Особенности наноструктуры

Сентябрь 14, 2022

Главная
Физика
Особенности наноструктуры

Содержание

2. Под терминами «поверхность» или «межфазная граница» понимают слой вещества конечной толщины, разделяющий различные объемные фазы. Толщина
3. Микроструктура компактных нанокристаллических материалов Три типа касания зерен: поверхности касания, линии касания и точки касания. Поверхности
5. Границы раздела компактированных наноматериалов могут содержать три типа дефектов: отдельные вакансии; вакансионные агломераты или нанопоры, образующиеся
6. Особенности структуры субмикрокристаллических металлов Особенностями получаемых ИПД структур являются: Малый размер зерен вплоть до наноуровня; Очень
8. Схема эволюции структуры в процессе ИПД Вид границ зерен в титане: а – дислокационная структура в
13. СВОЙСТВА КОМПАКТНЫХ НАНОМАТЕРИАЛОВ
14. Основные особенности проявления размерных эффектов в наноматериалах: с уменьшением размера зерна значительно возрастает роль поверхностей раздела;
15. Механические свойства зависимость твердости от величины зерна H(d) определяется формулой Холла-Петча: H(d) ≈ Н0 + kd
16. Твердость нанокристаллических материалов
18. Предел текучести σт НК металлов в 2-3 раза выше, чем крупнозернистых металлов. Основная причина повышения прочности
21. Особенности деформации зависимость σ(d) = σ0 + kd -1/2 рассматривается с позиции границ зерен как барьеров
22. 4. механические свойства наноматериала определяются суммарными свойствами композита, состоящего из внутризеренной кристаллической фазы и аморфной зернограничной
23. Расчетная модель структуры нанокристаллической меди до и после деформации
24. Результаты теоретического изучения механизма деформации наноматериалов: Начальная стадия деформации наноматериалов связана с проскальзыванием на границах зерен,
25. Повышение вязкости разрушения можно ожидать для многофазных нанокомпозитов с нанокристаллической матрицей, когда трещина будет огибать включения
26. Высокотемпературные свойства Если уровень напряжений не очень велик (не превосходит предел текучести) и ползучесть имеет диффузионный
27. Сверхпластическое течение микрокристаллических материалов часто описывается уравнением состояния в виде где ε – скорость деформации, D
28. В случае наноструктурных материалов проявление сверхпластичности происходит при температурах существенно ниже, чем это наблюдается в микрокристаллических
30. Механические свойства обычной и наноструктурной никелевой ленты при комнатной температуре
31. Магнитные свойства Зависимость коэрцитивной силы от размера зерен ферромагнетиков В области L > ξ (ξ –
33. Магнитосопротивление или магниторезистивный эффект - эффект, сводящийся к изменению электрической проводимости материала при помещении его в
34. Теплофизические свойства Значения теплоемкости, теплопроводности, температуры Дебая зависят от динамики решетки, которая изменяется в зависимости от
37. Температура Дебая – характеристическая температура твердого тела, выше которой возбуждены все колебания кристаллической решетки, а ниже
38. Зависимость температуры плавления от размера кристаллитов легкоплавкого компонента соответствует теоретически предсказанной зависимости Тпл ~ 1/L.
39. Электрофизические свойства Значительное повышение удельного электросопротивления ρ с уменьшением размера зерна отмечено для многих металлоподобных наноматериалов
40. Наноструктура неупорядоченных систем в АМС элементарная ячейка, характерная для кристаллического состояния, сохраняется. Однако при стыковке элементарных
41. В зависимости от условий закалки из жидкого состояния можно выделить три типа наноструктур: полная кристаллизация непосредственно
42. Схематичная микроструктура сплава Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9
44. Скачать презентацию

Слайд 2

Под терминами «поверхность» или «межфазная граница» понимают слой вещества конечной толщины,

разделяющий различные объемные фазы.
Толщина слоя зависит от природы соприкасающихся сред и внешних условий и определяется характерной длиной для данного физического явления.

Доля поверхностей раздела нанокристаллического материала

Общая доля поверхностей раздела составляет
Vп.р = 1 – [(L - s) / L]3 ~ 3s / L,
Доля межзеренных границ
Vм.г = [3s (L - s)2]/ L3,
Доля тройных стыков
Vт.с = Vп.р - Vм.г .
L – размер зерна; s - ширина границы

Слайд 3

Микроструктура компактных нанокристаллических материалов
Три типа касания зерен: поверхности касания, линии касания

и точки касания. Поверхности двух зерен, касающиеся друг друга, называются границами раздела или интерфейсами. Линия касания может быть общей линией для трех и более соседних зерен. Линия касания трех зерен называется тройным стыком.

