Термодинамические потоки. Явление переноса в газах: диффузия, теплопроводность и вязкость. Эффузия в разреженном газе. Вакуум
Содержание
- 2. Потоки: Вещества – диффузия Теловой энергии – теплопроводность Импульса – внутреннее трение (вязкость) При отклонении параметров
- 3. ТД потоки восстанавливают равновесие. Диффузия - процесс самопроизвольного выравнивания концентраций веществ в средах (в газах быстрее
- 4. - коэффициент переноса или кинематический коэффициент. Знак минус говорит о том, что поток направлен в сторону
- 5. Общее уравнение переноса Для частиц А.С. Чуев 2020 г.
- 6. Так как: то Плотность потока: Поток: А.С. Чуев 2020 г.
- 7. Пояснение таблиц далее А.С. Чуев 2020 г.
- 8. А.С. Чуев 2020 г.
- 9. Диффузия от латинского diffusio – распространение, растекание − взаимное проникновение соприкасающихся веществ друг в друга, вследствие
- 10. Градиент концентрации, в общем случае равен Диффузия - процесс выравнивания концентрации различных частиц А.С. Чуев 2020
- 11. в общем случае (в трёхмерной системе) уравнение Фика. Из уравнения Фика видно, что диффузионный поток, направлен
- 12. Коэффициент диффузии D численно равен диффузионному потоку через единицу площади в единицу времени при Измеряется коэффициент
- 13. Динамическая вязкость газов. Внутреннее трение. А.С. Чуев 2020 г.
- 14. А.С. Чуев 2020 г.
- 15. Закон вязкости был открыт И. Ньютоном в 1687 г. Тогда разность А.С. Чуев 2020 г.
- 16. Движение слоев вертикальное А.С. Чуев 2020 г.
- 17. Плотность потока импульса А.С. Чуев 2020 г.
- 18. Уравнение Бернулли Коэффициент диффузии D = проницаемость А.С. Чуев 2020 г.
- 19. А.С. Чуев 2020 г.
- 20. А.С. Чуев 2020 г. Производство энтропии по размерности = давлению
- 21. Теплопроводность газов А.С. Чуев 2020 г.
- 22. – Это уравнение теплопроводности Ж.Фурье. Здесь Q – тепловой поток; χ – коэффициент теплопроводности, равный: А.С.
- 23. или Уравнение Фурье для теплопроводности. Коэффициент теплопроводности: А.С. Чуев 2020 г.
- 24. Зависимость коэффициентов переноса от давления Р Так как скорость теплового движения молекул и не зависит от
- 25. С ростом давления λ уменьшается и затрудняется диффузия ( ). В вакууме и при обычных давлениях
- 26. На рисунке показаны зависимости коэффициентов переноса и λ от давления Р. Эти зависимости широко используют в
- 27. А.С. Чуев 2020 г.
- 28. Молекулярное течение. Эффузия газов Молекулярное течение – течение газов в условиях высокого вакуума, то есть когда
- 29. В вакууме происходит передача импульса непосредственно стенкам сосуда, то есть, происходит трение газа о стенки сосуда.
- 30. Стационарное состояние разряженного газа, находящегося в двух сосудах, соединенных узкой трубкой, возможно при условии равенства встречных
- 31. Когда стенки сосуда имеют разную температуру Две стенки движутся в ультразреженном газе с разными скоростями относительно
- 32. Более подробное пояснение А.С. Чуев 2020 г.
- 33. Тривиальный вывод: в вакууме теплопроводность газа ниже - термосы А.С. Чуев 2020 г.
- 34. Два газа начинают смешиваться при разных температурах Обычное состояние: плотности газов в обеих частях сосуда будут
- 35. Тепловая эффузия А.С. Чуев 2020 г.
- 36. Имеются два разных газа в разных частях сосуда с перегородкой. Температура одинаковая. Начальные давления разные. Открываем
- 37. Пояснение А.С. Чуев 2020 г.
- 38. Диффузионный метод разделения изотопов А.С. Чуев 2020 г.
- 39. Физический вакуум Газ называется разреженным, если его плотность столь мала, что средняя длина свободного пробега молекул
- 41. Скачать презентацию