Физика ядра

Содержание

Слайд 2

 

Слайд 3

 

Слайд 4

 

Слайд 5

Единицы измерения массы и энергии, используемые в ядерной физике 1 а.е.m

Единицы измерения массы и энергии,
используемые в ядерной физике
1 а.е.m =

1,66 ⋅ 10-27 кг;
1 эВ = 1,6 ⋅ 10-19 Дж;
1 МэВ = 106 эВ = 1,6 ⋅ 10-13 Дж;
1 а.е.m. = 931,5 МэВ – энергетический эквивалент а.е.м.
Слайд 6

 

Слайд 7

 

Слайд 8

Дефект массы и энергия связи ядра Дефект массы: ∆m = ∣Zmp+(A-Z)

Дефект массы и энергия связи ядра
Дефект массы:
∆m = ∣Zmp+(A-Z) mn –

mя ∣ (1)
E = ∆mc2 (2)
Энергия связи – энергия, которую необходимо затратить, чтобы расщепить ядро на отдельные нуклоны
Слайд 9

Дефект массы и энергия связи ядра

Дефект массы и энергия связи ядра

 

Слайд 10

Удельная энергия связи Удельная энергия связи – энергия связи, относящиеся к

Удельная энергия связи

Удельная энергия связи – энергия связи, относящиеся к одному

нуклону – (Eeв/A)
(Eeв/A) – характеризует устойчивость ядер: чем она больше, тем устойчивее ядро: зависит от А.
Максимальная энергия связи приходится на элементы с А=50 - 60
Слайд 11

 

Слайд 12

 

Слайд 13

Зависимость удельной энергии связи от массового числа

Зависимость удельной энергии связи от массового числа

Слайд 14

Из зависимости удельной энергии связи от массового числа А следует, что

Из зависимости удельной энергии связи от массового числа А следует, что

энергетически выгодными являются 2 процесса:
Деление тяжелых ядер на более легкие
Слияние (синтез) легких ядер в более тяжелые
Слайд 15

Характеристика ядерных сил Ядерные силы относятся к сильным взаимодействиям. Ядерные силы

Характеристика ядерных сил
Ядерные силы относятся к сильным взаимодействиям.
Ядерные силы – силы

притяжения.
Ядерные силы – короткодействующие
r ≈ 10-15м
Слайд 16

Характеристика ядерных сил 3) Зарядовая независимость p-p, n-n,p-n 4) Насыщение: каждый

Характеристика ядерных сил
3) Зарядовая независимость
p-p, n-n,p-n
4) Насыщение: каждый нуклон в ядре

взаимодействует с ограниченным числом нуклонов.
Слайд 17

p ↔ n + π+


p ↔ n + π+

Слайд 18

Схема опыта по обнаружению α,β и ɤ - излучений К –

Схема опыта по обнаружению α,β и ɤ - излучений
К – свинцовый

контейнер
П – радиоактивный препарат
Ф – фотопластинка
В – магнитное поле ;
Слайд 19

Закон радиоактивного распада

Закон радиоактивного распада

Слайд 20

 

Слайд 21

 

Слайд 22

 

Слайд 23

Графическое изображение закона радиоактивного распада

Графическое изображение закона радиоактивного распада

Слайд 24

 

Слайд 25

Ядерные реакции

Ядерные реакции

Слайд 26

Реакция деления ядер В конце 30-х – начале 40-х годов ХХ

Реакция деления ядер
В конце 30-х – начале 40-х годов ХХ века

в работах ученых –
Э.Ферми (Италия); О. Гана, Ф. Штрассмана (Германия) ; О. Фриша
(Великобритания) ; Л. Мейтнер (Австрия) ; Г.Н. Флерова, К.Н.
Петржака (СССР) было показано, что в результате облучения урана
нейтронами уран распадается, образуя лантан и барий – элементы
из средней части периодической системы.
Слайд 27

Реакция деления ядер сопровождается испусканием нейтронов и выделением энергии. При делении урана выделяется энергия 0,85 МэВ/нуклон

Реакция деления ядер сопровождается испусканием нейтронов и выделением энергии.
При делении урана

выделяется энергия 0,85 МэВ/нуклон
Слайд 28

 

Слайд 29

 

Слайд 30

Схема развития цепной реакции

Схема развития цепной реакции

Слайд 31

Цепная реакция деления При делении урана – 235 выделяется несколько нейтронов,

Цепная реакция деления
При делении урана – 235 выделяется несколько нейтронов, что

может привести к цепной ядерной реакции – ядерной реакции,
в которой частицы вызывающие реакцию, являются ее продуктами.
Цепная реакция протекает, если масса делящегося вещества больше некоторой критической.
Ценные реакции делятся на управляемые и неуправляемые.
Реакции первого типа протекают в ядерных реакторах, второго – в атомной бомбе.
Слайд 32

Реакция синтеза (термоядерные реакции)

Реакция синтеза (термоядерные реакции)