Структура границ раздела определяется типом межатомных взаимодействий (металлические, ковалентные, ионные) и взаимной ориентацией соседних кристаллитов.
Разная ориентация соседних кристаллитов приводит к некоторому понижению плотности вещества в границах раздела. Кроме того, атомы, принадлежащие границам раздела, имеют иное ближайшее окружение, чем атомы в кристаллитах.

Слайд 4

Слайд 5

Границы раздела компактированных наноматериалов могут содержать три типа дефектов:
отдельные вакансии;

вакансионные агломераты или нанопоры, образующиеся в тройных стыках кристаллитов;
большие поры на месте отсутствующих кристаллитов.

Слайд 6

Особенности структуры субмикрокристаллических металлов
Особенностями получаемых ИПД структур являются:
Малый размер зерен вплоть

до наноуровня;
Очень малая плотность внутризеренных дислокаций;
Преимущественно высокоугловая разориентировка структурных элементов;
Высокоэнергетические неравновесные границы зерен.

Слайд 7

Слайд 8

Схема эволюции структуры в процессе ИПД
Вид границ зерен в титане:
а

– дислокационная структура в приграничной области после ИПД;
б – дислокационная структура после ИПД и низкотемпературного отжига, ведущего к образованию неравнов. границ зерен

модель эволюции микроструктуры при ИПД.
Сформировавшиеся на начальных стадиях деформации ячеистые структуры в процессе ИПД трансформируются. При этом стенки ячеек становятся более узкими и упорядоченными.
При дальнейшей деформации происходит уменьшение толщины стенок и плотность дислокаций в них становится выше критической. Это приводит к развитию возврата, заключающегося в аннигиляции дислокаций противоположного знака.
В результате в стенках ячеек остаются избыточные внесенные дислокации двух знаков, которые играют разную роль. Дислокации с вектором Бюргерса, перпендикулярным границе, при дальнейшей деформации ведут к увеличению разориентировок и превращению ячеек в зерна.

Слайд 9

Слайд 10

Слайд 11

Слайд 12

Слайд 13

СВОЙСТВА КОМПАКТНЫХ НАНОМАТЕРИАЛОВ

Слайд 14

Основные особенности проявления размерных эффектов в наноматериалах:
с уменьшением размера зерна значительно

возрастает роль поверхностей раздела;
свойства поверхностей раздела в нанометровом интервале могут быть отличными от таковых для обычных крупнокристаллических материалов;
размер кристаллитов по мере их уменьшения может быть соизмерим с характерными размерами некоторых физических явлений (например, с длиной свободного пробега носителей в процессах переноса и т.д.);
размерные эффекты в наноматериалах могут иметь квантовый характер, когда размер зерна (или размер области локализации свободных носителей) становится соизмеримым с длиной волны де Бройля.

Слайд 15

Механические свойства
зависимость твердости от величины зерна H(d) определяется формулой Холла-Петча:
H(d)

≈ Н0 + kd -1/2,
где Н0 – твердость тела зерна, Па;
k – коэффициент;
d – размер зерна, м.
σт = σ0 + kd -1/2,
где σ0 – внутренне напряжение, препятствующее движению дислокации; k – постоянная.
Из уравнений следует, что уменьшение размера зерен должно приводить к заметному изменению механических свойств, т.е. к упрочнению материала при уменьшении d.

Слайд 16

Твердость нанокристаллических материалов

Слайд 17

Слайд 18

Предел текучести σт НК металлов в 2-3 раза выше, чем крупнозернистых

металлов. Основная причина повышения прочности НК металлов - обусловленные малым размером зерен затруднения в образовании и движении дислокаций или же большие остаточные напряжения.
Считается, что традиционная деформация по дислокационному механизму в материалах с размером зерна меньше 30 нм невозможна ввиду малой вероятности появления подвижных дислокаций.
Пластичность в них обеспечивается другими, недислокационными механизмами.

Слайд 19

Слайд 20

Слайд 21

Особенности деформации
зависимость σ(d) = σ0 + kd -1/2 рассматривается с позиции

границ зерен как барьеров на пути движения дислокаций, а коэффициент k – как величина, определяющая степень «прозрачности» границ зерен для дислокаций.
определяющая роль отводится тройным стыкам, поскольку существенное увеличение их объемной доли в поликристаллической системе может положительно сказаться на облегчении процессов пластической деформации. Возрастание объемной доли тройных стыков должно приводить к разупрочнению и повышению объемной пластичности поликристаллов.
по мере снижения размера зерна возникают кооперативные ротационные моды, т.е. разворачивающие зерна как бы подстраиваются друг под друга в направлении действия максимальных скалывающих напряжений и возникает мезоскопический сдвиг вдоль границ нанозерен близкой ориентации

Схема развития ротационных мод деформации (а, б) и возникновения мезоскопического сдвига (в, г)

Слайд 22

4. механические свойства наноматериала определяются суммарными свойствами композита, состоящего из внутризеренной

