Содержание
- 2. Лекция №7 1. Кинетическая энергия твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси. Связь между кинетической энергией вращающегося
- 3. Кинетическая энергия вращающегося тела
- 4. Если тело вращается вокруг неподвижной оси z с угловой скоростью то линейная скорость i-й точки .
- 5. В общем случае движение твердого тела можно представить в виде суммы двух движений – поступательного со
- 6. Изменение dK кинетической энергии вращающегося тела обусловлено работой dA внутренних и внешних сил. В модели абсолютно
- 7. Физический маятник – это твердое тело, совершающее под действием силы тяжести колебания вокруг неподвижной горизонтальной оси,
- 8. Вращающий момент маятника: r – расстояние между точкой подвеса и центром инерции маятника О-С. Обозначим: I0
- 9. - угловое ускорение, тогда уравнение динамики вращательного движения для малых углов: Решение уравнения: Период: Применим уравнение
- 10. Рассмотрим общий случай движения свободного абсолютно твердого тела без каких-либо связей под действием некоторой системы внешних
- 11. где m-масса тела, - скорость движения центра масс тела и - момент импульса тела относительно его
- 12. Условия равновесия абсолютно твердого тела включают в себя два кинематических условия: , и два динамических условия:
- 13. Число внешних сил, действующих на тело и определяющих его положение равновесия, зависит от числа контактов этого
- 15. Плоскопараллельное или плоское движение твёрдого тела Одно из простых движений абсолютно твердого тела - плоскопараллельное или
- 16. В
- 17. Примером плоского движения твердого тела является скатывание цилиндра без проскальзывания по наклонной плоскости, где все точки
- 18. Применим законы динамики твёрдого тела для решения задачи о скатывании цилиндра с наклонной плоскости. Сплошной цилиндр
- 19. Представим это движение суммой двух движений: поступательного со скоростью VC , с которой движется ось цилиндра,
- 20. Связь скоростей поступательного и вращательного движений следует из условия «движение без проскальзывания»: . Продифференцировав это уравнение
- 21. Из трёх названных сил момент относительно оси цилиндра создаёт только сила трения: . Момент инерции сплошного
- 22. Так как сила трения покоя не может превышать предельного значения, то должно выполняться неравенство: ⅓mgSinα ≤
- 23. Значит, время скатывания: Вычислим конечную скорость поступательного движения оси цилиндра: Заметим, что эту задачу можно решить
- 24. Рассмотрим энергию цилиндра в начальный момент — на высоте h и в конце спуска. Полная энергия
- 25. Сходство и различие линейных и угловых характеристик движения
- 27. Жидкость есть агрегатное состояние вещества, промежуточное между твердым и газообразным. В макроскопическом подходе различия между твердыми
- 28. Форма жидкости определяется формой того сосуда, в котором она находится. С микроскопи-ческой точки зрения различия между
- 29. Наше рассмотрение ограничено приближением несжимаемой жидкости, плотность ρ которой сохраняется постоянной. Реальные жидкости являются сжимаемыми, однако
- 30. Если силами внутреннего трения, действующими между соседними слоями жидкости, текущими с разными скоростями, и теплообменом в
- 31. Объёмные и поверхностные силы. Давление жидкости. Закон Паскаля. Силы, действующие на макроскопический элемент жидкости, обычно делятся
- 32. Примерами касательных поверхностных сил могут служить силы поверхностного натяжения и силы внутреннего трения. Нормальные силы перпендикулярны
- 33. В любой точке жидкости давление одинаково по всем направлениям, причём давление, производимое внешними силами на поверхность
- 34. Внешние силы, действующие на поверхность жидкости, обычно связаны с атмосферным давлением или поршнем под нагрузкой.
- 35. Равновесие идеальной жидкости в одно-родном поле силы тяжести. Закон Архимеда. Рассмотрим равновесие идеальной несжимаемой жидкости, налитой
- 36. Отметим, что свободная поверхность жидкости в однородном поле силы тяжести, всегда является горизонтальной. Запишем условие равновесия
- 37. Согласно уравнению, сила тяжести, действующая на выделенный слой жидкости, уравновешена силой, которая обусловлена разностью давлений жидкости
- 38. Это обыкновенное дифференциальное уравнение первого порядка по аргументу z для нахождения неизвестной функции P(z). Решение этого
- 39. Изменение давления жидкости с глубиной лежит в основе закона Архимеда: на тело, погруженное в жидкость, действует
- 41. Кинематика жидкости. Два подхода к описанию движения жидкости. Ламинарное и турбулентное стационарное течение жидкости. В механике
- 42. Во втором подходе с каждой точкой пространственной области, занятой жидкостью, связываются физические характеристики, описываемые непрерывными функциями
- 43. Если поле скоростей не зависит от времени, то соответствующее течение жидкости называется стационарным. Для стационарного течения
- 44. 2) Турбулентное, хаотическое, где возникают завихрения и перемешивание соседних слоёв жидкости, характеристики движения жидкости меняются в
- 45. На рисунке представленио распределение скорости для ламинарного и турбулентного течения жидкости по трубе:
- 46. Всякое течение идеальной жидкости, возникающее из состояния покоя под действием консервативной силы, является безвихревым (ламинарным, потенциальным).
- 47. - число Рейнольдса Здесь - скорость жидкости, - характерная длина задачи (например, радиус трубы, в которой
- 48. Уравнение неразрывности жидкости и уравнение Бернулли для стационарного течения идеальной несжимаемой жидкости. Рассмотрим ламинарное стационарное течение
- 49. Здесь и - площади поперечных сечений трубки тока, и - скорости течения жидкости в этих сечениях,
- 50. Пусть элемент жидкости единичной массы перемещается внутри некоторой трубки тока под действием силы тяжести и разности
- 51. В случае стационарного ламинарного течения идеальной несжимаемой жидкости для этого элемента справедливо уравнение Бернулли (Д. Бернулли,
- 52. При горизонтальном течении жидкости, когда , согласно уравнению Бернулли в области больших скоростей, где уменьшается поперечное
- 53. Применим уравнение Бернулли для расчёта скорос-ти истечения идеальной несжимаемой жидкости из сосуда через небольшое отверстие под
- 54. из уравнения Бернулли получается формула Торричелли(Э. Торричелли, 1641г.) для скорости истечения жидкости под действием силы тяжести
- 55. Согласно формуле Торричелли скорость истечения жидкости не зависит от её плотности и определяется высотой , с
- 56. Стационарное течение несжимаемой вязкой жидкости. Формула Пуазейля. При действии сил внутреннего трения стационарное течение жидкости в
- 57. где и - давление жидкости соответственно на входе и выходе трубы длиной , - вязкость жидкости.
- 58. Неидеальная жидкость. Вязкость. Модель идеальной жидкости не позволяет описать многие явления в гидродинамике (турбулентность, течение жидкости
- 59. В случае шарика радиусом , движущегося со скоростью в жидкости с вязкостью , на него действует
- 60. Работа сил внутреннего трения обуславливает преобразование кинетической энергии текущей жидкости во внутреннюю энергию (тепло). В области
- 62. Скачать презентацию