Содержание
- 2. Конвективный теплообмен. Основные понятия и определения. Конвекция - перемещение в пространстве неравномерно нагретых объёмов жидкости или
- 3. Движение жидкости может быть ламинарным или турбулентным. При ламинарном режиме частицы ж. движутся пословно, не перемешиваясь.
- 4. где: ω - скорость движения жидкости; ν- коэф. кинематической вязкости; l- характерный размер канала или обтекаемой
- 5. в пределах которого скорость изменяется от нуля (на поверхности тела) до скорости невозмущённого потока (вдали от
- 6. Рис.2 Изменение ω между двумя близкими слоями движущейся ж. ω + d ω ω dx При
- 7. µ = ; если принять s – 1 м2, = 1 ; то µ = f;
- 8. Критерии Подобия Методика постановки опытов для решений вопросов, связанных с явлениями теплообмена и сопротивлений при движении
- 9. Согласно теории подобия нет необходимости выяснить зависимость l от каждого влияющего на него фактора. В любом
- 10. При вынужденном движении ж., когда явлением естественной конвекции пренебрегают, на основании выводов теории подобия аргументами должны
- 11. Для случаев естественной конвекции в газах находится зависимость: Nu = Ψ(Gr), где Gr = = -
- 14. Скачать презентацию
Конвективный теплообмен.
Основные понятия и определения.
Конвекция - перемещение в пространстве неравномерно нагретых
Конвективный теплообмен.
Основные понятия и определения.
Конвекция - перемещение в пространстве неравномерно нагретых
Обычно при инженерных расчётах определяется конвективный теплообмен между жидкой и твёрдой стенкой - теплоотдача. По закону Ньютона - Рихтана, тепловой поток Q от стенки и жидкости равен: Q = αF (tc-tж)
Главная трудность расчёта заключается в определении α, зависящего от ряда факторов:
1) от физических свойств омывающей поверхность жидкости ( плотность ρ, вязкость (ν - кинематическая, µ - динамич.) теплоёмкость Ср, теплопроводность λ);
2) от формы и размеров поверхности;
3) от природы возникновения движения среды;
4) от скорости движения.
По природе возникновения различают 2 вида движения:
1. Свободное - происходит из-за разности плотностей нагретых и холодных частиц жидкости, находящиеся в поле действия сил тяжести; оно наз. так же естественной конвекцией и зависит от рода ж., разности t˚C, объёма пространства, в котором происходит процесс.
2. Вынужденное - возникает под действием посторонних побудителей (насоса, вентилятора, ветра). Наряду с вынужденным движением одновременно может развиваться и свободное. Относительное влияние свободного движения тем более, чем больше ∆t˚C в отдельных точках ж. и чем меньше скорость вынужденного движения.
Движение жидкости может быть ламинарным или турбулентным.
Движение жидкости может быть ламинарным или турбулентным.
При ламинарном режиме частицы ж.
Движение жидкости может быть ламинарным или турбулентным.
При ламинарном режиме частицы ж.
Ввиду наличия внутреннего трения скорость сильно изменяется по сечению канала, уменьшаясь от центра к стенкам (см. рис.) - например в круглой трубе.
АВС - профиль скоростей.
Максимальная скорость по оси трубы в этом случае вдвое больше средней скорости.
Турбулентный режим характеризуется непрерывным перемещением всех слоёв жидкости Представляет собой беспорядочное, хаотичное движение жидкости. Здесь нет параллельно направленных струек. Траектория частиц - сложные
пространственно расположенные кривые. Каждая частица, движущаяся по общему направлению потока с некоторой скоростью, испытывает случайные отклонения - пульсации скорости, как в поперечных направлениях, так и вдоль общего движения. Распределение скоростей следующее: в центре сечения в 1,2...1,3 раза > средней скорости.
Переход ламинарного режима в турбулентный определяется критическим значением безразмерного комплекса - число (или критерий) Рейнольдса: Re =
где: ω - скорость движения жидкости; ν- коэф. кинематической вязкости; l-
где: ω - скорость движения жидкости; ν- коэф. кинематической вязкости; l-
При Re < 2320 ламинарный характер движения.
При ламинарном движении при наличии разности ∆t˚С в направлении, перпендикулярном движению, в этом направлении устанавливается поток тепла за счёт теплопроводности (т.е. энергия передаётся от молекулы к молекуле, как в тв. теле). Так как теплопроводность жидкого масла, то распространение тепла при ламинарном движении очень слабое!
При турбулентном движении происходит перенос элементов жидкости в направлении, перпендикулярном стенке; вместе с этими элементами переносится и тепло, так как отдельные более горячие слои жидкости перемешиваются с другими более холодными. Поэтому при турбулентном движении теплообмен между ж. и с. Происходит более интенсивно , чем при ламинарном движении.
При любом режиме движения жидкости, непосредственно прилегающий к поверхности, как бы прилипают к ней. В результате, вблизи обтекаемой поверхности вследствие действия сил вязкости образуется тонкий слой заторможенной жидкости,
Схема цилиндрического пограничного слоя
ω0 ω0
S
продольная пластина ламинарный подслой Sл.п.
в пределах которого скорость изменяется от нуля (на поверхности тела) до
в пределах которого скорость изменяется от нуля (на поверхности тела) до
Существует понятие теплового пограничного слоя – прилегающего к твёрдой поверхности области, в которой температура ж. изменяется от tстенки до tжидкости вдали от тела. В общем случае толщины гидродинамического S и теплового Sт пограничных слоёв пропорциональны, а для газов практически равны.