кристаллической фазы и аморфной зернограничной фазы. При этом считается, что кристаллическая фаза подчиняется закону Холла-Петча, а зернограничная фаза имеет постоянную прочность, соответствующую прочности аморфного состояния.
5. «совмещенный» вариант механизма пластической деформации наноматериалов: в относительно крупных зернах пластический сдвиг происходит по классической дислокационной модели, предусматривающей соблюдение закона Холла_Петча, а в относительно малых по размеру зернах – с помощью механизма зернограничного скольжения.
Основной механизм зернограничного скольжения - перемещение вдоль поверхности границ зернограничных дислокаций.
Они порождаются источниками, имеющимися на неплоской в атомном масштабе поверхности границы, и двигаются вдоль этой поверхности под действием напряжений. Такое движение, естественно, приводит к сдвигу одного зерна относительно другого.

Слайд 23

Расчетная модель структуры нанокристаллической меди до и после деформации

Слайд 24

Результаты теоретического изучения механизма деформации наноматериалов:
Начальная стадия деформации наноматериалов связана

с проскальзыванием на границах зерен, которое сопровождается генерацией дислокаций от межзеренных границ внутрь зерен. Эта генерация прекращается при определенных размерах зерна, что и проявляется в аномалиях соотношения Холла-Петча.
пластическая деформация реализуется по границам зерен в виде большого числа небольших по размеру сдвигов, когда небольшое количество атомов перемещаются друг относительно друга и зависимость деформирующего напряжения и предела текучести от размера зерен имеет вид обратного соотношения Холла-Петча.
Анализ роли тройных стыков показал, что зарождение дислокаций может активно протекать в этих областях за счет рассогласования в результате пластических поворотов; кроме того, тройные стыки могут способствовать пластической деформации при отсутствии заметной диффузионной подвижности.

Слайд 25

Повышение вязкости разрушения можно ожидать для многофазных нанокомпозитов с нанокристаллической матрицей,

когда трещина будет огибать включения и ее протяженность будет заметно превышать линейный маршрут для монокристаллов и небольшую «зубчатость» для однофазных материалов.
Внутреннее трение в наноматериалах
Внутренним трением называют способность материала рассеивать механическую энергию, сообщаемую телом при нагружении.
Демпфирование – искусственное подавление колебаний механических, электрических и других систем.
Чем меньше размер кристаллитов и чем более неравновесны границы зерен, тем выше фон внутреннего трения и демпфирующие свойства материала.
Эти особенности связаны с различием модулей упругости зерен и межзеренных границ. Различие модулей позволяет рассматривать СМК материал как неоднородный для распространения упругих колебаний. Вследствие этого в СМК материале происходит существенное рассеяние упругих колебаний, обусловливающее рост демпфирующих свойств.

Слайд 26

Высокотемпературные свойства
Если уровень напряжений не очень велик (не превосходит предел текучести)

и ползучесть имеет диффузионный характер, то скорость ползучести будет обратно пропорциональна размеру зерна во второй и даже в третьей степени. Если имеет место дислокационная ползучесть, то скорость ползучести должна снижаться с уменьшением размера зерна.
Сверхпластичность – это явление чрезвычайно высокой пластичности, составляющей сотни и тысячи процентов удлинения при растяжении и наблюдающееся в поликристаллических материалах с размером зерен менее 10 мкм при их деформации в определенном температурно-скоростном интервале, Т =0,5-0,6 Тпл, и скоростях деформации 10-4-10-3 с-1.
В нанокристаллическом состоянии происходит снижение температуры сверхпластичности на 300-400 0С, некоторые керамические материалы становятся пластически деформируемым уже при комнатной температуре.

Слайд 27

Сверхпластическое течение микрокристаллических материалов часто описывается уравнением состояния в виде
где

ε – скорость деформации,
D – коэффициент зернограничной диффузии,
G – модуль сдвига,
b – вектор Бюргерса,
k – постоянная Больцмана,
T – температура испытания,
d – размер зерна,
p – экспонента, зависящая от размера зерен (обычно равна 2),
σ – напряжение течения,
n – параметр, обратный скоростной чувствительности напряжения течения,
A – константа.

Слайд 28

В случае наноструктурных материалов проявление сверхпластичности происходит при температурах существенно ниже,

чем это наблюдается в микрокристаллических сплавах, а также возможна реализация сверхпластичности при высоких скоростях деформации.

Слайд 29

Слайд 30

Механические свойства обычной и наноструктурной
никелевой ленты при комнатной температуре

Слайд 31

Магнитные свойства
Зависимость коэрцитивной силы от размера зерен ферромагнетиков
В области L >

ξ (ξ – ширина доменной стенки) границы зерен являются препятствиями для движения доменов при перемагничивании, и теория предсказывает соотношение Нс ~ 1/L.
Для наноинтервала L < ξ существенную роль начинает играть обменное взаимодействие для случайно ориентированных нанозерен и расчеты свидетельствуют о наличии зависимости типа Нс ~ L6.
В промежуточной области L ~ ξ наблюдается максимальное значение Нс.

