т.е. допустим, что
- 10. Поскольку рассматриваемая система стационарна, то центробежная сила равна кулоновской силе притяжения электрона к ядру, т.е. me
- 11. т.е. скорость вращения электронов в атоме убывает с увеличением главного квантового числа n, а радиус орбиты
- 12. Например, для К-электронов n = 1, следовательно vорб = Ze2/ћ Для атома водорода Z = 1,
- 13. Условие ионизации Чтобы произошла ионизация, т.е. электрон мог покинуть атом, надо чтобы при взаимодействии с пролетающей
- 14. Условие ионизации Если энергия, передаваемая электрону Ee>>Eсв, т.е. энергия пролетающей частицы Ее > Есв М /me
- 15. Ионизационные потери тяжелых заряженных частиц Ионизация вещества − явление исключительное по своему значению для экспериментальной ядерной
- 16. Ионизационные потери тяжелых заряженных частиц Основные закономерности, описывающие ионизационные потери тяжелых заряженных частиц, можно получить из
- 17. Ионизационные потери тяжелых заряженных частиц Сначала разберем взаимодействие этой частицы с одним электроном среды, расположенным на
- 18. Взаимодействие заряженной частицы с электроном атома E/M > Eсв/me и v > 2vорб. Итак, в результате
- 19. Взаимодействие заряженной частицы с электроном атома Итак, в результате действия кулоновских сил между частицей и электроном
- 20. Взаимодействие заряженной частицы с электроном атома Теперь вспомним, что среда наполнена атомами (A,Z) и, следовательно, в
- 21. Взаимодействие заряженной частицы с электроном атома Количество таких электронов на пути dx будет определяться плотностью электронов
- 22. К расчету ионизационных потерь
- 23. Взаимодействие заряженной частицы с электроном атома Каждому из этих электронов пролетающая частица передает энергию ∆E, а
- 24. Взаимодействие заряженной частицы с электроном атома Минимальному значению параметра удара bmin соответствует максимальная передаваемая энергия. Чем
- 25. Величины I0 для разных элементов
- 26. Взаимодействие заряженной частицы с электроном атома Итак, выбираем в качестве максимального прицельного параметра такой, при котором
- 27. Взаимодействие заряженной частицы с электроном атома Формула Бора -dE/dx = 4πe2/me *Z2/v2 *nat Z * {ln
- 28. Взаимодействие заряженной частицы с электроном атома Поскольку в нерелятивистском случае ионизационные потери обратно пропорциональны квадрату скорости
- 29. Зависимость ионизационных потерь энергии от энергии тяжелых частиц
- 30. Ионизационные потери тяжелых частиц ВС Участок (ВС) соответствует случаю, когда, с одной стороны, частица нерелятивистская, таким
- 31. Ионизационные потери тяжелых частиц СD На участке (СD) кривой на рис. удельные ионизационные потери снова начинают
- 32. Ионизационные потери тяжелых частиц Рост потерь, обусловленный вторым фактором, происходит из-за релятивистского сжатия кулоновского поля частицы
- 33. Ионизационные потери тяжелых частиц Форма эквипотенциальной поверхности кулоновского поля: для нерелятивистской (а) и релятивистской (б) скорости
- 34. Ионизационные потери тяжелых частиц Это означает, что все большее число электронов среды попадает в поле воздействия
- 35. Ионизационные потери тяжелых частиц EF Область кривой (EF) и соответствует этому случаю: рост потерь энергии существенно
- 36. Ионизационные потери тяжелых частиц В предельном случае очень больших энергий часть релятивистского возрастания потерь полностью компенсируется
- 37. Ионизационные потери тяжелых частиц По мере уменьшения энергии частицы это соотношение может оказаться нарушенным. В первую
- 38. Ионизационные потери тяжелых частиц Пример. Для K-электронов скорость орбитального движения νорбк = 2.3·108Z см/с. Граничная энергия
- 39. Граничная энергия для протонов и α-частиц
- 40. Ионизационные потери тяжелых частиц Этот эффект становится существенным при скоростях частицы, сравнимых с vорб (участок АВ).
- 41. Ионизационные потери тяжелых частиц Для легких веществ Z/A ~ 0.5. Следовательно, для этих сред получается простая
- 42. Ионизационные потери тяжелых частиц Поскольку Z/A ~ 0.5, a I(A,Z) слабо влияет на величину потерь, так
- 43. Ионизационные потери тяжелых частиц
- 44. Ионизационные потери электронов
- 45. Ионизационные потери тяжелых частиц
- 46. Наиболее надежным способом получения информации о сечении реакции под эффективным действием моноэнергетических фотонов в настоящее время
- 47. Преимущества монохроматизации фотонов в этом случае не слишком перевешивают недостатки низкой интенсивности получаемого пучка и невысокой
- 48. В области энергий максимума ГДР сечение фотопоглощения для большинства тяжелых ядер в основном исчерпывается сечением (γ,n)
- 49. В силу различных обстоятельств, основные из которых будут рассмотрены ниже, во многих случаях данные по реакциям
- 50. ЭЛЕКТРОЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ - ядерные превращения, идущие при рассеянии электронов атомными ядрами. Согласно представлениям квантовой электродинамики, рассеяние
- 51. ЭЛЕКТРОЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ Если фиксировать только рассеянный электрон, то сечение процесса выражается через две т. н. с
- 52. Зависимость первой структурной функции R от переданного ядру импульса p и энергии
- 53. ЭЛЕКТРОЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ При очень больших переданных импульсах электрон "чувствует" кварковую структуру ядерной системы. В асимптотической области
- 54. Кривая 2 отвечает случаю, когда р=w/c. Это условие реализуется при поглощении реального g-кванта (см. Фотоядерные реакции).
- 55. Следующий пик в структурной ф-ции проявляется при энергии wp2/2M+ , где M - масса нуклона, -
- 59. Скачать презентацию