Рис.2 Изменение ω между двумя близкими слоями движущейся ж.
ω + d
Рис.2 Изменение ω между двумя близкими слоями движущейся ж.
ω + d
ω
dx
При движении ж. около стенки скорость отдельных слоёв не одинакова из-за наличия трения.
Если рассмотреть два соседних слоя (рис.1 и рис.2) то сила трения между ними будет пропорциональна поверхности соприкасающихся слоёв по направлению, перпендикулярному оси движения, и будет зависеть от св-в ж.
Математическая запись сказанного:
f = µs ; где f – сила трения; s – поверхность соприкасающихся слоёв;
- сужение скорости ( градиент скорости) по нормали к направлению движения; µ - коэф. Вязкости или коэф. внутреннего трения, или абсолютная вязкость.
Рис. Распределение t в движущемся потоке вблизи
tc стенки.
tж
µ = ; если принять s – 1 м2, = 1
µ = ; если принять s – 1 м2, = 1
динамической вязкости, численно равен силе трения, возникающей при движении двух слоёв с поверхностями соприкосновения 1 м2 при градиенте скорости между ними 1 µ - ( н * )
Коэффициент кинематической вязкости: = ( )
µ для газов зависит от t ˚с; зависимость µ от давления ( при малых давлениях) столь мала, что можно считать µ = f(t).
для газов = f (t,p); т.к. плотность p = f(p,t).
Поэтому, для определения газов следует для заданной температуры из таблицы взять значение µ, а значение Р и t определить по формуле,
подставив то и другое значение в формулу для ν, находят ν для заданных условий.
Для воды - µ = f(t); значение f для воды берут из таблицы водяного пара (автор - Вукалович).
Критерии Подобия
Методика постановки опытов для решений вопросов, связанных с явлениями теплообмена
Методика постановки опытов для решений вопросов, связанных с явлениями теплообмена
На модели легче, чем на исследуемом агрегате, можно изучить явление, например, движение газов в котле; на модели можно устранить недостатки конструкции путём переделок её и уже после выбора рациональной конструкции путём переделок её и уже после выбора рациональной конструкции перейти к построению реального агрегата; на модели выясняется и количественная сторона явлений, и затем полученные результаты применяют к реальному агрегату.
Согласно теории подобия нет необходимости выяснить зависимость l от каждого влияющего
Согласно теории подобия нет необходимости выяснить зависимость l от каждого влияющего
опытов и заключается в том, чтобы отыскать зависимость между этими комплексами.
Эти комплексы величин получили название критериев подобия, и каждый из них имеет своё обозначение. Обычно, принято критерии подобия обозначать двумя первыми буквами фамилии исследователей.
Наиболее важны следующие критерии подобия: Re = = - критерий Рейнольдса, представляет собой отношение сил инерции к силам вязкости;
Pr = = - критерий Прандтля, определяющий физические свойства жидкости;
- число (критерий) Нуссельта, представляющий безразмерный коэффициент теплоотдачи.
Где ω - скорость движения ж.; l0 - характерный линейный размер; ρ - плотность ж.; а = - коэф. температуропроводности; µ - абсолютная (динамическая) вязкость ж. Re, Pr, Nu - безразмерные величины.
При вынужденном движении ж., когда явлением естественной конвекции пренебрегают, на основании
При вынужденном движении ж., когда явлением естественной конвекции пренебрегают, на основании
Аналогично, при изучении сопротивлений, получающихся при движении жидкости, описываются зависимости между критериями подобия. Функцией в этом случае явл. критерий: Eu = - критерий Эйлера, где ∆ρ - искомое падение давления.
Итак, при решении вопросов теплоотдачи в случае вынужденного движения ж. опытным путём отыскивается зависимость: Nu = f1(Re, Pe).
Так же при нахождении падении давления в ж. при вынужденном движении опытным путём находим зависимость: Eu = f2(Re, Pe).
Рассматривая выражения критериев и подобия через отдельные величины, видно, что критерий Pr это: Pr =
Тогда можно любой из двух критериев - аргументов заменить критерием Pr; при этом вид самой функции f будет иной: Nu = F1(Re, Pr) или Nu = F2(Pe, Pr)
Критерии Re, Pe, Pr здесь наз. определяющими критериями. Величина Pr для газов почти не зависит от температуры, а для газов одинаковой атомности имеет почти одно и тоже значение:
-для одинаковых ≈ 0.67; - для двухатомных ≈ 0.72; -для трёхатомных ≈ 0.80; для четырёхатомных ≈ 1.0. Для водяного пара при параметрах, далёких от критических, Pr ≈ 1.
Для случаев естественной конвекции в газах находится зависимость: Nu = Ψ(Gr),
Для случаев естественной конвекции в газах находится зависимость: Nu = Ψ(Gr),
β - истинный температурный коэф. объёмного расширения равный для газов (близких по свойствам и идеальному) = ; т.е β = где Т - абсолютный темп;
∆t - разность температур между ж. и стенкой (или наоборот). Для капельных жидкостей и газов разностной атомности в это уравнение Gr входит Pr - в качестве добавочного аргумента.
В выше приведённые формулы входит l0 - определяющий геометрический размер. Например для круглых труб l0 = dH или dвнутр; для труб другого сечения l0 = dэ = ; где F - площадь поперечного сечения; Р - смоченный параметр сечения.