Слайд 32

Слайд 33

Магнитосопротивление или магниторезистивный эффект - эффект, сводящийся к изменению электрической проводимости

материала при помещении его в магнитное поле.

Слайд 34

Теплофизические свойства
Значения теплоемкости, теплопроводности, температуры Дебая зависят от динамики решетки,

которая изменяется в зависимости от особенностей наносостояния. Наличие большого количества атомов на поверхностях раздела оказывает значительное влияние на фононный спектр и связанные с ним термические свойства (теплоемкость, тепловое расширение, температура плавления и др.)

Слайд 35

Слайд 36

Слайд 37

Температура Дебая – характеристическая температура твердого тела, выше которой возбуждены все

колебания кристаллической решетки, а ниже которой некоторые колебательные состояния начинают «вымерзать».
В наноматериалах температура Дебая по сравнению с крупнокристаллическими аналогами уменьшается.
Причина - изменение вида и границ фононного спектра.
С уменьшением размера кристаллитов возрастает фактор Дебая-Уоллера.
Рост αV с уменьшением размера зерна отмечен и для других наноматериалов (Cu, Pd, Au, Ni0.8P0.2), что связывается как с изменением теплоемкости, так и с общей эволюцией фононного спектра. Изменение αV с уменьшением размера зерна описывается зависимостью типа αV ~ 1/L.

Слайд 38

Зависимость температуры плавления от размера кристаллитов легкоплавкого компонента соответствует теоретически предсказанной

зависимости Тпл ~ 1/L.

Слайд 39

Электрофизические свойства
Значительное повышение удельного электросопротивления ρ с уменьшением размера зерна отмечено

для многих металлоподобных наноматериалов (Cu, Pd, Fe, Ni, Ni-P, Fe-Cu-Si-B, NiAl, нитридов и боридов переходных металлов и др.).

Слайд 40

Наноструктура неупорядоченных систем
в АМС элементарная ячейка, характерная для кристаллического состояния, сохраняется.

Однако при стыковке элементарных ячеек в пространстве порядок их нарушается, и стройность рядов атомов, характерная для дальнего порядка, отсутствует.
Ближний порядок, лежащий в основе структуры АМС, является метастабильной системой. При нагреве до температуры кристаллизации он перестраивается в обычную кристаллическую структуру. В среднем для большинства аморфных сплавов она находится в пределах 380-730 0С.
в АМС отсутствуют такие дефекты, как дислокации и границы зерен, свойственные кристаллическому состоянию. Вакансии в аморфных сплавах имеют вид узких щелей, и в них не может разместиться атом, что сильно затрудняет диффузию через аморфные металлические слои.

Слайд 41

В зависимости от условий закалки из жидкого состояния можно выделить три

типа наноструктур:
полная кристаллизация непосредственно в процессе закалки из расплава и образование одно- или многофазной как обычной поликристаллической структуры, так и наноструктуры;
кристаллизация в процессе закалки из расплава протекает не полностью и образуется аморфно-кристаллическая структура;
закалка из расплава приводит к образованию аморфного состояния, которое трансформируется в наноструктуру только при последующей термической обработке.

Слайд 42

Особенности наноструктуры

Содержание

Под терминами «поверхность» или «межфазная граница» понимают слой вещества конечной толщины,

Микроструктура компактных нанокристаллических материаловТри типа касания зерен: поверхности касания, линии касания

Границы раздела компактированных наноматериалов могут содержать три типа дефектов: отдельные вакансии;

Особенности структуры субмикрокристаллических металловОсобенностями получаемых ИПД структур являются:Малый размер зерен вплоть

Схема эволюции структуры в процессе ИПДВид границ зерен в титане: а

СВОЙСТВА КОМПАКТНЫХ НАНОМАТЕРИАЛОВ

Основные особенности проявления размерных эффектов в наноматериалах:с уменьшением размера зерна значительно

Механические свойствазависимость твердости от величины зерна H(d) определяется формулой Холла-Петча: H(d)

Твердость нанокристаллических материалов

Предел текучести σт НК металлов в 2-3 раза выше, чем крупнозернистых

Особенности деформациизависимость σ(d) = σ0 + kd -1/2 рассматривается с позиции

4. механические свойства наноматериала определяются суммарными свойствами композита, состоящего из внутризеренной

Расчетная модель структуры нанокристаллической меди до и после деформации

Результаты теоретического изучения механизма деформации наноматериалов: Начальная стадия деформации наноматериалов связана