Содержание
- 2. 10.1. Излучение возбужденных поверхностей Рис.10.1.
- 3. 1) Излучение открытого конца волновода. 2) Излучение рупорных антенн. 3) Излучение линзовых антенн. 4) Излучение зеркальных
- 4. (10.1) Поле, создаваемое элементом Гюйгенса в дальней зоне (часть плоского волнового фронта): Поле на возбуждённой поверхности
- 5. f(x,y)=f(x)f(y) Амплитудное распределение: Поле, создаваемое элементом Гюйгенса, расположенного в произвольной точке поверхности:
- 6. Рис. 10.2
- 7. δr = xCosφSinΘ + ySinφSinΘ (10.4) 1RO = 1XO CosφSinΘ + 1YO SinφSinΘ + 1ZO CosΘ
- 8. (10.5) Тогда:
- 9. (10.6) Суммарное поле, создаваемое поверхностью: * * Для вычисления интеграла рассмотрим частный случай: Синфазное равноамплитудное возбуждение
- 10. (10.8)
- 11. u = (kaSinΘCosφ)/2 v = (kbSinΘSinφ)/2 Введём обозначение:
- 12. (10.9) Нормированная диаграмма направленности: ДН поверхности определяется в основном множителями Sin(u)/u, Sin(v)/v. Они максимальны когда u
- 13. (1 + Сos(θ)) - определяет однонаправленные свойства излучающей поверхности. Рассмотрим ДН в двух главных плоскостях: 1)
- 14. Рис.10.3. ДН в двух сечениях:
- 15. kbSinΘEO = 2Nπ, N=1, 2, 3, ... kaSinΘHO = 2Nπ. SinΘE01=λ/b, SinΘH01=λ/a Направления нулевого излучения в
- 16. 2ΘE0.5=510 λ/b, 2ΘH0.5=510 λ/a. Ширина ДН по половинной мощности:
- 17. 1) Т. о. ДН в данной плоскости тем уже, чем больше размер антенны в этой плоскости.
- 18. f(x) = ESOCos(πx/a), φ = 0 (плоскость Н), f(y) = 1, ψ(x,y) = 0 Неравноамплитудное возбуждение
- 19. Рис. 10.4
- 20. (10.10) Тогда, поле излучения в плоскости φ = 0 :
- 21. (10.11) Т. о.:
- 22. ΘH=0; Emax=2ESOab/(πrλ). (10.12) Нормированная диаграмма направленности: *
- 23. kaSinΘEO/2 = π/2 kaSinΘEO/2 = 3π/2 SinΘHO = 3λ/a Первый боковой минимум: Второй минимум: Первое направление
- 24. 10.2. КНД излучающей поверхности: (10.13) Вектор Пойнтинга: (10.14)
- 25. Мощность излучения: Максимальная напряжённость поля в дальней зоне: (10.15)
- 26. КНД:
- 27. f(x)=f(y)=1 ψ(x,y)=0 Рассмотрим частный случай: 1)
- 29. Скачать презентацию